- •2. Закон сохр заряда.Закон Кулона.Напряжённость эл-стат поля
- •3.Линии напряж эл ст поля.
- •4.Принцип суперпозиции. Поле диполя
- •6.Применение т Гаусса для расчёта напряж полей в вакууме.
- •7.Циркуляция вектора напряж эл ст п.
- •8.Потенциал эл ст поля через потенциальную энергию.
- •9.Связь между напряж и потенциалом. Эквипотенц пов и их св-ва.
- •10.Вычисление разности потенцалов по напряж поля.
- •11.Типы и поляризация диэлектриков
- •12.Поляризованность и напряжённость поля в диэлектриках.
- •13.Электрическое смещение.
- •14.Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •15.Проводники в эл ст поле.
- •16. Электроёмкость и плоск конд.
- •17.Соедин конденс в батареи.
- •18.Энергия сист зар и уедин проводн.
- •19.Энергия заряж конд и эн эл ст поля.
- •20.Эл ток.Сила и плотность тока.
- •21.Сторонние силы.Услов возникн и сущ эл тока.
- •22.Эдс и напряжение.
- •23.Закон Ома для однородного уч и замкн цепи.
- •24.Сопротивление проводников.
- •25.Работа и мощность тока.
- •26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.
- •27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •28.Природа носителей тока в металлах.
- •29.Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в дифференц форме.
- •30.Работа выхода электронов из Me и эмиссионные явления.
- •31.Описание магнитного поля.
- •33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
- •34.Закон Био-Савара-Лапласса
- •35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
- •37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
- •44.Закон Фарадея. Основной закон эл.Магн. Индукции
- •45.Правило Ленца. В неподвижных проводниках.
- •53.Намагниченность и магн. Поле в веществе
- •54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.
- •55.Условия на границе раздела двух манетиков
- •56.Ферромагнетики и их свойства
- •57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле
- •58.Ток смещения.
- •59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах
- •60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
- •62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
- •63.Переменный ток. Ток через резистор
- •68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •69.Преобразование и передача электроэнергии
- •70.Применение резонанса токов
- •71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
- •72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
- •73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
- •74. Зонная теория твёрдых тел.
- •75. Собственная проводимость п-п
37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
Сила Лоренца-это сила с кот магн поле действ на движ зар. Fл=Q[v*B]
Направление силы Лоренца опред-ся с помощью правила левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор В, а четыре вытянутых пальца направить вдоль вектора v (для Q>0 направления и v совпадают, для Q<0 — противоположны), то отогнутый большой палец покажет направл силы, действующей на положительный заряд.
FлvB т.е не совершает работы. Не изменяет вел v. Если на зар действ и электр. поле с Е то
Fл=QE+Q[B*v].
38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
V||=Vcosα →Fл=0 (α=0) ; V=Vsinα→Fл =max; Т.к Fл не измен кинет эн, т.е изм V только по напр.
Q VB=man ; Q VB=m V2/R ; R= m V/ QB ; T=2 R/ V=2 m/QB ; h= V||T= V||2 m/QB.
39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
Циркуляция В – вел равная , где — вектор элементарной дл контура, направленной вдоль обхода контура.
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора В):
циркуляция вектора В по произв замкн контуру равна произведению магн пост 0 на алгеб сумму токов, охватываемых этим контуром: =0i
Каждый ток учитывается столько раз, сколько раз он охватывается контуром. Положительным считается тот напр кот связано с напр обхода правилом правого винта.
Для кругов токов: =0; в кажд точке этого контура В=const =002 R
Циркуляция вектора Е эл ст поля всегда =0 , т.е эл ст поле явл потенциальным.
Циркуляция вектора В≠0 → магн поле ясв вихревым.
40.Магнитное поле соленоида и тороида
Соленоид-свёрнутый в спираль изолирован. проводник, по кот. Протекает ток. . на участках кот. находятся не в соленоиде В очень мало. Тороид-кольцевая катушка с витками проводника намотанными на сердечник и имеющий форму тора. Магн. поле тороида сосредоточено внутри, а вне его оно отсутствует, то линии В есть окружности с центрами на оси тороида. .
41.Поток вектора магн. индукц. и теорема Гаусса для индукц. магн. поля
dФ=BdS ; dФ=BdS cosα ;(Ф=BS cosα). Положит. направлен. нормали к dS связывается с направлен. тока правилом правого винта.Ф=1 веббер; 1Вб=1Тл∙1м² ; теорем Гаусса: полный поток вектора магн. инд. сквозь произвольн замкнутую пов-сть. равен нулю. . Линии И всегда замкнуты и не имеют ни начала ни конца.
42.Работа по перемещению проводника и контура с током в магн. поле
проводник с током: ; ; ; ;
контур с током : ; ; ; .Работа по перемещен. замкнутого контура с током в магн. поле = произведен. I на изменен. Ф сцепленного с контуром.
43.Опыты Фарадея и следствия из них
Если в замкнутый на гальванометр соленоид вдвигать постоянный магнит, то в момент вдвигания и выдвигания возник. отклонен. стрелки гальванометра от положен равновес., т.е. возник. индукционный ток в цепи. При изменен. полюсов магн. направлен. изменяется направление отклонения стрелки гальванометра. Выводы: 1. Инд. ток возник. всегда, когда происх. изменен. сцепленного с контуром магн. потока. 2. Сила инд. тока определ. лишь скоростью изменен. магн. потока.