- •Акустика и электроакустика.
- •Конспект преподавателя ртКиТ Ковпак н.Н.
- •Оглавление
- •Глава 1
- •Глава 2
- •Глава 3
- •Глава 4
- •Глава 5
- •Глава 6
- •Глава 7
- •Глава 16
- •Глава 17
- •Глава 18
- •Глава 19
- •Глава 20
- •Глава 30
- •Вернуться Глава 1.
- •Скорость звуковых колебаний.
- •Глава 2.
- •Закон Гука.
- •Глава 1. Механические колебательные системы и их аналоги
- •Это аналогично
- •Глава 3.
- •Выражение примет вид
- •Колебательная скорость будет равна
- •Колебательная скорость будет равна
- •Характеристики звуковой волны.
- •В твердых средах скорость звука определяется выражением
- •Глава 4.
- •Основные характеристики звукового поля:
- •Импеданс акустический
- •1 Сон соответствует громкости чистого тона частотой 1000 с уровнем 40 дБ.
- •Источник цилиндрической волны.
- •Сферическая волна.
- •Поглощение звука.
- •Интерференция звуковых волн.
- •Дифракция звуковых волн.
- •Интерференция звуковых волн.
- •Глава 5.
- •Глава 6.
- •Глава 7.
- •Окончательно
- •Окончательно
- •Глава 8.
- •Приложение 1.
- •Бинауральный слух и пространственная локализация
- •Бинауральная пространственная локализация
- •Горизонтальная (азимутальная) локализация На рисунке 1а
- •Вертикальная (высотная) локализация
- •Глубинная локализация (оценка расстояния до источника)
- •Приложение 2. Человеческий слух.
- •Локализация по временной разнице звуковых сигналов.
- •Локализация по временной разнице звуковых сигналов.
- •Конус неопределенности.
- •Конус неопределенности.
- •Локализация по спектральным различиям звуковых сигналов.
- •Вид ачх звукового сигнала после прохождения через правую и левую ушные раковины.
- •Сложный спектральный состав для простоты локализации.
- •Спектральный состав звукового сигнала до и после прохождения через ушную раковину.
- •Дополнительные механимы пространственного восприятия звука Отражение и экранирование звука плечами и туловищем.
- •Реверберация.
- •Геометрическая модель реверберации в помещении
- •Особенности психоакустического восприятия
- •Какие задачи должны решать системы окружающего звука?
- •Определение направления на звуковой источник
- •Высотная локализация звука.
- •Доплеровский эффект
- •Поглощение звука в воздухе.
- •Огибание препятствий.
- •Голосовой аппарат человека.
- •Глава 10.
- •Глава 11.
- •Поскольку
- •Если поршень имеет диаметр более
- •Глава 12.
- •Глава 13.
- •Глава 14.
- •Акустическая трансформация.
- •Глава 15.
- •Глава 16.
- •Глава 17.
- •Глава 18.
- •Глава 19.
- •Глава 20.
- •Глава 21.
- •Глава 22.
- •Глава 23.
- •Глава 24.
- •Глава 25.
- •Глава 26.
- •Глава 27.
- •Глава 28.
- •Глава 29.
- •Глава 30.
- •Конспект преподавателя ртКиТ Ковпак н.Н.
1 Сон соответствует громкости чистого тона частотой 1000 с уровнем 40 дБ.
Считается, что при каждом повышении уровня громкости на 10 фон (см. ниже) - число сонов удваивается - но это слишком смелое утверждение, в целом это - неправда. Не удивительно, что в сонах мало что специфицируется.
Задача №6.
Определить удельное акустическое сопротивление, звуковое давление, интенсивность и плотность звуковой энергии, если колебательная скорость равна 1 мм/с, а звуковая волна распространяется в воздухе с плотностью ρ=1,22 кг/м3 со скоростью С=340 м/с.
Ρ=1,22 кг/м3 С=340 м/с. V – 10 -3 м/c |
|
δ -? Рз -? I -? ε -? |
Рассмотрим зависимость интенсивности I, звукового давления Р3 и колебательной скорости V от расстояния между источником звука (звучащим телом) и любой точкой звукового поля.
Жизненный опыт показывает, что громкость звука уменьшается с ростом расстояния между источником и приемником. Количественные же характеристики изменения громкости зависят от многих, иногда не совсем понятных, причин.
Одна из них - энергетические затраты на перенос звуковой волной звуковой энергии из одной точки звукового поля в другую.
Другая причина - зависимость изменения громкости при изменении расстояния от частоты. Есть и другие причины.
Однако, одной из главных причин зависимости громкости от расстояния является расширение фронта волны с увеличением расстояния между источником и приемником.
Покажем это на примерах фронтов волны с математически точно описываемой поверхностью. К таким, среди прочих, относятся плоский, цилиндрический и сферический фронты волны.
Источник плоской волны.
Абстрактный источник плоской волны представляет собой не изгибаемую, не сминаемую, не сжимаемую, не растягиваемую, не вращаемую плоскость с равномерной внутренней структурой бесконечной ширины и высоты, толщиной равной нулю, излучающий звуковую волну за счет одинакового по всей плоскости изменения ее толщины.
Такой источник будет создавать два нигде не пересекающихся плоских фронта волны. В отличие от источника в виде изменяющей в пространстве свое положение плоскости, также создающей два плоских противофазных фронта волны, указанный выше источник создает два синфазных (меняющихся одинаково) плоских фронта волны.
Естественно, что такой источник в реальной практике не существует и не может быть создан. Однако звуковая волна с плоским фронтом в некоторых случаях может существовать в реальности. Например, в трубе диаметром значительно (более чем в 5…10 раз) меньшим излучаемой в нее длины волны. Вблизи, то есть на расстоянии меньшем геометрического размера (ширины, высоты) электростатического излучателя
На рисунке (Рис.8) в качестве источника звука с плоским фронтом волны показано акустическое устройство - громкоговоритель (Гр).
Для анализа зависимости интенсивности излучения (звукового давления, колебательной скорости) от расстояния предположим, что звуковая волна излучается в среду, в которой поглощения энергии за счет преодоления ее сопротивления не существует. В этом случае акустическая мощность излучаемого звука не будет зависеть от расстояния. Иначе говоря, используя данные рисунка (Рис.8), можно записать:
.
Зная, что акустическая мощность есть произведение интенсивности в точке измерения на площадь фронта волны проходящего через эту точку, запишем:
,
Где I1 - интенсивность в точке, отстоящей от источника на расстояние l1, Sф1 – площадь фронта волны, проходящего через эту точку, I2 - интенсивность в точке, отстоящей от источника на расстояние l2, Sф2 – площадь фронта волны, проходящего через эту точку.
Из определения характеристик источника следует, что:
,
где а и в - ширина и высота фронта волны. В обеих точках по определению они равны бесконечности. Следовательно, можно окончательно записать:
.
Поскольку:
,
можно записать
,
.
Из приведенных уравнений следует, что при плоском фронте волны ни интенсивность, ни звуковое давление, ни колебательная скорость не зависят от расстояния. Это так для абстрактного плоского источника находящегося в абстрактной (не поглощающей энергию) среде.
В реальном случае конечно интенсивность зависит от расстояния. Интенсивность и все остальные параметры с ростом расстояния между приемником и излучателем уменьшаются. Однако уменьшение незначительно, что позволяет использовать это свойство плоской волны, например в «трубопроводной связи» широко применявшейся до некоторых пор в морском и речном транспорте и в промышленности. Для акустической связи на одном конце трубы говорили, на другом ее конце слушали. Длина канала связи (трубы) могла достигать нескольких сотен метров. На кораблях морского и речного флота длина труб связи достигала сотен километров на одном корабле. Такая акустическая связь обеспечивала устойчивое управление кораблем даже в сложнейших акустических условиях штормов и шума морских волн.