- •§1. Общие сведения о природе и свойствах света.
- •.11.1. Природа света.
- •§2. Интерференция света.
- •.22.1. Принцип суперпозиции.
- •.32.2. Расчет интерференционной картины.
- •Справка 1.
- •Справка 2.
- •.42.3. Вычисление ширины интерференционных полос и расстояние между максимумами интенсивности.
- •.52.4. Интерференция в тонких пленках.
- •.62.5. Интерференция в пленках переменной толщины.
- •.72.6. Кольца Ньютона.
- •§3. Дифракция света. .83.1. Определение, общие положения. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •.93 Рис. 12 .2. Зоны Френеля.
- •.103.3. Зонная пластинка.
- •.113.4. Дифракция Френеля от круглого отверстия.
- •.123.5. Дифракция Фраунгофера от щели.
- •.133.6. Дифракционная решетка.
- •.143.7. Разрешающая способность дифракционной решетки.
- •.153.8. Разрешающая способность оптических инструментов.
- •§4. Дисперсия света.
- •.164.1. Групповая и фазовая скорости.
- •.174.2. Нормальная дисперсия света.
- •.184.3. Аномальная дисперсия света.
- •.194.4. Электронная теория дисперсии света.
- •§5. Поляризация света9.
- •.205.1. Закон Малюсаv.
- •.215.2. Способы получения поляризованного света. Закон Брюстераw.
- •.225.3. Двойное лучепреломление.
- •.235.4. Поляризационная призма (призма Николя).
- •.245.5. Искусственная анизотропия.
- •§6. Квантово-оптические явления. .256.1. Тепловое излучение.
- •.266.2. Испускательная и поглощательная способность тела. Абсолютно черное тело.
- •.276.3. Закон Кирхгофаy.
- •.286.4. Распределение энергии в спектре излучения абсолютно черного тела.
- •.296.5. Законы излучения.
- •.306.6. Формула Планка.
- •§7. Фотоэффект. .317.1. Опыты Столетоваdd. Законы фотоэффекта.
- •.337.3. Давление света.
- •.347.4. Эффект Комптонаgg.
- •§1. Общие сведения о природе и свойствах света. 4
- •§2. Интерференция света. 8
- •§3. Дифракция света. 18
- •AКраткие сведения об ученых, упоминавшихся в тексте.
.174.2. Нормальная дисперсия света.
. Из этого выражения следует, что коротковолновые лучи преломляются больше, чем длинноволновые (рис.26). Для всех веществ, обладающих нормальной дисперсией, вид функции n=f() представлен на рисунке 27. С уменьшением длины волны показатель преломления увеличивается с всё возрастающей скоростью так, что дисперсия вещества и растет по модулю с уменьшением .
Для области нормальной дисперсии зависимость показателя преломления n от длины волны падающего света приближенно описывается формулой Кошиt, имеющей вид:
Рис.
28
где а, 6, с—постоянные, характеризующие материал призмы. Из этого выражения наглядно видно, что n падает с ростом . Кривые дисперсии некоторых веществ, из которых изготавливаются призмы, показаны на рисунке 28 (а – тяжелый флинт, б – легкий флинт, в – баритовый флинт, г – кристаллический кварц, д – крон I, е – крон II, ж – плавленый кварц, з – флюорит).
Если на призму (рис.26) падает дневной свет, то он разлагается на 7 монохроматических цветов.
ОПРЕДЕЛЕНИЕ: результат разложения сложного по составу света на монохроматические составляющие называется спектром8.
Внешний вид спектра может быть весьма разнообразным в зависимости от свойств источника света. Различают три основных типа спектров: сплошные, линейчатые и полосатые.
1
Справка 8. При
явлении дисперсии света обнаруживается
взаимодействие света с атомами вещества,
а еще точнее: с электронами и с положительно
заряженными ядрами атома. Это
взаимодействие приводит к уменьшению
скорости распространения света в
веществе и к неодинаковому отклонению
направления распространения световых
волн разных длин волн ().
2) Линейчатый спектр состоит из ряда резко очерченных цветных линий, отделенных друг от друга темными промежутками. Каждой линии соответствует одна точнее +d (очень узкий интервал длин волн). Линейчатые спектры излучаются отдельными (не взаимодействующими) возбужденными атомами. Излучение обусловлено переходом связанных электронов на более низкие орбиты (уровни). Линейчатый спектр дают одноатомные газы (инертные газы, пары металлов, диссоциированные многоатомные газы).
3) Полосатый спектр состоит из большого числа линий, расположенных отдельными группами. Каждой полосе соответствует некоторый интервал длин волн. Полосатые спектры излучаются отдельными возбужденными молекулами. Излучение вызвано как электронными переходами в атомах, так и колебательными движениями атомов в молекуле. Полосатые спектры характерны для разряженных газов, состоящих из многоатомных молекул (О2, СО2, водяной пар и т.д.).