![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Дросселирование Методическое пособие
- •270109 «Теплогазоснабжение и вентиляция»
- •Предисловие
- •1. Общие сведения о дросселировании
- •2. Дросселирование идеального газа
- •3. Дросселирование пара
- •4. Дроссель-эффект Джоуля-Томсона
- •4.1. Молекулярно-кинетическая природа изменения температуры газа в процессе дросселирования
- •4.2. Общие формулы для дифференциального дроссель-эффекта
- •5. Дифференциальный дроссель-эффект в области двухфазных состояний вещества
- •6. Дифференциальный дроссель-эффект в критической точке
- •7. Дифференциальный дроссель-эффект в однофазных областях. Точки инверсии
- •8. Инверсионная кривая
- •9. Дросселирование рабочего тела, подчиняющегося уравнению Ван-дер-Ваальса
- •9.1. Основные сведения об уравнении Ван-дер-Ваальса
- •Критические параметры и zк для некоторых веществ
- •9.2. Качественный анализ процесса дросселирования с помощью уравнения Ван-дер-Ваальса
- •9.2.1. Построение инверсионной кривой
- •9.3. Расчетное определение термодинамических параметров в точке максимума инверсионной кривой
- •9.4. Расчетное определение максимальной и минимальной температуры инверсии
- •10. Сравнение дроссель-эффекта с температурным эффектом адиабатного расширения
- •Приложение п.1. Вывод формулы для дифференциального дроссель-эффекта (вариант автора пособия)
- •П.2. Вывод формулы для инверсионной кривой (вариант автора пособия)
- •П.3. Вывод приближенной формулы для дифференциального дроссель-эффекта (вариант автора пособия)
- •Список литературы
- •Содержание
2. Дросселирование идеального газа
Из определения энтальпии
i = U + PV
следует:
i1 = U1 + P1V1, i2 = U2 + P2V2
и
i2 – i1 = (U2 – U1) + (P2V2 – P1V1).
Для
идеального газа P1V1
= RT1,
P2V2
= RT2
и ΔU
= U2
– U1
=
,
где
–
средняя массовая
изохорная теплоемкость.
Тогда
.
Так
как
и
,
то из условия i1
= i2
окончательно получаем:
T1 = T2.
Таким образом, при дросселировании идеального газа температура потока до и после местного сопротивления не изменяется. Из равенства температур T1 и T2 следует равенство
P1V1 = P2V2.
Так как при дросселировании всегда P2 < P1, то
V2 > V1.
На рис. 2.1 представлен процесс дросселирования идеального газа в Т-S диаграмме.
Рис. 2.1. Процесс дросселирования идеального газа в T-S диаграмме.
В Т-S диаграмме процесс дросселирования между точками 1 и 2 не является изотеримческим, так как совпадают температуры только в крайних точках. Процесс между этими точками протекает при переменных значениях энтальпии i и температуры Т:
за счет понижения давления в месте сужения скорость потока возрастает при соответствующем уменьшении температуры и энтальпии;
за местом сужения, где кинетическая энергия вихрей и работа сил трения переходит в теплоту, температура и энтальпия повышаются;
на некотором удалении от места сужения, где скорость потока стабилизируется, температура и энтальпия восстанавливают свои первоначальные значения.
Таким образом, процесс дросселирования идеального газа нельзя называть изоэнтальпийно-изотермическим. На T-S и i-S диаграммах он изображается условно пунктирной прямой.
3. Дросселирование пара
Пар по своим свойствам отличается от идеального газа, поэтому при дросселировании его температура в общем случае изменяется. Для анализа процесса дросселирования пара удобно использовать его i-S диаграмму (рис. 3.1).
Рис. 3.1. Процесс дросселирования пара в i-S диаграмме.
Перегретый пар в процессе дросселирования 1 – 2 остается перегретым.
Перегретый пар в процессе 3 – 4 становится сначала сухим, затем влажным насыщенным, далее снова сухим и затем перегретым.
Влажный насыщенный пар в процессе дросселирования 5 – 6 становится сначала сухим, а затем перегретым.
Влажный насыщенный пар в процессе дросселирования 7 – 8 остается влажным насыщенным, изменяя кроме Р и Т еще и степень сухости.
Кипящая насыщенная жидкость в процессе дросселирования 9 – 10 становится влажным насыщенным паром.
Именно этот вариант дросселирования реализуется в парокомпрессорных холодильных установках.
4. Дроссель-эффект Джоуля-Томсона
В 1852 г. опытным путем Джоуль и Томсон установили, что при внешне адиабатном дросселировании температура рабочего тела может уменьшаться или увеличиваться. Это явление изменения температуры при дросселировании было названо эффектом Джоуля-Томсона.
Различают дифференциальный и интегральный дроссель-эффекты.
Дифференциальным дроссель-эффектом (αi) называется бесконечно малое изменение температуры, отнесенное к бесконечно малому изменению давления:
.
(4.1)
При малом понижении давления
,
поэтому в этом случае изменение температуры при дросселировании можно определить из уравнения
.
(4.2)
Интегральным дроссель-эффектом называется изменение температуры рабочего тела при внешне адиабатном дросселировании в практических условиях, т.е. при значительном снижении давления. В этом случае изменение температуры определяется из уравнения:
.
(4.3)
Для использования этого уравнения необходимо знать формулу зависимости αi от давления и температуры.
Значение αi может быть положительным, отрицательным и равным нулю. Так как при дросселировании всегда dP < 0, то при αi > 0 температура рабочего тела понижается, при αi < 0 – повышается и при αi = 0 остается неизменной.
Значение интегрального дроссель-эффекта определяется по таблицам или диаграммам.