- •1 Челябинский государственный университет
- •2 Рнц «Курчатовский Институт»
- •3 Институт астрономии ран о тепловой природе космологических сил отталкивания
- •Аннотация
- •Содержание
- •§1 Введение
- •§2 О центробежной природе космологических сил отталкивания
- •2.1. Космологические уравнения а.А. Фридмана
- •2.2. Космологическое гравитационное ускорение
- •2.3. Эйнштейновские силы отталкивания (λ–член)
- •2.4. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана
- •2.5. Нерелятивистская Вселенная
- •2.6. Релятивистская Вселенная
- •2.7. Центробежные силы отталкивания
- •§3 Динамика идеализированной нерелятивистской Вселенной
- •§4 Динамика идеализированной релятивистской Вселенной
- •§5. Модель Вселенной с учетом центробежных сил (с-модель)
- •5.1. Уравнения, описывающие с-модель
- •5.2. Уравнения, описывающие λcdm - модель
- •5.3. О выборе параметров λcdm - и с - моделей
- •Постоянная Хаббла , критическая плотность
- •Параметры и
- •Параметры и
- •§6. О решениях уравнений, описывающих λcdm- и с – модели
- •6.1. О соотношении космологических сил притяжения и отталкивания в с- и λcdm- моделях
- •6.2. Сценарий эволюции Вселенной в λcdm- модели
- •6.3. Возможные варианты эволюции Вселенной в с- модели
- •§7 Интерпретация зависимости видимая звездная величина – красное смещение для сверхновых типа Ia
- •7.1. Зависимость видимая звездная величина – красное смещение
- •7.2. Зависимость в λcdm- модели
- •7.3. Зависимость в с- модели
- •§8 О равномерном расширении Вселенной
- •8.1. Постоянная Хаббла и время жизни Вселенной
- •8.2. Анизотропия реликтового излучения
- •8.3. Угловые размеры удаленных объектов
- •§9 Заключение
- •Приложения Приложение 1. Космологические уравнения а. А. Фридмана
- •Приложение 2. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана и законы сохранения
- •Приложение 3. Динамика двухмерного однородного изотропного мира
- •Описание модели
- •Общие замечания
- •Системы координат
- •Динамика d – мира в сферической системе
- •Динамика d–мира в сопутствующей системе координат
- •О характере движения d–частиц
- •Космология d-мира
- •О ньютоновском приближении в космологии
- •Уравнение, описывающее радиальное движение d- мира
- •Список литературы
§9 Заключение
В работе записано обобщенное космологическое уравнение А.А. Фридмана, учитывающее принципиальную возможность существования других, кроме связанных с Λ- членом, сил отталкивания в однородной изотропной Вселенной.
Высказана гипотеза о том, что силы отталкивания, описываемые в рамках обобщенных уравнений А.А. Фридмана, связаны с изменением тепловой энергии космической среды в кривом пространстве. Приведены аргументы в поддержку этой гипотезы.
Показано, что изменение тепловой энергии космической среды автоматически порождает силы отталкивания, которые по своей природе являются центробежными. В результате действия этих сил тепловая энергия космической среды может быть преобразована в кинетическую энергию расширяющейся Вселенной.
На основе обобщенных уравнений А.А. Фридмана построена космологическая модель идеализированной Вселенной, состоящей из нерелятивистского газа. В этой модели силы отталкивания оказываются обратно пропорциональными кубу характерного размера Вселенной. Возможны два типа решений. Один из них описывает замкнутую и осциллирующую Вселенную, другой – открытую Вселенную. В этих решениях сингулярность отсутствует.
Показано, что в идеализированной Вселенной, заполненной лишь однородным планковским излучением, силы отталкивания отсутствуют.
Предложена космологическая модель реальной Вселенной, основанная на обобщенных уравнениях А.А. Фридмана (С- модель). Ее отличие от популярной ΛCDM- модели заключается в принципиально другом описании сил отталкивания. В ΛCDM- модели силы отталкивания связаны с Λ- членом. В С- модели эти силы являются центробежными и связаны с изменением тепловой энергии космической среды, а также с наличием кривизны пространства.
В С- модели возможны три типа решений, описывающих динамику Вселенной. Их качественный вид изображен на рис.7. Сравнение этих решений с решениями ΛCDM- модели показывает их существенное различие. Это связано с тем, что силы отталкивания в этих моделях описываются совершенно по-разному (см. рис.3).
Решения С- модели, описывающие эволюцию Вселенной, начинающуюся Большим взрывом и заканчивающуюся ее сжатием в точку, по-видимому, не реализуются. Они, например, не могут описать ускоренное расширение Вселенной, о котором в современной космологии говорят как о доказанном факте (см., например, [6, 7]).
Среди решений С- модели существуют решения, не имеющие сингулярности (решения типа b)), см. рис.7. Среди решений без Большого взрыва могут существовать такие, в которых в течение некоторого промежутка времени плотность и температура могут достигать сколь угодно больших значений. По-видимому, эти решения не подходят для описания реальной Вселенной. В решениях этого типа отсутствуют, как мы полагаем, условия для образования существующих во Вселенной структур: галактик и их скоплений. В этих решениях во все времена силы отталкивания больше сил притяжения.
Подходящими для описания эволюции Вселенной, вероятнее всего, являются решения, в которых начало Вселенной связано с Большим взрывом, а ее будущее – с непрерывным и почти равномерным расширением (решения типа c), см. рис.7.). В связи с решениями этого типа ответ на вопрос: расширяется ли современная Вселенная с ускорением и если да, то с каким, требует дополнительных исследования, связанных с определением параметров С- модели.
Закономерности ранних этапов эволюции Вселенной, когда плотность энергии релятивистской компоненты является основной в полной плотности космической среды, в рамках С- и ΛCDM- моделей описываются одинаково. Ранее найденные объяснения надежно установленных фактов, касающихся происхождения реликтового излучения, а также первичного состава космической среды, могут быть объяснены в рамках С- модели.
Согласно С- модели космологические силы притяжения и отталкивания по мере расширения Вселенной непрерывно уменьшаются (см. рис.3). В эпоху, когда полная энергия космической среды в основном связана с ее нерелятивистской компонентой, обе силы уменьшаются обратно пропорционально квадрату характерного размера Вселенной.
В рамках С- модели дана интерпретация наблюдаемой зависимости «видимая звездная величина – красное смещение» ( ) для сверхновых типа Ia. Для того, чтобы С-модель правильно объясняла наблюдаемую зависимость (m-M)(z) для сверхновых типа Ia необходимо предположить, что вклад релятивисткой компоненты в общую массу космической среды в современной Вселенной существенно больше чем считается в ΛCDM-модели. Полагаем, что некоторая часть «темной материи» является релятивистской.
Показано, что в области красных смещений различие между расчетными зависимостями и становится достаточно большим, чтобы на основании их сравнения можно было бы сделать выбор о правильности одной из них.
В работе показано, что есть основание предполагать, что наблюдательные данные о возрасте Вселенной, а также анизотропии реликтового излучения, указывают на то, что Вселенная, за исключением относительно короткого первоначального периода, находится в состоянии близком к равномерному расширению. Такой характер расширения Вселенной находит естественное объяснение в рамках С- модели. Скорость расширения Вселенной столь велика, что влияние быстро спадающих с ростом радиуса кривизны сил притяжения и отталкивания не может существенно ее изменить.
Показано, что С-модель с правильно подобранными значениями параметров и может дать правильное объяснение угловому расстоянию между соседними яркими пятнами на равномерном фоне реликтового излучения.
Выражаем благодарность Клименко А.В., выполнившего работу связанной с численным решением уравнений, построением графиков, поиском значений параметров С-модели при которых она неплохо описывает динамику Вселенной.
Авторы благодарят Лукаша В.Н., Миллера М.Л., Новикова И.Д. и Черепащука А.М. за их весьма полезные критические замечания, которые были учтены в процессе работы над рукописью статьи.
Авторы выражают благодарность Поляченко Е.В. и Ушакову Д.А. за помощь в работе.