- •1 Челябинский государственный университет
- •2 Рнц «Курчатовский Институт»
- •3 Институт астрономии ран о тепловой природе космологических сил отталкивания
- •Аннотация
- •Содержание
- •§1 Введение
- •§2 О центробежной природе космологических сил отталкивания
- •2.1. Космологические уравнения а.А. Фридмана
- •2.2. Космологическое гравитационное ускорение
- •2.3. Эйнштейновские силы отталкивания (λ–член)
- •2.4. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана
- •2.5. Нерелятивистская Вселенная
- •2.6. Релятивистская Вселенная
- •2.7. Центробежные силы отталкивания
- •§3 Динамика идеализированной нерелятивистской Вселенной
- •§4 Динамика идеализированной релятивистской Вселенной
- •§5. Модель Вселенной с учетом центробежных сил (с-модель)
- •5.1. Уравнения, описывающие с-модель
- •5.2. Уравнения, описывающие λcdm - модель
- •5.3. О выборе параметров λcdm - и с - моделей
- •Постоянная Хаббла , критическая плотность
- •Параметры и
- •Параметры и
- •§6. О решениях уравнений, описывающих λcdm- и с – модели
- •6.1. О соотношении космологических сил притяжения и отталкивания в с- и λcdm- моделях
- •6.2. Сценарий эволюции Вселенной в λcdm- модели
- •6.3. Возможные варианты эволюции Вселенной в с- модели
- •§7 Интерпретация зависимости видимая звездная величина – красное смещение для сверхновых типа Ia
- •7.1. Зависимость видимая звездная величина – красное смещение
- •7.2. Зависимость в λcdm- модели
- •7.3. Зависимость в с- модели
- •§8 О равномерном расширении Вселенной
- •8.1. Постоянная Хаббла и время жизни Вселенной
- •8.2. Анизотропия реликтового излучения
- •8.3. Угловые размеры удаленных объектов
- •§9 Заключение
- •Приложения Приложение 1. Космологические уравнения а. А. Фридмана
- •Приложение 2. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана и законы сохранения
- •Приложение 3. Динамика двухмерного однородного изотропного мира
- •Описание модели
- •Общие замечания
- •Системы координат
- •Динамика d – мира в сферической системе
- •Динамика d–мира в сопутствующей системе координат
- •О характере движения d–частиц
- •Космология d-мира
- •О ньютоновском приближении в космологии
- •Уравнение, описывающее радиальное движение d- мира
- •Список литературы
8.2. Анизотропия реликтового излучения
В современной космологии считают, что фундаментальным результатом последних лет является установление факта малости пространственной кривизны Вселенной, ее «плоскостности» [6, 7, 21]. Полагают, что данные, которые убедительно подтверждают этот факт, связаны с наблюдаемой анизотропией реликтового излучения. Они были получены в результате обширных и систематических наблюдений анизотропии с помощью космических аппаратов «Реликт», COBE и WMAP [6, 7, 28- 31].
Изучение тонкой структуры этого излучения показывает, что на равномерном реликтовом фоне имеются незначительные отклонения. Наблюдаются слабые вариации температуры реликтового фона на уровне нескольких тысячных долей процента. Они являются свидетельством существования слабых неоднородностей сжатий и разряжений в космической среде в эпоху рекомбинации. Эти неоднородности явились зародышами галактик и их скоплений. В сжатиях температура среды была слегка выше средней. Они видны как яркие (относительно среднего фона) пятна. В разряжениях температура была слегка ниже, и поэтому они наблюдаются как относительно темные пятна. Степень отклонения яркости пятен от средней фоновой различна. Она меняется от пятна к пятну, а так же среди ярких и темных пятен.
Особенно интересны самые яркие пятна на картине реликтового фона. Считают, что двум таким соседним пятнам соответствуют два протогалактических сгущения. Полагают, что в эпоху рекомбинации космической среды они располагались на вполне определенном расстоянии один от другого. Следуя теории образования галактик, основанной на классической работе Е.М. Лифшица (см. [32], а также [33]), считают, что это расстояние задается возрастом мира в эпоху рекомбинации. Этот возраст оказывается существенно различным в ΛCDM- и С- моделях. Он зависит от значений параметров этих моделей.
Линейному расстоянию между двумя сгущениями соответствует определенный угол между направлениями в пространстве на два соответствующих ярких пятна. При этом соотношение между угловым и линейным расстояниями зависит от того, какова геометрия пространства.
Оказалось, что для того, чтобы объяснить в ΛCDM-модели наблюдаемое угловое расстояние, необходимо считать, что пространство, в котором происходит космологическое расширение, является практически плоским. Поскольку оно не является таковым, то считают что радиус пространственной кривизны в реальности заметно больше, чем размер наблюдаемой части Вселенной, который приблизительно равен (см., например, [6, 7]). Полагают, что на размерах пространство можно рассматривать как плоское. Решая уравнение, описывающее динамику Вселенной в рамках ΛCDM- модели, параметр полагают равным нулю.
Такое качественное объяснение «плоскостности» пространства, по-видимому, не является удовлетворительным. Оно, как мы полагаем, используется для того, чтобы объяснить почему лучи света распространяются в расширяющейся Вселенной по прямым. В рамках ΛCDM- модели это объяснить сложно. Между эпохой рекомбинации и настоящим временем размер Вселенной увеличился более чем в 1000 раз. Согласно этой модели, за это время соотношение между величиной сил притяжения и отталкивания изменилось более чем в миллиард раз. Космологические силы притяжения и отталкивания, действующие на любые частицы Вселенной (в том числе и фотоны), не уравновешивали друг друга. Траектории частиц, движущихся в неравномерно расширяющемся пространстве, не являются прямыми.
Чтобы согласовать ΛCDM- модель и наблюдения, необходима дополнительная подгонка ее параметров. Они должны быть не только такими, чтобы расчетная средняя скорость расширения Вселенной, за все время ее существования, была приблизительно равной современной скорости ее расширения и получилось правильное время жизни Вселенной. Необходимо также, чтобы расчетное среднее значение ускорения , за все послерекомбинационное время, было малым. Это необходимо, чтобы можно было объяснить, почему наблюдаемое угловое расстояние между двумя соседними яркими пятнами на картине реликтового фона оказывается таким, как если бы фотоны двигались в плоском пространстве.
Принципиальная трудность согласования - модели с наблюдениями, заключается в том, что согласно этой модели большую часть времени Вселенная расширяется неравномерно. В то же время, наблюдения, по-видимому, указывают на то, что основную часть времени жизни Вселенная расширялась почти равномерно. Траектории фотонов были прямыми.
Моделью, которая не используя идею о «плоскостности» пространства, позволяет объяснить наблюдаемое угловое расстояние между двумя соседними яркими пятнами на картине равномерного реликтового фона является С – модель.