- •В. Л. Фёдоров теоретические основы электротехники Линейные электрические цепи
- •Основные законы, элементы и параметры электрических цепей
- •1.1. Элементы цепи
- •1.1.1. Сопротивление
- •1.1.2. Индуктивность
- •1.1.3. Емкость
- •1.2. Условные положительные направления тока и напряжения
- •1.2.1. Сопротивление
- •1.2.2. Индуктивность
- •1.2.3. Емкость
- •1.3. Источники эдс и тока
- •1.4. Основные определения, относящиеся к электрической цепи
- •1.5. Закон Ома для участка цепи, содержащего эдс
- •1.6. Законы Кирхгофа
- •1.7. Энергия и мощность
- •1.8. Баланс мощностей
- •Цепи синусоидального тока
- •2.1. Основные параметры синусоидальных эдс, напряжения и тока
- •2.2. Среднее и действующее значения синусоидального тока
- •2.3. Синусоидальный ток в сопротивлении
- •2.4. Синусоидальный ток в индуктивности
- •2.5. Синусоидальный ток в емкости
- •2.6. Синусоидальный ток в цепи с последовательным соединением r, l, с
- •2.7. Синусоидальный ток в цепи с параллельным соединением r, l, c
- •2.8. Мощность в цепи синусоидального тока
- •2.9. Баланс мощностей в цепи синусоидального тока
- •3. Символический (комплексный) метод расчета цепей синусоидального тока
- •3.1. Законы Ома и Кирхгофа в комплексной форме записи
- •3.2. Векторная диаграмма
- •3.3. Комплексная форма записи мощности. Баланс мощности
- •4. Методы расчета линейных электрических цепей
- •4.1. Метод преобразования
- •4.1.1. Замена последовательно включенных сопротивлений одним эквивалентным
- •4.1.2. Замена параллельно включенных сопротивлений одним эквивалентным
- •4.1.3. Взаимные преобразования “треугольник - звезда”,
- •4.2. Метод законов Кирхгофа
- •4.3. Метод контурных токов
- •4.4. Метод узловых потенциалов
- •4.5. Замена нескольких параллельных ветвей, содержащих источники эдс и тока, одной эквивалентной
- •4.6. Принцип наложения и метод наложения
- •4.7. Метод эквивалентного генератора
- •5. Цепи со взаимной индуктивностью
- •5.1. Явление взаимоиндукции. Взаимная индуктивность
- •5.2. Расчет индуктивно связанных цепей методом законов Кирхгофа
- •5.3. Последовательное соединение двух магнитосвязанных катушек
- •5.4. Опытное определение величины взаимной индуктивности
- •5.5. Баланс мощности в цепях со взаимной индуктивностью
- •5.6. Трансформатор без магнитопровода
- •5.7. Идеальный трансформатор
- •6. Резонанс в цепях синусоидального тока
- •6.1. Частотные характеристики двухполюсников. Резонанс
- •6.2. Резонанс напряжений
- •6.3. Резонанс токов
- •7. Трехфазные цепи
- •7.1. Трехфазная симметричная система эдс. Трехфазная цепь
- •7.2. Симметричный режим работы трехфазной цепи при соединении генератора с нагрузкой по схеме
- •7.3. Симметричный режим работы трехфазной цепи при соединении генератора с нагрузкой по схеме
- •7.4. Расчет симметричных трехфазных цепей
- •7.5. Расчет несимметричных трехфазных цепей
- •7.6. Мощность трехфазной цепи
- •7.7. Способы получения кругового вращающегося магнитного поля
- •8. Метод симметричных составляющих
- •8.1. Понятие о системах прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.2. Сопротивления элементов трехфазной цепи токам прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.3. Составление схем замещения трехфазной цепи для токов прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.3.1. Составление схем замещения для цепей с поперечной несимметрией
- •8.3.2. Составление схем замещения для цепей с продольной несимметрией
- •8.4. Составление систем уравнений для расчета несимметричных режимов
- •8.4.1. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.2. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.3. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.4. Составление дополнительных уравнений для частных случаев цепей с поперечной несимметрией
- •3. Символический (комплексный) метод расчета цепей
2.8. Мощность в цепи синусоидального тока
Пусть источник синусоидальной ЭДС подключен к пассивному двухполюснику, содержащему реактивные элементы (индуктивности и емкости), а также активные сопротивления (рис. 2.16).
Рис. 2.16
Схема внутренних соединений двухполюсника может быть любой, например, как на рис. 2.17.
Рис. 2.17
Входной ток двухполюсника , рис. 2.18.
Рис. 2.18
Мгновенная мощность, поступающая в двухполюсник:
. (2.60)
График мгновенной мощности приведен на рис. 2.18. На интервале I, когда напряжение u и ток i имеют разные знаки, энергия возвращается из двухполюсника в источник ЭДС. На интервале II, когда напряжение и ток имеют одинаковые знаки, энергия направлена из источника в двухполюсник. Процесс обмена энергией между источником и приемником обусловлен наличием реактивных элементов в пассивном двухполюснике.
Активная мощность, рассеиваемая в двухполюснике:
. (2.61)
Раскрывая (2.61), получим
. (2.62)
Множитель называется коэффициентом мощности. Как было показано выше, активная мощность может быть только положительной. Следовательно, коэффициент мощности также всегда больше нуля и
. (2.63)
Величина
(2.64)
называется полной мощностью. Она соответствует той максимальной активной мощности, которая может быть получена в цепи при заданных действующих значениях напряжения U и тока I. Размерность полной мощности [S] = ВА.
Любая электрическая установка (например, трансформатор, двигатель) проектируетcя и изготавливается на полную мощность S. Однако из-за наличия угла сдвига фаз между напряжением и током расчетная мощность установки S используется не полностью. Отсюда ясна важность высокого значения коэффициента мощности .
Величина
(2.65)
называется реактивной мощностью. Реактивная мощность характеризует скорость передачи электрической энергии от источника энергии к приемнику и обратно.
Реактивная мощность положительна при отстающем токе и отрицательна при опережающем токе .
Размерность реактивной мощности [Q] = ВАp.
Если активная мощность определяет (в среднем) совершаемую работу или передаваемую энергию в единицу времени, то полная и реактивная мощности не определяют ни совершаемой работы, ни передаваемой энергии. Однако в электроэнергетике реактивной мощности приписывают аналогичный смысл, рассматривая ее как мощность отдачи, получения или передачи некоторой величины, которую условно называют реактивной энергией:
. (2.66)
На практике активная и реактивная энергии измеряются счетчиками.
Источники электрической энергии могут либо отдавать, либо получать реактивную мощность. Так, источник, нагруженный на цепь с индуктивным характером, отдает реактивную мощность, а на цепь с емкостным характером – получает ее. Соответственно индуктивность можно рассматривать как потребитель реактивной энергии, а емкость – как ее генератор.
Сравнивая активную (2.62), полную (2.64) и реактивную (2.65) мощности, приходим к очевидному соотношению между ними
. (2.67)
Отметим, что соотношение (2.67) выполняется только в линейных электрических цепях.
Выражение (2.67) позволяет построить так называемый треугольник мощностей (рис. 2.19).
Рис. 2.19