37.Действие магнитного поля на движущийся заряд

Сила Лоренца-это сила с кот магн поле действ на движ зар. F_л=Q[v*B]

Направление силы Лоренца опред-ся с помощью правила левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор В, а четыре вытянутых пальца направить вдоль вектора v (для Q>0 направления  и v совпадают, для Q<0 — противоположны), то отогнутый большой палец покажет направл силы, действующей на положительный заряд.

F_лvB т.е не совершает работы. Не изменяет вел v. Если на зар действ и электр. поле с Е то

F_л=QE+Q[B*v].

38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.

V_||=Vcosα →F_л=0 (α=0) ; V_=Vsinα→F_л =max; Т.к F_л не измен кинет эн, т.е изм V только по напр.

Q V_B=ma_n ; Q V_B=m V_²/R ; R= m V_/ QB ; T=2 R/ V_=2 m/QB ; h= V_||T= V_||2 m/QB.

39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.

Циркуляция В – вел равная , где — вектор элементарной дл контура, направленной вдоль обхода контура.

Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора В):

циркуляция вектора В по произв замкн контуру равна произведению магн пост ₀ на алгеб сумму токов, охватываемых этим кон­туром: =₀_i

Каждый ток учитывается столько раз, сколько раз он охватывается контуром. Положительным считается тот напр кот связано с напр обхода правилом правого винта.

Для кругов токов: =₀; в кажд точке этого контура В=const =₀₀2 R

Циркуляция вектора Е эл ст поля всегда =0 , т.е эл ст поле явл потенциальным.

Циркуляция вектора В≠0 → магн поле ясв вихревым.

40.Магнитное поле соленоида и тороида

Соленоид-свёрнутый в спираль изолирован. проводник, по кот. Протекает ток. . на участках кот. находятся не в соленоиде В очень мало. Тороид-кольцевая катушка с витками проводника намотанными на сердечник и имеющий форму тора. Магн. поле тороида сосредоточено внутри, а вне его оно отсутствует, то линии В есть окружности с центрами на оси тороида. .

41.Поток вектора магн. индукц. и теорема Гаусса для индукц. магн. поля

dФ=BdS ; dФ=BdS cosα ;(Ф=BS cosα). Положит. направлен. нормали к dS связывается с направлен. тока правилом правого винта.Ф=1 веббер; 1Вб=1Тл∙1м² ; теорем Гаусса: полный поток вектора магн. инд. сквозь произвольн замкнутую пов-сть. равен нулю. . Линии И всегда замкнуты и не имеют ни начала ни конца.

42.Работа по перемещению проводника и контура с током в магн. поле

проводник с током: ; ; ; ;

контур с током : ; ; ; .Работа по перемещен. замкнутого контура с током в магн. поле = произведен. I на изменен. Ф сцепленного с контуром.

43.Опыты Фарадея и следствия из них

Если в замкнутый на гальванометр соленоид вдвигать постоянный магнит, то в момент вдвигания и выдвигания возник. отклонен. стрелки гальванометра от положен равновес., т.е. возник. индукционный ток в цепи. При изменен. полюсов магн. направлен. изменяется направление отклонения стрелки гальванометра. Выводы: 1. Инд. ток возник. всегда, когда происх. изменен. сцепленного с контуром магн. потока. 2. Сила инд. тока определ. лишь скоростью изменен. магн. потока.