- •Інструкції до лабораторних робіт курсу загальної фізики „Електрика і магнетизм”
- •Теоретичні відомості.
- •§ 1. Будова осцилографа.
- •§2 Режими роботи електронного осцилографа.
- •2.1.Використання осцилографа як вольтметра.
- •2.2. Розгортка сигналу в часі.
- •2.3. Робота осцилографа від незалежних джерел сигналів X та у.
- •Хід роботи
- •Контрольні запитання
- •Література
- •Т еоретичні відомості.
- •Хід роботи
- •Виміряти ємність конденсатора при декількох значеннях відстані між пластинами конденсатора. Порівняти її з ємністю, одержаною за формулою: .
- •Контрольні запитання
- •Теоретичні відомості
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
- •Теоретичні відомості
- •§1. Вимірювання ерс
- •§2. Вимірювання напруги компенсаційним методом.
- •§ 3. Корисна потужність і ккд джерела
- •Хід роботи
- •Контрольні питання:
- •Теоритичні відомості
- •Хід роботи
- •Контрольні питання:
- •Література:
- •Теоретичні відомості
- •Хід роботи
- •Контрольні питання:
- •Література:
- •Т еоретичні відомості
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
- •Хід роботи:
- •Контрольні питання
- •Теоретичні відомості
- •§1. Магнітне поле Землі.
- •§2. Вимірювання горизонтальної складової магнітного поля.
- •Хід роботи
- •Контрольні питання:
- •Теоретичні відомості
- •Завдання 1 Одержання кривої намагнічення
- •Хід роботи
- •Завдання 2 Одержання петлі гістерезису і визначення втрат на перемагнічування
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
- •Т еоретичні відомості:
- •Хід роботи:
- •Контрольні питання:
- •Література:
- •Теоретичні відомості
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
§2. Вимірювання горизонтальної складової магнітного поля.
Використовуючи властивість намагнічених тіл (магнітної стрілки) орієнтуватися паралельно вектору напруженості магнітного поля в даній точці, можна запропонувати метод вимірювання цього поля.
Магнітну стрілку встановлюють на вертикальній осі. Сама по собі магнітна стрілка встановиться в площині магнітного меридіану. Якщо поряд з магнітною стрілкою розмістити постійний магніт або інше джерело магнітного поля, то орієнтація стрілки зміниться і буде визначатися векторною сумою напруженостей магнітних полів Землі та еталонного джерела.
В ролі еталонного джерела вибирають систему, магнітне поле якої легко розрахувати, і орієнтують її так, щоб поля землі та джерела були взаємно перпендикулярними. Розрахунки в такому випадку найпростіші.
На мал.3 зображено схему вимірювання напруженості горизонтальної складової магнітного поля землі Нгз.
;
Два відліки кутів φ1, φ2 проводяться для усунення неточностей орієнтування. Система, магнітне поле якої служить еталоном, являє собою кільце, по якому тече струм. в центрі кільця розташований компас. оскільки магнітне поле кільця перпендикулярне його площині, то його легко розрахувати:
де r - радіус кільця.
Така система дає можливість проводити вимірювання напруженості магнітного поля Землі.
Хід роботи
1. Зібрати схему, зображену на мал.4, ключ нe замикати. Повідомити викладача.
2. Зорієнтувати кільце в площині магнітного меридіану.
3. Замкнути ключ К і реостатом відрегулювати струм 50 мА. Провести відлік φ1.
4. Не змінюючи струм, перекинути ключ в протилежне положення і зняти відлік φ2.
5. Збільшуючи струм кожен раз на 50 мА, і знімаючи відліки кутів φ1, φ2, довести струм через кільце до 600 мА.
6. Заповнити таблицю
№п/п |
І, мА |
φ1 |
φ2 |
Нгз |
Нгз.сер. |
σН |
|
|
|
|
|
|
|
1 - виток,
2 - джерело постійної напруги,
К - трьохполюсний ключ,
R - реостат,
мА - міліамперметр.
Контрольні питання:
1. Магнітне поле Землі. Його природа (гіпотези).
2. Індукція та напруженість магнітного поля. методи вимірювання.
3. Напруженість магнітного поля кільцевого струму.
ЛАБОРАТОРНА РОБОТА № 10
ТЕМА: Вивчення явища гістерезису феромагнетиків за допомогою осцилографа
Мета роботи: Одержати на екрані осцилографа петлю гістерезисну та накреслити криву намагнічування.
Прилади та матеріали: Осцилограф, генератор сигналів, тороїд на панелі, батарея конденсаторів, з'єднувальні провідники.
Теоретичні відомості
Д ля феромагнетиків спостерігається явище гістерезису. Це явище полягає в тому, то магнітна індукція в середовищі В залежить не тільки від магнітної індукції в вакуумі В0 в даний момент, але і від того, яке було В0 раніше, тобто µ є функцією В0. Якщо намагнічений феромагнетик помістити в середовище, магнітне поле якого буде поступово збільшуватися, починаючи від 0, то залежність В від В0 (крива намагнічування) зобразиться ділянкою 0а. При подальшому збільшенні індукції крива намагнічування буде більш похилою, так як величина В стає практично сталою (насичення), і В збільшується лише за рахунок збільшення В0
Т ак як феромагнетик характеризується властивостями залишкового намагнічування, то при зменшенні магнітної індукції до 0 крива намагнічування не співпаде з кривою 0а, а піде в ав. Величина В = 0в називається залишковим намагніченням і є характеристикою феромагнетикa.
При подальшому збільшенні магнітної індукції поля знову досягається насичення. Якщо індукцію зменшити від значення В0 = Оd до 0, а потім, змінивши напрямок, збільшувати, одержимо криву d = fa. Замкнена крива abcdefa називається петлею гістерезису. Петля гістерезису може бути пояснена наявністю в феромагнетиках окремих, мікроскопічних, але достатньо малих областей намагнічення, так званих доменів. Якщо намагнічування зразка не доводити до насичення, а потім зменшувати індукцію В0, то діючи за способом, описаним вище, можна одержати сімейство петель гістерезису.