- •2. Закон сохр заряда.Закон Кулона.Напряжённость эл-стат поля
- •3.Линии напряж эл ст поля.
- •4.Принцип суперпозиции. Поле диполя
- •6.Применение т Гаусса для расчёта напряж полей в вакууме.
- •7.Циркуляция вектора напряж эл ст п.
- •8.Потенциал эл ст поля через потенциальную энергию.
- •9.Связь между напряж и потенциалом. Эквипотенц пов и их св-ва.
- •10.Вычисление разности потенцалов по напряж поля.
- •11.Типы и поляризация диэлектриков
- •12.Поляризованность и напряжённость поля в диэлектриках.
- •13.Электрическое смещение.
- •14.Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •15.Проводники в эл ст поле.
- •16. Электроёмкость и плоск конд.
- •17.Соедин конденс в батареи.
- •18.Энергия сист зар и уедин проводн.
- •19.Энергия заряж конд и эн эл ст поля.
- •20.Эл ток.Сила и плотность тока.
- •21.Сторонние силы.Услов возникн и сущ эл тока.
- •22.Эдс и напряжение.
- •23.Закон Ома для однородного уч и замкн цепи.
- •24.Сопротивление проводников.
- •25.Работа и мощность тока.
- •26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.
- •27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •28.Природа носителей тока в металлах.
- •29.Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в дифференц форме.
- •30.Работа выхода электронов из Me и эмиссионные явления.
- •31.Описание магнитного поля.
- •33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
- •34.Закон Био-Савара-Лапласса
- •35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
- •37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
- •44.Закон Фарадея. Основной закон эл.Магн. Индукции
- •45.Правило Ленца. В неподвижных проводниках.
- •53.Намагниченность и магн. Поле в веществе
- •54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.
- •55.Условия на границе раздела двух манетиков
- •56.Ферромагнетики и их свойства
- •57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле
- •58.Ток смещения.
- •59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах
- •60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
- •62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
- •63.Переменный ток. Ток через резистор
- •68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •69.Преобразование и передача электроэнергии
- •70.Применение резонанса токов
- •71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
- •72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
- •73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
- •74. Зонная теория твёрдых тел.
- •75. Собственная проводимость п-п
60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
Колеб. конт. – эл. цепь, кот. сост. из последовательно включённых конденсатора С, катушки индуктивности L, внешн сопр. R.(рис. контура наебашить). Колеб. контур использ. для возбужден. или поддержания эл. колебаний .
61.Ур-ние эл.магн. колебаний возник. в идеализированном колебат. контуре
Согл. 2-ому закону Киркхгофа дляидеализир. колеб. контура можно записать: ; ; ; ; ; где ; ; ; ; колеб. тока опережает по фазе колеб. заряда на (если I – max → U=0 и наоборот).
62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
Вынужден колеб. это незатухающ. колеб., кот. возник. под действием внешн. переодически изменяющегося напряжен. .(рис. контура наебашить). ). В этом случае диф. ур-ние колеб. контура имеет вид ). Решением этого ур-ния будет . Причиной такого состояния явл. сущ-е в контуре внешн. перемн. напряжеия.
63.Переменный ток. Ток через резистор
Перемен. ток – это установивш. вынужден. магн. колеб. в цепи катушку индуктивности, конденсатор, внешн. сопротивление и ток.Для переен. тока мгновенные значения силы тока во всех сечениях цепи практически одинаковы, т.к. их изменен. происходят достаточно медленно, а эл.магн. возмущения, кот. распростран. по цепи. распростран. со скоростью близкой к скорости света. Цепь с резистором : . Сдвиг фаз между U и I будет отсутствовать.
64. Переменный ток. Ток через катушку индуктивности
В катушке будет возник. . Тогда закон Ома для данной цепи будет определ. : ; (паден. напряжен. на катушке). ; . - реактивн. индуктивное сопротивление. . Паден. напряжен. на опережает ток вкатушке на .
65. Переменный ток. Ток через конденсатор
Если к конденсатру прикладывать перемен. напряжен., то он будет постоянно перезаряжаться → в цепи будет протекать перемен. ток, т.к. внешн. сопр. идёт к конденсатоу, а сопр. проводов не считаем. . ; где ; – ёмкостное сопротивление. . отстаёт от тока на .
66.Вывод закона Ома для перемен. тока
α – сдвиг по фазе меду изменяющимися по времени зарядом и приложенным напряжением. .Ток опережает на колебания заряда. Можно определ. закон перемен. тока : - закон Ома для перемен. тока выполн. только для амплитудных значений тока и напряжения. . .
67. резонанс токов
Рассмотрим 2 ветви 1С2 и 1L2 активным сопротивлением общих ветвей пренебрегаем. 1) Рассмотрим 1-ую ветвь 1С2. Ток в этой цепи I1 I1=Im1Cos(t-1) tg1=(L-1/C)/R ; R0 и L0 ; tg1 - ;
1-3/2+2n ; n=1,2,3… ; 2 Рассмотрим 2-ую ветвь 1L2 ; Ток в этой цепи I2=Im2Cos(t-2) tg2=(L-1/C)/R=+ ; 2=/2+2n ; Im2=Um/L Im1=Um/1/C . Разность фаз токов в ветвях(1- 2)=, т.е токи в ветвях противоположно направлены. Амплитуда силы тока во внешней не разветвлённой цепи Im=|Im1-Im2|=Um|(C-1/L)|0 ; Если р ; Это явление называется //-й резонанс → //-й резонанс-это явление резкого уменьшения амплитуды силы тока во внешней не разветвлённой части цепи питающей // включённый конденсатор С и катушку L при приближении частоты внешнего приложенного напряжения к собственной частоте колебательного контура(1/C). Амплитуда силы тока во внешней неразветвлённой части цепи оказалась=0 т.к. активным сопротивлением контура мы пренебрегаем, если учесть R, то разность фаз не будет =. Поэтому при резонансе токов неразветвлённой части цепи амплитуда силы тока будет 0, но примет наименьшее из возможных значений. //-й резонанс : Сопротивление контура активное и max, Напряжение на ёмкости и индуктивности в фазе с действующим ЭДС или напряжение на ёмкости , индуктивности =0, Ток в индуктивности по абсолютной величине = току в ёмкости, но сдвинут от него на .