- •Тіло тиску...……………………………………………………………36
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір
- •1. Предмет гідравліки і короткі зведення про її розвиток
- •2. Загальні зведення про рідину
- •2.1. Фізичні властивості рідини
- •2.2. Сили діючі в рідині. Поняття про ідеальні рідини
- •2.3. Робочі рідини для гідравлічних приводів
- •3. Гідростатика
- •3.1. Тиск у крапці спочиваючої рідини
- •3.2. Диференціальні рівняння рівноваги рідини
- •3.3. Основне рівняння гідростатики
- •3.4. Абсолютний, манометричний і вакуумметричний
- •3.5. Сполучені судини
- •3.6. Закон Паскаля
- •3.7. Сила тиску рідини на плоску стінку. Центр тиску
- •3.8. Сила тиску рідини на криволінійну стінку. Тіло тиску
- •3.9. Закон Архімеда
- •4. Основи кінематики рідини
- •4.1. Способи опису руху
- •4.2. Види руху рідини
- •4.3. Потоки, гідравлічні елементи потоку
- •5. Основи гідродинаміки
- •5.1. Диференціальні рівняння руху і балансу енергії для нев'язкої рідини
- •5.2. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка нев'язкої рідини
- •5.3. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка і потоку грузлої рідини
- •6. Гідравлічні опори. Режими руху рідини
- •6.1. Загальні зведення про втрати напору
- •6.2. Досвіди Рейнольдса. Режими плину рідини
- •6.3. Ламінарний плин рідини в трубах
- •6.4. Ламінарний плин рідини у вузьких щілинах
- •6.5. Турбулентний плин рідини в трубах
- •6.6. Закон гідравлічного опору. Коефіцієнт Дарси
- •6.7. Місцеві опори і поняття про еквівалентну довжину труб
- •7. Витікання рідини через отвори
- •7.1. Витікання рідини через малий отвір у тонкій стінці при постійному напорі
- •7.2. Витікання рідини через малий затоплений отвір при постійному напорі
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір при перемінному напорі
- •7.4. Витікання рідини через насадки
- •8. Рух рідини в трубопроводах
- •8.1. Простий трубопровід
- •8.2. Складні трубопроводи
- •1.8.3. Гідравлічний удар у трубопроводах
3.2. Диференціальні рівняння рівноваги рідини
Виділимо навколо крапки , що знаходиться усередині спочиваючої рідини, елементарний об'єм у виді паралелепіпеда (рис. 4) з ребрами , , , рівнобіжними довільно обраним у просторі осями координат. Відкинемо думкою навколо паралелепіпеда рідину, замінивши її дію на грані відповідними силами гідростатичного тиску.
Н ехай тиск рідини в крапці дорівнює , тоді тиск на грані буде: на ліву , на праву , де – збільшення тиску уздовж осі на відстані .
Елементарні сили тиску на грані будуть відповідно рівні:
та
Аналогічним чином можна знайти елементарні сили, що діють на інші чотири грані (на рис. 4 показані тільки тиски, що діють на осі ).
Крім поверхневих сил на виділений обсяг діють також масові сили, результуюча яких в загальному випадку буде
Спроектуємо всі діючі на елементарний обсяг сили на вісь і дорівняємо суму цих проекцій нулю:
чи
Після приведення подібних і скорочення доданків, що залишилися, на одержимо. Спроектувавши інші сили на осі і , і зробивши аналогічні перетворення, одержимо систему рівнянь:
, , , (24)
з яких видно, що збільшення гідростатичного тиску в напрямку якої-небудь координатної осі можливо тільки при наявності прискорення в цьому напрямку і відбувається за рахунок масових сил. Ці рівняння являють собою загальні умови рівноваги рідини в диференціальній формі, виведені в 1755 р. Л.Ейлером.
Для приведення рівнянь Ейлера до виду, зручному для інтегрування, помножимо кожне з рівнянь (1.24) відповідно на , , і складемо почленно:
У цьому рівнянні ліва частина є повним диференціалом тиску , то
(25)
Отримане рівняння виражає функціональну залежність тиску від роду рідини і координат крапки в просторі і дозволяє визначити значення тиску в будь-якій крапці рідини, що знаходиться в рівновазі. Це рівняння справедливе для краплинних рідин і для газів, причому для газів додатковою умовою рівноваги є рівняння стану (4).
З вираження (25) можна легко одержати рівняння поверхні рівного тиску – поверхні, тиск у всіх крапках якого однаково ( ).
При , а тому що , отже,
(26)
Рівняння (26) – рівняння поверхні рівного тиску, окремим випадком якої є вільна поверхня рідини. Розглянемо кілька конкретних прикладів і установимо, який вид буде мати поверхня рівного тиску (у тому числі і вільна поверхня) у цих випадках.
Випадок 1. Рідина знаходиться в рівновазі в резервуарі в поле дії тільки сили ваги (рис. 5, а). У цьому випадку проекції результуючої одиничних масових сил будуть: , , . Підставляючи ці значення в (26), одержимо чи після інтегрування .
Це – рівняння горизонтальної площини. Отже, у спочиваючій однорідній рідині ( ) будь-яка горизонтальна площина є площиною рівного тиску.
Випадок 2. Рідина знаходиться в рівновазі в резервуарі, що рухається горизонтально з деяким прискоренням (рис. 5, б). У цьому випадку будь-яка частка рідини знаходиться під дією прискорень і , отже, проекції результуючої одиничних масових сил будуть: , , . Підставляючи ці значення в (26), одержимо чи після інтегрування .
Це – рівняння похилої площини. Отже, у даному випадку поверхні рівного тиску являють собою площини, нахилені до осей і і рівнобіжні осі . Кут нахилу площини до обрію може бути знайдений з вираження .
Випадок 3. Рідина знаходиться в рівновазі в циліндричному резервуарі, що обертається навколо вертикальної осі з постійною кутовою швидкістю (рис. 5, в). У цьому випадку будь-яка частка рідини знаходиться під дією прискорень і відцентрової сили інерції , отже, проекції результуючої одиничних масових сил будуть: , , . Підставляючи ці значення в (1.26), одержимо чи після інтегрування , але тому що , то .
Це – рівняння параболоїда обертання. Отже, у даному випадку поверхні рівного тиску являють собою сімейство параболоїдів обертання навколо вертикальної осі. При перетині їхньою вертикальною площиною вийде сімейство парабол з вершиною на осі , а при перетині горизонтальною площиною – сімейство концентричних окружностей з центром на осі .
В останніх двох прикладах розглянуті випадки так називаного відносного спокою рідини, коли вона знаходиться в резервуарах, що рухаються тим чи іншим способом з постійним прискоренням, але частки рідини не переміщаються друг щодо друга і щодо стінок резервуара.