![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Курс лекций
- •Динамика
- •Законы динамики
- •Основной закон динамики: «произведение массы точки на ускорение, которое она получает под воздействием силы, равно по модулю этой силе, а направление силы совпадает с ускорением».
- •3. Закон Всемирного тяготения
- •Третий закон: (равенство действия и противодействия):
- •Вторая основная задача динамики дифференицальное уравнение свободной материальной точки в декартовых координатах
- •Дифференциальное уравнение движения несвободной точки в форме эйлера.
- •Законы свободного падения галилея
- •Принцип относительной классической механики галилея динамика относительного движения несвободной материальной точки динамическая теорема кориолиса
- •Частные случаи
- •Случай относительного покоя
- •Общие теоремы динамики точки и системы
- •Основные теоремы динамики точки и системы
- •Система материальной точки
- •Теорема об изменении количества движения системы теория импульсов
- •Геометрия масс. Теорема о движении ценра масс механической системы.
- •Кинетический момент точки и систем Теоремы об изменении момента количества движения материальной точки и системы Теорема моментов
- •Кинетический момент системы
- •Дифференциальные уравнения плоского движения твердого тела
- •Работа силы на конечном пути
- •Примеры вычисления работы силы
- •Мощность силы
- •Вычисление кинетической энергии тела в общем случае его движения Теорема Кенига
- •Частные случаи
- •Т еорема об изменении кинетической энергии системы
- •Принцип Германа-Эйлера-Даламбера для несвободной материальной точки («Петербургский принцип»)
- •Частные случаи
- •Принцип Даламбера для Механической системы
- •Частные случаи
- •Обобщенные координаты. Число степеней свободы.
- •Золотое правило механики
- •Обобщенная сила Методы вычисления
- •Дифференциальное уравнение движения механической системы в обобщенных координатах или уравнение Лагранжа 2-го рода
- •Общее уравнение динамики Даламбера-Лагранжа
- •Теория малых колебаний
- •Пример определения равновесия системы и исследование на устойчивость. Определение критериев устойчивости
- •2) Откуда:
- •Потенциальная и кинетическая энергия системы в обобщенных координатах Гармонические колебания
- •Затухающее колебание Диссипативная функция Релея
- •Вынужденные колебания
- •Свойства вынужденных колебаний
- •Теория удара
- •Коэффициент восстановления
- •Теорема об изменении кинетического момента системы при ударе
- •Центр удара
- •Краснодар, 2006 год
Затухающее колебание Диссипативная функция Релея
В реальных условиях на любую систему действует сопротивления различного характера (трение, сопротивление среды), поэтому гармонические колебания не встречаются и колебания любой системы будут являться затухающими. Поскольку сила сопротивления среды i –той точки системы противоположна и пропорциональна скорости, то сопротивление R будет равно:
где
- коэффициент пропорциональности,
характеризует свойства среды.
Происходит потеря кинетической энергии (рассеивание или диссипация), колебания для этой точки, тогда вводится диссипативная функция Релея
,
где b – обобщенный коэффициент диссипации.
Тогда обобщенная сила сопротивления равна:
Таким образом, получим соответствующие уравнения:
П=
Тогда:
(1)
Делим на а и получаем:
Введем обозначением:
;
,
где n - коэффициент затухания.
Тогда для уравнения затухающих колебаний:
(2)
Общий интеграл уравнения (2)
,
где А - амплитудное значение затухающих колебаний;
-
начальная фаза колебания.
Частота колебаний равна
На графике колебаний:
-
декремент затухания, -nt
- логарифм декремента затухания.
Период равен
Г
рафик
затухающих колебаний имеет вид
Если
,
то нет полного цикла колебаний
(лимитационное колебание)
На этом основано действие автомобильных амортизаторов.
П
ример:
определить частоту, период колебаний
передней подвески автомашины.
Выбираем обобщение координат
1) определим кинетическую энергию системы:
2) потенциальная энергия системы равна
Т.к
;
то
(1)
3) в положении
равновесии
(2)
Подставляя полученное выражение (2) в (1), получим значение потенциальной энергии П в положении равновесия
П=
=
(3)
Сравнивая полученные выражения (1) и (3) с выражениями
П=
определяем значения коэффициентов а и с.
Частота таких колебаний находится по формуле
Но этого для решения задачи недостаточно, так как надо получить дифференциальное уравнение движения и определить, колебания являются гармоническими или затухающими.
Используя уравнения (1) и (3), получим уравнение типа
;
Колебания затухающие, тогда частота равна
Следовательно, определяем n и k
;