- •Основы механики Лагранжа
- •Функция Лагранжа, конфигурационное пространство и действие механической системы
- •Вариационный принцип Лагранжа. Уравнения Лагранжа
- •Примеры функций Лагранжа для различных механических систем
- •Понятие о связях
- •Основные свойства функции Лагранжа
- •Учет неконсервативных сил в механике Лагранжа
- •Некоторые интегралы движения
- •Понятие о механике Гамильтона
- •Функция Гамильтона и уравнения Гамильтона. Фазовое пространство
- •Вариационный принцип Гамильтона
- •Дифференцирование величин по времени. Законы сохранения
- •Свойства скобок Пуассона
- •Канонические преобразования
- •Канонически сопряженные обобщенные координаты и импульсы пробного заряда во внешнем электромагнитном поле
- •Понятие о теории Гамильтона - Якоби
- •Приложение а. Выражение координат частиц системы материальных точек через координаты Якоби
Основные свойства функции Лагранжа
Функция Лагранжа обладает следующими общими свойствами.
1 Если механическая система состоит из двух изолированных друг от друга подсистем А и В, то функция Лагранжа составной системы L может быть представлена в виде суммы функций Лагранжа отдельных подсистем
L = LA + LB. (29)
Если же системы А и В взаимодействуют между собой посредством потенциальных сил, то в правой части (29) появится слагаемое потенциальная энергия взаимодействия частей UAB:
L = LA + LB + UAB. (30)
Из уравнений Лагранжа (1.8) видно, что эти уравнения сами по себе позволяют определить функцию Лагранжа с точностью до произвольного множителя. Однако принцип аддитивности для изолированных подсистем (29) говорит о том, что у каждой изолированной подсистемы этот множитель должен быть одинаков и, следовательно, он зависит лишь от выбора системы единиц.
2 Если добавить к функции Лагранжа полную производную некоторой функции обобщенных координат и времени f(q,t), т.е. перейти от функции Лагранжа , то соответствующий ему функционал действия согласно определению (1.2) превратится в . При варьировании действия с условиями (1.4) вариации дополнительных слагаемых в обратятся в ноль. Поэтому уравнения Лагранжа (1.8) будут выполняться и для функции Лагранжа с произвольной функцией f(q,t). В частности, функцию Лагранжа (и, соответственно, потенциальную энергию) можно задавать с точностью до добавления произвольной постоянной.
3 Функция Лагранжа свободной частицы не должна зависеть от ее координат, так как в противном случае частицу нельзя было бы считать свободной. Поэтому функция Лагранжа свободной частицы должна рассматриваться как функция исключительно ее скорости . Поскольку функция Лагранжа является скалярной величиной, то для свободной частицы она может зависеть только от квадрата вектора скорости:
. (31)
Из этой зависимости вытекает, что , тогда уравнения Лагранжа (1.8) приводят к выводу о сохранении величины
. (32)
Так как для свободной частицы функция Лагранжа зависит только от скалярного квадрата ее скорости (28), то , и из (32) вытекает, что
. (33)
Этот результат выражает принцип инерции и, соответственно, допустимость существования инерциальных систем отсчета.
В нерелятивистской механике радиус-вектор материальной точки в инерциальной системе отсчета K', движущейся со скоростью относительно инерциальной системы отсчета K, начало отсчета которой проходит через начало отсчета K в момент времени t = t' = 0, связан радиус-вектором материальной точки в этой системе отсчета преобразованием Галилея
, (34)
которое не меняет формы уравнений Лагранжа (1.8) (проверьте!) и является частным случаем точечных преобразований (1.8), удовлетворяющим условию (9).