24.Сопротивление проводников.

Сопротивление-это вел хар-щая сопротивл проводн эл токи. 1 Ом – это сопр такого проводн при 1В течёт тока в 1А. для лин однор проводн : R=L/S. Сопротивл проводн эл току связано со столкн и зависит от температуры. С увелич темпер уменьш период колеб узлов кристалл решётки и увел R. R=R₀(1+αt⁰) (α-удельн темпер коэф сопр проводн) R₀- сопр при 0К. При уменьш t⁰ увел пер колеб т уменьш R.

25.Работа и мощность тока.

Пусть за время dt через попер сеч проводн проводится зар dq ; dq=dt ;

dA=dqU=Udt=^Rdt=U²/R dt; P=dA/dt=U=^R= U²/R [1Вт=1дж/1с]

Если ток протекает по неподв метал проводн то вся работа тока идёт на нагревание

dQ=dA=Udt=^Rdt=U²/R dt – Закон Джоуля-Ленца

Зак Дж-Ленца в диф форме: dV=dSdL (ось цилинда совп с напр тока)

dQ=^Rdt ; Q=^Rt=(jdS)²(dL/dS)dt=j²dSdLdt ; dQ/(dVdt)=j² dQ/(dVdt)= j²

исп зак Дж-Ленца в диф форме можно представить  j²jE; -удельн теплов мощность тока

26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.

Если эл ток протек по неподв проводн то работа всех сил (сторон и эл ст )совершаемая над носит тока по закону сохр и превращ эн = теплоте выдел на данном уч.Работа всех сил при перемещ Q₀ : A₁₂=Q₀Q₀(ϕ₁-ϕ₂); Q=^Rt=RQ₀ ; R=(ϕ₁-ϕ₂);

=((ϕ₁-ϕ₂))/R – закон Ома для неоднор уч цепи(Обобщённый закон Ома)

27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.

Узел эл цепи-это любая точка разветвл цепи в кот сходится не менее 3-х проводн(линии тока)

Ток входящ в узел <+>, выходящ<-> ; 1)Алгебр сумма токов сходящ в узле =0; 

2)в любом замкн конт разветвл эл цепи алгебр сумма произвед сил токов на сопротивл соотв уч этого контура= алгебр сумме ЭДС встречающ в этом контуре. _iR_i_i

При расчёте сложных цепей по прав Кирхгоффа: 1)Выбрать произв направ токав в данной эл цепи .Действительное направл будет показано после решения; 2)Выбираем направл обхода контура и строго его придерживаемся(R>0 если напр  совп с напр обхода) ; 3)Составл столько ур число их = числу неизвестных.

28.Природа носителей тока в металлах.

Носителями тока в металлах являются свободные электроны, т. е. электроны, слабо связанные с ионами кристаллической решетки металла. Проводился опыт Рикке (1901), в котором в течение года электрический ток пропускался через три последовательно соединенных с тщательно отшлифованными торцами металлических цилиндра (Сu, Аl, Сu) одинакового радиуса. Несмотря на то что общий заряд, прошедший через эти цилиндры, достигал огромного значения (3,510⁶ Кл), никаких, даже микроскопических, следов переноса вещества не обнаружилось. Это явилось экспериментальным доказательством того, что ионы в металлах не участвуют в переносе электричества, а перенос заряда в металлах осуществляется частицами, которые являются общими для всех металлов. . Такими частицами могли быть открытые в 1897 г. английским физиком Д. Томсоном: при резком торможении проводника эти частицы должны по инерции смещаться вперед и результатом смещения зарядов должен быть импульс тока;

Существование свободных электронов в металлах можно объяснить следующим образом: при образовании кристаллической решетки металла (в результате сближения изолированных атомов) валентные электроны, отрываются от атомов металла, становятся «свободными» и могут перемещаться по всему объему.