
- •2. Приемники оптического излучения (5,0 п. Л.)
- •2.1. Принципы действия приемников излучения
- •2.2. Основные параметры и характеристики приемников излучения
- •2.3. Тепловые приемники излучения
- •2.3.2 Теплопередача в приемниках излучения
- •2.3.3. Устройство основных видов тепловых приемников излучения
- •2.3.4. Термоэлектрические приемники излучения
- •2.3.5.1. Матрицы микроболометров?
- •2.3.6. Пироэлектрические приемники излучения
- •2.3.7. Дилатометрические приемники излучения
- •2.3.7.1. Оценка основных величин, характеризующих работу оап
- •2.4. Фотоэлектрические приемники излучения
- •2.4.1. Фотоэмиссионные приемники излучения
- •2.4.1.1.Основные законы фотоэффекта и закономерности фото-
- •2.4.1.3. Фотоэлементы с внешним фотоэффектом (фэ),
- •2.5. Полупроводниковые приемники излучения
- •2.5.1. Фоточувствительные материалы и их оптические свойства
- •2.5.2. Конструктивная схема чувствительного элемента (чэ) приемника
- •2.5.3. Устройство фоторезисторов и фотодиодов
- •2.5.4. Фоторезисторы
- •2.5.4.1. Спектральная характеристика чувствительности фоторезистора
- •2.5.4.2. Собственные шумы и пороговый поток излучения фоторезистора
- •2.5.4.3. Быстродействующие фоторезисторы
- •2.5.5. Фотогальванические приемники излучения
- •2.5.5.1. Фотодиод с гомогенным p-n – переходом
- •2.5.5.2. Фотодиод Шоттки
- •2.5.5.3. Гетерофотодиод с p-n – переходом
- •2.5.6. Лавинные фотодиоды
- •2.5.6.2. Собственные шумы и пороговый поток
- •2.5.6.3. Фотоэлектрические преобразователи
2.5.4.3. Быстродействующие фоторезисторы
В широко
распространенных в оптоэлектронике
дискретных фоторезисторах, имеющих ЧЭ
в виде объемного монокристалла или
тонкой пленки длиной порядка 1 мм,
достижение большого коэффициента
усиления фототока
и, следовательно, высокой чувствительности
возможно только при реализации достаточно
большого времени жизни фотоносителей
- не менее
с. Например, в беспримесных германии и
кремнии, имеющих времена жизни порядка
1 мс при напряжениях около 10 В, могут
быть получены коэффициенты усиления
фототока приблизительно 3000…3500; при
таком же напряжении в фоторезисторе из
собственного GaAs,
характеризующегося временем жизни
приблизительно 1…10 нс и предельной
подвижностью на уровне
см2/(В
с), коэффициент усиления может составить
не более 0,1. Поэтому создание
высокочувствительных быстродействующих
фоторезистивных приемных элементов,
удовлетворяющих высоким требованиям
к их энергетическим, временным и
конструктивным характеристикам в
быстродействующих волоконно-оптических
и интегрально-оптических устройствах,
возможно лишь при использовании ЧЭ с
предельно малой длиной, изготовленных
из полупроводников с малым временем
жизни и высокой подвижностью фотоносителей.
Самой простой
моделью быстродействующего фоторезистора
является продольная планарная структура
в виде узкого промежутка или зазора в
объеме здесь
(рис. 2.ХХ, а)
либо на поверхности (рис.
2.ХХ, б)
полупроводника, через который фототок
протекает в направлении, перпендикулярном
направлению распространения излучения.
Структура в виде плоскопараллельного
зазора используется для реализации
фотопроводящих элементов дискретного
и интегрального исполнения на основе
высокоомных слоев полупроводников с
высокой подвижностью электронов: GaAs,
InSb,
InAs,
GaInAs
и др. В таких фоторезисторах электроны
преодолевают расстояние между электродами
со средней скоростью
см/с за время
,
чему соответствует усиление фототока
.
Например, GaAs-фоторезистор,
имеющий
с,
длину чувствительного элемента
мкм, при напряжении
В будет характеризоваться коэффициентом
усиления
и при внешней квантовой эффективности
на длине волны
мкм в отсутствие потерь носителей из-за
поверхностной рекомбинации в соответствии
с (2.66) должен иметь монохроматическую
токовую чувствительность к немодулированному
потоку излучения
А/Вт.
2.5.5. Фотогальванические приемники излучения
Фотогальванический эффект состоит в генерации фотоЭДС в облученном неоднородном полупроводнике вследствие пространственного разделения пар фотоносителей – возбужденных электронов и дырок. Причинами разделения фотоносителей могут быть разные неоднородности полупроводника: различия скоростей диффузии фотоэлектронов и фотодырок (фотодиффузионный эффект), неодинаковые скорости рекомбинации фотоносителей и др. [2.38] Однако в большинстве применяемых в современной оптоэлектронике фотогальванических приемниках излучения используется фотоэффект в электрических переходах или контактах: p-n и p-i-n переходах, контактах металл полупроводник, МДП структурах и др.
Двухэлектродные фотогальванические приемники, содержащие один рабочий переход (кроме двух омических контактов) и работающие без приложения к переходу внешней разности потенциалов, называются обычно фотоэлементами (ФЭ); в фотоэлементах носители разделяются только контактным полем перехода; Эти фотоприемники широко применяются для таких измерений энергии и мощности излучения, при которых не требуется большого быстродействия, но важным достоинством может быть, например, автономность их работы. Особый вид твердотельных ФЭ представляют собой элементы для прямого преобразования солнечной энергии в электрическую энергию, т.е. приборы солнечной фотоэнергетики. Это направление оптической электроники в настоящее время быстро приобретает характер наиболее перспективной ветви будущей энергетики
Фотоприемники, действующие при обратном смещении перехода, называют фотодиодами (ФД); в них фотоносители разделяются результирующим действием электрических полей самого перехода и внешнего источника напряжения. Эти приемники могут существенно различаться как конструкцией переходов (толщиной, площадью, глубиной расположения под поверхностью, материалами), так и основными параметрами: чувствительностью, быстродействием, уровнем собственных шумов.