- •Глава 3
- •3.1. Создание и развитие криогенных заправочных систем
- •3.2. Криогенные ракетные топлива. Способы перевозки
- •3.2.1. Окислители
- •3.2.3. Нейтральные криогенные продукты
- •3.3.2. Криогенные трубопроводы и арматура
- •3.3.4. Газификационные установки высокого давления
- •3.4. Пневмогидравлические схемы криогенных заправочных систем
- •3.5. Технологические особенности заправки криогенным горючим и накопление в емкостях примесей
- •3.6. Охлаждение криогенных компонентов топлива
- •3.6.1. Способ прямого вакуумирования
- •3.6.2. Способ охлаждения теплообменом
- •3.7. Тепловая изоляция криогенных систем
- •3.7.1. Теплоизоляция, находящаяся под атмосферным давлением
- •3.7.3. Порошково-вакуумная теплоизоляция
- •3.7.4. Вакуумно-многослойная теплоизоляция
- •3.7.5. Тепловые мосты
- •3.8. Физические процессы, возникающие в криогенных заправочных системах
- •3.8.1. Хранение криогенных компонентов топлива
- •3.8.2. Заправка баков ракеты компонентами топлива
- •3.8.3. Тепловые и гидравлические расчеты
- •3.8.4. Гидравлические удары
- •Литература
3.8. Физические процессы, возникающие в криогенных заправочных системах
В криогенных заправочных системах из-за разности температур между компонентами топлива и окружающей средой происходят процессы теплообмена в резервуарах, трубопроводах и арматуре, в баках РКН. При этом могут происходить фазовые превращения жидкости в пар. Эти фазовые переходы связаны с изменением молекулярной структуры вещества и сопровождаются выделением (поглощением) энергии.
Теплообмен при кипении зависит от физических параметров компонента, состояния и формы поверхности соприкосновения, характера образования центров новой фазы, давления, температуры, теплоты фазового перехода, условий распространения тепла в каждой из фаз.
Зависимость теплообмена от многочисленных факторов чрезвычайно усложняет создание методик расчета криогенных систем, так как требует проведения различных экспериментов и использования при расчетах эмпирических зависимостей, полученных в результате экспериментальных и научно-исследовательских работ.
Процесс кипения при фазовых превращениях (переход жидкости в пар) начинается, когда температура поверхности (71) превышает равновесную температуру насыщения (Т„) при данном давлении, и определяется разностью температур
АТ=ТС-Т„. (3.8.1)
Различают три основных типа кипения: пузырьковый, переходный и пленочный. Процесс кипения происходит таким образом: с возрастанием ДГ начинается кипение, плотность теплового потока увеличивается до критического значения qKp (режим пузырькового кипения — выделяются пузырьки), затем в узком интервале ДГ тепловой поток уменьшается (переходный режим) до минимального значения цща- Между жидкостью и поверхностью нагрева образуется сплошная тепловая пленка, имеющая значительное сопротивление, что приводит к устойчивому пленочному кипению, при котором большие значения разности AT соответствуют сравнительно малым значениям q.
Границы областей пузырькового и пленочного кипения определяются критическими удельными тепловыми потоками, qKp1 и qKp2. Между ними находится переходная зона неустойчивого режима кипения. В пузырьковом режиме процесс кипения происходит при q < qKp1, при пленочном — при q > qKp2.
Кипение может иметь место как в большом объеме, например, в резервуаре, так и при вынужденном движении жидкости в относительно малом объеме, например, в трубопроводах.
Плотность теплового потока (q) связана с разностью температур через коэффициент теплоотдачи, а:
q = a:x∆T. (3.8.2)
Экспериментальные зависимости обычно представляются в виде функций qкр =f(∆T) и а: = φ(∆T) и, в основном из-за сложностей процессов, определяются экспериментально и приведены в литературе в виде графиков [3, 4].
Специфические свойства криогенных продуктов, различные формы образования паровой фазы, поведение их при переходных режимах приводят к неустановившимся процессам на различных этапах проведения заправки. Образование паровой фазы происходит в потоке, если жидкость прогрета до температуры насыщения при охлаждении коммуникаций, резервуаров, баков ракеты, а также при транспортировании недогретой жидкости, если на отдельных участках магистрали идет повышенный прогрев, например, в застойной зоне. Паровые полости образуются и перед запорной арматурой после прекращения циркуляции жидкости, гейзерного выброса и др.
Научно-исследовательские работы и опыт эксплуатации криогенных систем показали, что при переходных режимах работы в системе возникают кратковременные повышения давления (гидроудары), в 3-4 раза превышающие значения давления, полученные для обычных жидкостей по формуле Н.Е. Жуковского:
∆Р=рхахW2 (3.8.3)
где р — плотность,
а — скорость звука в жидкости,
W2 — скорость движения жидкости в конце тупикового участка.
Такое повышение давления вызвано специфическими свойствами криогенных продуктов, такими как близость к кривой насыщения, малая теплота парообразования, взаимное влияние газодинамических параметров течения и теплообменных процессов в жидкой и паровой фазах.
При разработке криогенных систем, проведении гидравлических и тепловых расчетов, разработке технологии заправочных операций необходимо постоянно помнить о возможности появления двухфазных потоков криогенного компонента и, в связи с этим, мощных гидроударов, способных привести к разрушению системы.