- •Раздел 1.
- •Раздел 1. Теоретическая механика
- •1.1. Статика
- •Доказательство:
- •Связи и их реакции
- •Основные типы связей
- •1. Свободное опирание тела о связь
- •4. Шарнирно-подвижная опора
- •5. Шарнирно-неподвижная опора
- •1.1.2. Системы сил
- •1.1.2.1. Системы сходящихся сил
- •Плоская система сходящихся сил.
- •Геометрический (аналитический) метод
- •Геометрическое условие равновесия плоской системы сходящихся сил
- •Проекция силы на ось
- •2. Пространственная система сходящихся сил
- •Уравнения равновесия:
- •1.1.2.2. Системы произвольно расположенных сил
- •Плоская система произвольно расположенных сил
- •Теорема Пуансо (приведение силы к точке, не лежащей на линии её действия)
- •Приведение плоской системы произвольно расположенных сил к точке
- •Частные случаи:
- •4. Условие и уравнения равновесия плоской системы произвольно расположенных сил
- •Пара сил
- •Эквивалентность пар сил.
- •Сложение пар сил. Условие равновесия пар.
- •Пространственная система произвольно расположенных сил Момент силы относительно оси
- •Условия и уравнения равновесия пространственной системы произвольно расположенных сил
- •1.1.4. Центр параллельных сил и центр тяжести
- •1. Теорема о сложении двух параллельных сил, направленных в одну сторону
- •Теорема о сложении двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны
- •3. Центр параллельных сил. Центр тяжести тела
- •1.2. Кинематика
- •1.2.1. Основные понятия кинематики
- •1.2.2. Кинематика точки
- •Способы задания движения точки
- •Скорость точки
- •Ускорение точки
- •Виды движения точки в зависимости от ускорения
- •1.2.3. Простейшие движения твёрдого тела
- •1.2.4. Сложное движение точки
- •1.2.5. Сложное движение твёрдого тела
- •1.3. Динамика
- •1.3.1 Основные понятия и аксиомы динамики
- •1.3.2. Движение материальной точки. Метод кинетостатики
- •1.3.3. Работа и мощность
- •1. Работа постоянной силы на прямолинейном участке пути
- •2. Мощность силы
- •3. Работа и мощность при вращательном движении
- •4. Понятие о механическом кпд
- •1.3.4. Общие теоремы динамики
- •Теорема об изменении количества движения точки
- •2. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •3. Понятие о механической системе
- •4. Основное уравнение динамики вращающегося тела
-
Скорость точки
Если точка, за равные промежутки времени, проходит равные отрезки пути, то её движение называется равномерным, если неравные – неравномерным.
V=S/t – равномерное движение
[км/ч; м/с] 1 км/ч = 0,278 м/с
1м/с =3,6 км/ч
Скорость неравномерного движения – величина переменная V=f(t)
Рассмотрим точку, движение которой задано уравнением S=f(t). За промежуток времени ∆t т. М переместиться в положение М1 по дуге ММ1, пройдя путь ∆S.
Средняя скорость движения точки
(Если промежуток времени ∆t мал, то дугу можно заменить хордой) средняя скорость направлена по хорде от т. М к М1.
Скорость в данный момент времени найдём путём перехода к пределу ∆t→0.
Мгновенная скорость при любом движении точки равна первой производной координаты по времени.
Скорость в каждый момент времени направлена по касательной к траектории в сторону движения
Пример: S = 0,1t²+t
V = dS/dt = 0,2t+1
При координатном способе движения точки, определяют проекции скорости на координатные оси.
Проекция скорости на координатную ось равна первой производной от соответствующей координаты по времени.
cos(V^,x) = Vx/V
cos(V^,y) = Vy/V
-
Ускорение точки
Это изменение скорости в единицу времени.
При прямолинейном движении точки вектор скорости совпадает с траекторией, следовательно, и вектор изменения скорости совпадает с траекторией.
Среднее ускорение aср = ∆V/∆t
Истинное ускорение в прямолинейном движении равно первой производной скорости или второй производной координаты по времени, (м/с²).
При движении точки по криволинейной траектории скорость меняет свое направление.
Ускорение точки равно векторной производной скорости по времени.
а) Естественный способ
Для удобства полное ускорение раскладывают на две взаимно перпендикулярные составляющие по касательной и нормали к траектории движения
aτ – касательное (тангенциальное) ускорение совпадает по направлению со скоростью или противоположно ей; характеризует изменение модуля скорости
ān – нормальное (центростремительное) ускорение перпендикулярно к направлению скорости точки; определяет изменение направления вектора скорости.
где r – радиус кривизны траектории
Нормальное ускорение направлено по нормали к центру кривизны траектории.
Полное ускорение точки
б) Координатный способ
Проекция ускорения на координатную ось равна второй производной от соответствующей координаты по времени
Виды движения точки в зависимости от ускорения
1. Равномерное V=const ; а τ= dV/dt = 0 |
|
Прямолинейное
an=0 |
Криволинейное an = V²/R ≠ 0 |
V = f(t) ≠ const ; а τ = dV/dt = 0 |
|
Прямолинейное
an=0
|
Криволинейное
an = V²/R ≠ 0
|
- это движение точки, при котором в равные, произвольно взятые промежутки времени модуль скорости изменяется на одну и ту же величину а τ = dV/dt = const Может быть: - равноускоренное (а τ >0) - равнозамедленное (а τ <0) - прямолинейное (an = 0) и криволинейное (an ≠ 0)
|