- •Тіло тиску...……………………………………………………………36
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір
- •1. Предмет гідравліки і короткі зведення про її розвиток
- •2. Загальні зведення про рідину
- •2.1. Фізичні властивості рідини
- •2.2. Сили діючі в рідині. Поняття про ідеальні рідини
- •2.3. Робочі рідини для гідравлічних приводів
- •3. Гідростатика
- •3.1. Тиск у крапці спочиваючої рідини
- •3.2. Диференціальні рівняння рівноваги рідини
- •3.3. Основне рівняння гідростатики
- •3.4. Абсолютний, манометричний і вакуумметричний
- •3.5. Сполучені судини
- •3.6. Закон Паскаля
- •3.7. Сила тиску рідини на плоску стінку. Центр тиску
- •3.8. Сила тиску рідини на криволінійну стінку. Тіло тиску
- •3.9. Закон Архімеда
- •4. Основи кінематики рідини
- •4.1. Способи опису руху
- •4.2. Види руху рідини
- •4.3. Потоки, гідравлічні елементи потоку
- •5. Основи гідродинаміки
- •5.1. Диференціальні рівняння руху і балансу енергії для нев'язкої рідини
- •5.2. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка нев'язкої рідини
- •5.3. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка і потоку грузлої рідини
- •6. Гідравлічні опори. Режими руху рідини
- •6.1. Загальні зведення про втрати напору
- •6.2. Досвіди Рейнольдса. Режими плину рідини
- •6.3. Ламінарний плин рідини в трубах
- •6.4. Ламінарний плин рідини у вузьких щілинах
- •6.5. Турбулентний плин рідини в трубах
- •6.6. Закон гідравлічного опору. Коефіцієнт Дарси
- •6.7. Місцеві опори і поняття про еквівалентну довжину труб
- •7. Витікання рідини через отвори
- •7.1. Витікання рідини через малий отвір у тонкій стінці при постійному напорі
- •7.2. Витікання рідини через малий затоплений отвір при постійному напорі
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір при перемінному напорі
- •7.4. Витікання рідини через насадки
- •8. Рух рідини в трубопроводах
- •8.1. Простий трубопровід
- •8.2. Складні трубопроводи
- •1.8.3. Гідравлічний удар у трубопроводах
5.3. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка і потоку грузлої рідини
Повний напір у будь-якому перетині струмка грузлої рідини визначається тими ж складовими, що і для нев'язкої рідини. Однак значення повного напору в перетинах буде різне, тому що частина енергії в грузлій р ідині витрачається на подолання гідравлічних опорів (тертя часток друг об друга, об стінки). При цьому частина гідравлічної енергії перетвориться в теплову чи механічну і розсіюється в зовнішнє середовище. Отже, напір у перетині (рис. 20) буде менше, ніж у перетині на величину втрат напору. Останні визначаються як різниця повних напорів у відповідних перетинах .
Звідси, якщо одержимо рівняння Бернуллі для струмка грузлої рідини
(67)
(68)
Аналогічні корективи введемо й у праві частини рівнянь Бернуллі для струмка грузлого газу при . Тоді
(69)
(70)
Основне розходження рівнянь Бернуллі для потоку й елементарного струмка полягає у визначенні швидкісного напору в живому перетині. На відміну від елементарного струмка швидкості часток рідини в різних крапках живого перетину неоднакові, тому при визначенні кінетичної енергії через середню швидкість допускається неточність, яку необхідно врахувати.
Кінетична енергія всього потоку рідини, що проходить через перетин , складається із суми кінетичних енергій окремих струмків, перетин яких . Нехай об'ємна витрата рідини через весь перетин дорівнює , а витрата через елементарну площадку перетину – , і розглядається плин за період часу .
Тоді кінетична енергія при фактичному розподілі швидкостей , кінетична енергія при ідеалізованій, усередненій швидкості і шуканий коефіцієнт
(71)
Якщо в рівняннях (67) і (68) замість місцевої швидкості , підставити середню швидкість , увівши виправлення до швидкісного напору , одержимо рівняння Бернуллі для потоку рідини при
(72)
(73)
Такі ж корективи потрібно внести для газового потоку при в рівняння (69) і (70). Тоді
(74)
(75)
Розсіювання енергії, утрати покриваються в основному за рахунок потенційної енергії і можуть бути виражені як утрати напору (72), утрати тиску (73), утрати питомої енергії (74) і (75).
Для потоку краплинної рідини (72) відношення втрат напору до довжини потоку (трубопроводу) називається гідравлічним ухилом:
Зокрема, для горизонтального рівномірного потоку ; ; . Відповідно до рівняння (72), утрати напору визначаються зміною пьезометричного напору (рис. 20) і тому гідравлічний ухил
(76)
Утрати напору в загальному виді звичайно виражають як функцію швидкісного напору
(1.77)
де – коефіцієнт опору гідравлічної системи.