- •В. Л. Фёдоров теоретические основы электротехники Линейные электрические цепи
- •Основные законы, элементы и параметры электрических цепей
- •1.1. Элементы цепи
- •1.1.1. Сопротивление
- •1.1.2. Индуктивность
- •1.1.3. Емкость
- •1.2. Условные положительные направления тока и напряжения
- •1.2.1. Сопротивление
- •1.2.2. Индуктивность
- •1.2.3. Емкость
- •1.3. Источники эдс и тока
- •1.4. Основные определения, относящиеся к электрической цепи
- •1.5. Закон Ома для участка цепи, содержащего эдс
- •1.6. Законы Кирхгофа
- •1.7. Энергия и мощность
- •1.8. Баланс мощностей
- •Цепи синусоидального тока
- •2.1. Основные параметры синусоидальных эдс, напряжения и тока
- •2.2. Среднее и действующее значения синусоидального тока
- •2.3. Синусоидальный ток в сопротивлении
- •2.4. Синусоидальный ток в индуктивности
- •2.5. Синусоидальный ток в емкости
- •2.6. Синусоидальный ток в цепи с последовательным соединением r, l, с
- •2.7. Синусоидальный ток в цепи с параллельным соединением r, l, c
- •2.8. Мощность в цепи синусоидального тока
- •2.9. Баланс мощностей в цепи синусоидального тока
- •3. Символический (комплексный) метод расчета цепей синусоидального тока
- •3.1. Законы Ома и Кирхгофа в комплексной форме записи
- •3.2. Векторная диаграмма
- •3.3. Комплексная форма записи мощности. Баланс мощности
- •4. Методы расчета линейных электрических цепей
- •4.1. Метод преобразования
- •4.1.1. Замена последовательно включенных сопротивлений одним эквивалентным
- •4.1.2. Замена параллельно включенных сопротивлений одним эквивалентным
- •4.1.3. Взаимные преобразования “треугольник - звезда”,
- •4.2. Метод законов Кирхгофа
- •4.3. Метод контурных токов
- •4.4. Метод узловых потенциалов
- •4.5. Замена нескольких параллельных ветвей, содержащих источники эдс и тока, одной эквивалентной
- •4.6. Принцип наложения и метод наложения
- •4.7. Метод эквивалентного генератора
- •5. Цепи со взаимной индуктивностью
- •5.1. Явление взаимоиндукции. Взаимная индуктивность
- •5.2. Расчет индуктивно связанных цепей методом законов Кирхгофа
- •5.3. Последовательное соединение двух магнитосвязанных катушек
- •5.4. Опытное определение величины взаимной индуктивности
- •5.5. Баланс мощности в цепях со взаимной индуктивностью
- •5.6. Трансформатор без магнитопровода
- •5.7. Идеальный трансформатор
- •6. Резонанс в цепях синусоидального тока
- •6.1. Частотные характеристики двухполюсников. Резонанс
- •6.2. Резонанс напряжений
- •6.3. Резонанс токов
- •7. Трехфазные цепи
- •7.1. Трехфазная симметричная система эдс. Трехфазная цепь
- •7.2. Симметричный режим работы трехфазной цепи при соединении генератора с нагрузкой по схеме
- •7.3. Симметричный режим работы трехфазной цепи при соединении генератора с нагрузкой по схеме
- •7.4. Расчет симметричных трехфазных цепей
- •7.5. Расчет несимметричных трехфазных цепей
- •7.6. Мощность трехфазной цепи
- •7.7. Способы получения кругового вращающегося магнитного поля
- •8. Метод симметричных составляющих
- •8.1. Понятие о системах прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.2. Сопротивления элементов трехфазной цепи токам прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.3. Составление схем замещения трехфазной цепи для токов прямой, обратной и нулевой последовательностей
- •8.3.1. Составление схем замещения для цепей с поперечной несимметрией
- •8.3.2. Составление схем замещения для цепей с продольной несимметрией
- •8.4. Составление систем уравнений для расчета несимметричных режимов
- •8.4.1. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.2. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.3. Составление системы уравнений и расчет цепи
- •8.4.4. Составление дополнительных уравнений для частных случаев цепей с поперечной несимметрией
- •3. Символический (комплексный) метод расчета цепей
1.7. Энергия и мощность
Назовем двухполюсником электрическую цепь, имеющую два зажима. Активный двухполюсник (А) содержит источники электрической энергии, пассивный (П) – нет.
Пусть через участок ab (рис. 1.20) под воздействием приложенного напряжения u за время dt проходит заряд dq. Поступающая при этом в приемник элементарная энергия
.
Тогда энергия, поступившая в приемник за промежуток времени от до , равна
. (1.21)
Для цепи постоянного тока
. (1.22)
Рис. 1.20
Если образующие цепь проводники неподвижны (т.е. не совершается механическая работа), а ток постоянен, то работа сторонних сил источника энергии целиком расходуется на нагрев проводников (приемников). Количество теплоты, выделившееся при прохождении постоянного тока в проводнике с сопротивлением r за время t, определяется по закону Джоуля – Ленца
. (1.23)
Производная энергии по времени (или скорость поступления энергии в цепь в данный момент времени) представляет собой мгновенную мощность
. (1.24)
Мгновенная мощность – величина алгебраическая. Её значение положительно при одинаковых знаках напряжения и тока на зажимах активного двухполюсника (говорят, источник отдает энергию в цепь) – рис. 1.21а, и отрицательно при разных знаках (энергия возвращается из рассматриваемого участка цепи в источник) – рис. 1.21б.
а) б)
Рис. 1.21
В частном случае сопротивления r (рис. 1.6) мгновенная мощность
. (1.25)
В цепи постоянного тока
. (1.26)
Величина мощности, рассеиваемой в сопротивлении, всегда положительна, т.к. протекание тока по проводнику сопровождается необратимым процессом преобразования электрической энергии в теплоту.
1.8. Баланс мощностей
В любой электрической цепи по закону сохранения энергии количество вырабатываемой за единицу времени энергии источников должно равняться потребляемой энергии, т.е. электрическая мощность источников должна равняться мощности приемников:
. (1.27)
Для цепи постоянного тока с источниками ЭДС баланс мощностей имеет вид
. (1.28)
Если направления источника ЭДС и тока, протекающего через него, совпадают (рис. 1.22а), то источник отдает энергию в цепь и произведение EI входит в левую часть (1.28) со знаком « + ». В противном случае (рис. 1.22б) источник потребляет энергию от цепи и произведение EI входит в левую часть (1.28) со знаком « – ».
а) б)
Рис. 1.22
Если цепь кроме источников ЭДС также содержит источники тока, то баланс мощностей записывается в виде
, (1.29)
где – напряжение на зажимах источников тока .
Рис. 1.23
Так, для цепи рис. 1.23 баланс мощностей записывается в виде
.
Любое нарушение соотношений (1.28), (1.29) указывает на неточность проведенных вычислений.
-
Цепи синусоидального тока
Переменный ток широко применяется в различных областях электротехники. Электрическая энергия почти во всех случаях производится, распределяется и потребляется в виде энергии переменного тока. Это объясняется тем, что переменный ток легко трансформировать – преобразовывать переменный ток высокого напряжения в переменный ток низкого напряжения и наоборот.
Электрические цепи, в которых величины и направления токов, ЭДС и напряжений изменяются по синусоидальному закону, называют цепями синусоидального тока.