- •1. Электромагнитные колебания и колебательные системы
- •1.2. Основные принципы получения незатухающих колебаний
- •1.3. Принципы генерирования незатухающих гармонических колебаний
- •1.4. Колебательные системы генераторов
- •2. Основы теории и расчета автогенераторов и генераторов с внешним возбуждением
- •2.1. Автогенераторы
- •2.1.1. Физический смысл баланса амплитуд
- •2.1.2. Физический смысл баланса фаз
- •2.1.3. Эквивалентные схемы аг: индуктивная и емкостная трехточки
- •2.1.4. Колебательная характеристика и режимы самовозбуждения аг
- •2.1.5. Практические схемы одноконтурных автогенераторов
- •2.2. Генераторы с внешним возбуждением
- •2.3. Энергетические показатели гвв и основные пути их улучшения
- •2.4. Методика расчета транзисторного одноконтурного аг
- •2.5. Методика построения и расчета схем гвв
- •2.6. Методика энергетического расчета лампового гвв
- •2.7. Связь лампового генератора с нагрузкой
- •2.8. Цепи согласования активного элемента с нагрузкой на фиксированной частоте
- •2.9. Цепи согласования активного элемента с нагрузкой в заданной полосе частот
- •2.10. Умножители частоты
1.2. Основные принципы получения незатухающих колебаний
Для получения незатухающих электромагнитных колебаний необходимо пополнять энергию в контуре на величину потерь за один период колебания . Это пополнение энергии должно осуществляться в каждый период.
Пополнение энергии можно осуществлять через период, через два и т.д. периода, но при этом должны быть скомпенсированы потери энергии соответственно за два, три и т.д. периода колебаний.
Используя выражение для контурного тока (1.4), получим энергию потерь за период
;
за два периода
;
за три периода
;
и т.д.,
где ;
U0 – напряжение на конденсаторе или катушке индуктивности в момент времени t = 0 (см. рис. 1.2,б).
Общее выражение потерь энергии за n-периодов колебаний имеет следующий вид:
. (1.13)
Выражение (1.13) имеет важное значение для построения умножителей частоты сигнала, используемых в генераторах электромагнитных колебаний.
Поступление энергии в колебательный контур должно осуществляться в нужную фазу. Так как носителем энергии является ток, то он должен быть вызван внешним источником энергии и протекать в фазе с контурным током.
Рассмотрим возможные фазовые соотношения между векторами – контурного тока и – тока от внешнего источника на фазовой плоскости (рис. 1.3). При фазовом сдвиге между векторами модуль суммарного вектора тока и ток от внешнего источника Iвн не может компенсировать потери энергии в контуре.
|
|
|
|
Рис. 1.3. Векторные диаграммы токов: а – фазовый сдвиг между векторами и равен нулю, суммарный вектор тока имеет максимальное значение модуля; б – фазовый сдвиг ; в – фазовый сдвиг , при этом ; г – фазовый сдвиг , например ,
Если же фазовый сдвиг , то модуль суммарного вектора и колебания в контуре будут затухать быстрее. В этом случае энергия внешнего источника будет расходоваться на гашение колебаний в контуре.
Выводы:
1. Для получения незатухающих колебаний в контуре необходимо пополнять энергию в контур на величину потерь. При этом под потерями следует понимать собственные потери в колебательном контуре, определяемые выражением (1.13), а также ту часть колебательной энергии, которую контур отдает в нагрузку.
2. Пополнение энергии должно осуществляться от внешнего источника энергии посредством тока. При синфазности тока от внешнего источника энергии iвн(t) и контурного тока iк(t) расход энергии внешнего источника на покрытие потерь в контуре будет минимальным. При увеличении фазового сдвига между этими токами суммарный вектор будет уменьшаться. Для того, чтобы скомпенсировать потери энергии в контуре при необходимо увеличивать ток от внешнего источника Iвн, то есть увеличивать расход энергии.
3. При фазовом сдвиге и Iвн < Iк процесс затуханий в колебательном контуре идет быстрее. В этом случае энергия внешнего источника расходуется на подавление колебаний.
4. В том случае, когда Iвн >> Iк, то собственными колебательными процессами в контуре можно пренебречь и рассматривать контур как r, L, C – цепь. на которую воздействует эдс (см [1], п. 4-4. Установившийся синусоидальный ток в цепи с последовательным соединением участков r, L, и C; п. 4-5. Установившийся синусоидальный ток в цепи с параллельным соединением участков g, L, и C; п. 4-6. Активная, реактивная и полная мощности; п.4-7. Мгновенная мощность и колебательная энергия в цепи синусоидального тока.).