53.Намагниченность и магн. Поле в веществе

Намагниченность – это физич. велич.определ. суммарным магн. моментом к ед. объёма вещ. ; в несильных полях j прямопопорц. напряжённости магн. поля (χ – манн. восприимчивость вещ.) Магн. поле в вещ : ; - созд. током проводимости, - созд. микротоками. ; .

54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.

Циркуляц. В по произвольн. замкнутому контуру равна алгебраич. сумме токов проводимости и молекул. токов, охватываемых этим конт. умноженной на магн. постоянную. ) . Циркуляц. Н : циркуляц. j равна сумме токов охватываемой этим контуром L . (I – сумма токов проводимости).

55.Условия на границе раздела двух манетиков

Рассм. связь между В и Н на границе раздела магнетиков с и , при отсутствии на границе токов проводимости. Построим цилиндр оч малой высоты. Согл. теореме Гаусса : ; ; = . составлющ. вект. В при переходе через границу раздела остаются непрерывными . Согл. теореме о циркуляц. вект. Н по контур АВСD : ; ; → - есть скачок (разрыв).

56.Ферромагнетики и их свойства

Ферромагнетики – сильно намагнич. вещ. , кот. обладают самопроизвольной намгнич. в макроскопич. объёмах вещ. (доменах). В доменах намагничены до насыщения, изначально не намагничены,для ни есть определён. температура Кюри, при кот. они теряют свои свойства. Ферромагн. св-вами обладают вещ. у кот. ообым образом упорядочены спиновые магн. электроны – это кристалич. вещ. , в атомах кот. имеются недостроенные оплочки с некомпенсированными спинами.Возник силы, кот. вынуждают спиновые магн. моменты ориентироваться ll друг другу, что приводит к возникн. областей спантанной намагниченности, т.е. доменов.

57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле

Всякое переиен. магн. поле возбужд. в окруж. пространстве переменное элю поле,кот. явл. причиной возникновен. в контуре. Контур играет второстепен. роль, являясь лишь прибором кот. обнаруживаетэто поле ; Ф ; если контур неподвижен, то диыыиринц. и инткгрирование можно поменять местами . Таким образом циркуляция вектора Е≠0, т.е. переменное эл. поле тоже явл. вихревым.

58.Ток смещения.

Для установлен. количестаен. соотношен. между эл. и вызванным им магн. полем был введён ток смещения.Перемен. эл. поле в конденсаторе созд. такое магн. поле если бы между обкладками сущ. ток смещения равный по величине току в проводниках. ; ; для конденсатора (D – эл. смещения) ; ; ; из всех физич. свойств току смещения былол присвоено одно свойство – созд. в окруж. пространстве манн. поля .

59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах

; ; источн. эл. поля могут быть либо эл. заряды либо изменяющиеся во времени магн. поля. Если заряды и токи распределены непрерывно в пространстве то интегральн. форма ур. Максвелла эквивалентна диф. форме ур. .