- •Раздел I
- •В.Г. Беспалов, в.Н. Крылов, в.Н. Михайлов основы оптоинформатики
- •Раздел I
- •Введение
- •Глава 1, глава 2 и Приложения написаны в.Г. Беспаловым, глава 3 написана в.Н. Крыловым и глава 4 написана в.Н. Михайловым.
- •§2. Предельные возможности элементной базы электронной компьютерной техники
- •§3. Оптические технологии в информатике
- •§4. Аналоговые оптические вычисления и процессоры
- •§5. Оптический процессор Enlight256
- •§6. Голографические методы обработки информации
- •§7. Цифровые оптические процессоры
- •Глава 2. Теория информации для оптических систем §1. Основы теории информации
- •§ 1.1. Количество информации в системе равновероятных событий. Подход Хартли.
- •§1.2. Количество информации в системе событий с различными вероятностями. Подход Шеннона
- •§1.3. Обобщенная схема информационной системы
- •§1.4. Основные характеристики информационной системы
- •§1.5. Дискретизация и теорема отчетов (Котельникова)
- •§1.6. Пропускная способность канала при наличии белого теплового шума
- •§1. 7. Избыточность информации
- •§2. Теория информации в оптике
- •§2.1. Число пространственных степеней свободы когерентных оптических сигналов
- •§2.2. Теоремы д. Габора
- •§2.3. Число степеней свободы частично когерентных оптических сигналов
- •§ 2.4. Информационная емкость голограмм
- •Глава 3. Источники излучения для оптоинформатики
- •§1. Физические основы работы лазеров
- •§1.1. Оптическое усиление
- •§1.2. Взаимодействие излучения с веществом.
- •1.2.1. Излучение абсолютно чёрного тела.
- •1.2.2. Статистика Больцмана
- •1.2.3. Коэффициенты Эйнштейна.
- •§1.3. Поглощение и усиление
- •1.3.1. Инверсная населённость.
- •§1.4. Принципы лазерной генерации
- •1.4.1. Методы создания инверсной населённости.
- •Трёхуровневая система.
- •Четырёхуровневая система.
- •Методы накачки активных лазерных веществ.
- •§1.5. Основные типы лазеров: классификация лазеров по агрегатному состоянию активного вещества
- •§1.6. Твердотельные лазеры
- •§1.5. Газовые лазеры
- •§1.5. Жидкостные лазеры
- •§2. Полупроводниковые лазеры §2.1. Физические основы работы полупроводникового лазера
- •§2.2. Полупроводники
- •§2.3. Прямозонные и непрямозонные полупроводники
- •§2.4. Полупроводниковые светодиоды
- •§2.5. Основные параметры полупроводниковых лазеров
- •§2.6. Полупроводниковые лазеры на основе гетероструктур
- •§2.7. Квантоворазмерные структуры
- •§2.8. Безопасность лазеров
- •§3. Источники излучения фемтосекундной и аттосекундной длительности §3.1. Предельно короткие импульсы света и сверхсильные поля
- •3.2. Методы генерации сверхкоротких, в том числе фемтосекундных импульсов
- •3.2.1. Электрооптический затвор на основе эффекта Поккельса.
- •3.2.2. Работа лазера в режиме синхронизации мод.
- •§3.2. Генерация аттосекундных импульсов электромагнитного излучения
- •Глава 4. Локальная и распределенная запись информации §4.1. Локальная (побитовая) запись
- •§4.2. Голографическая (распределенная) запись
- •§4.3. Оптические дисковые системы записи и хранения информации
- •§4.4. Голографические системы записи информации
- •§4.5. Быстродействие оптических устройств записи и хранения информации
- •Список литературы
- •Приложения Параметры и свойства оптических материалов
- •Механизмы поглощения оптического излучения в полупроводниках
- •Эффект Франца-Келдыша (электроабсорбционный эффект) в полупроводниках
- •Квантово-размерный эффект Штарка
- •Кафедра фотоники и оптоинформатики
Приложения Параметры и свойства оптических материалов
Для управления оптическими сигналами используется изменение оптических свойств среды, в которой распространяется этот сигнал. В данном разделе приведены основные параметры, характеризующие оптические свойства среды.
Диэлектрическая проницаемость (ε) характеризует реакцию среды на воздействие электрической компоненты электромагнитной волны:
D = εE
здесь D – вектор электрического смещения в среде; Е – вектор электрического поля. При наличии в среде поглощения, диэлектрическая проницаемость является комплексной величиной:
ε = ε’ + i·ε’’
Связь между действительной и мнимой частями диэлектрической проницаемости описывается соотношениями Крамерса-Кронига:
здесь ω – круговая частота излучения.
Оптические свойства анизотропных сред описываются тензором диэлектрической проницаемости.
Магнитная проницаемость (μ) характеризует реакцию среды на воздействие магнитной компоненты электромагнитной волны:
В = μН
здесь В – магнитная индукция; Н – вектор магнитного поля. Показатель преломления (n) характеризует скорость распространения электромагнитной волны в среде:
n = c/v
здесь с – скорость электромагнитной волны в вакууме; v – скорость электромагнитной волны в среде.
Коэффициент поглощения (α) определяет потери излучения в среде за счет поглощения:
I = I0·exp(-α·d)
здесь I0 – интенсивность падающего излучения; I – интенсивность излучения, прошедшего через слой среды, толщиной d.
Оптические свойства поглощающих сред удобно описывать с помощью комплексного показателя преломления (n*):
n* = n - i·k .
Параметр k также называется коэффициентом поглощения и связан с следующим выражением:
α = 4πk/λ
здесь λ – длина волны излучения.
Связь диэлектрической проницаемости среды с показателем преломления и коэффициентом поглощения задается следующим выражением:
ε = n2 – k2 + i·2nk.
При наличии в среде рассеивающих центров происходит уменьшение интенсивности прошедшего излучения за счет светорассеяния. Для описания таких сред вводится коэффициент экстинкции (α*), характеризующий потери излучения как за счет поглощения, так и за счет рассеяния:
α* = α + σ·N
здесь σ – сечение рассеяния излучения на рассеивающем центре; N – концентрация рассеивающих центров в среде.
Оптические свойства многих сред зависят от интенсивности излучения, то есть обладают нелинейно-оптическими свойствами. Нелинейно-оптические свойства описываются с помощью восприимчивости среды (χ (j)):
P = χ(1)·E + χ(2)·E2 + χ(3)·E3 + …
здесь P – вектор поляризации среды.
Линейная восприимчивость среды χ(1) связана с диэлектрической проницаемостью соотношением:
ε = 1 + 4π·χ(1)
Восприимчивости с j > 1 называются нелинейным восприимчивостями среды.
Для описания нелинейно-оптических свойств среды используются также нелинейный показатель преломления (Δn) и нелинейный коэффициент поглощения (Δk), зависящие от интенсивности излучения I. Оптические характеристики среды, в этом случае, описываются следующим образом:
n = n0 + Δn(I), k = k0 + Δk(I),
здесь n0 и k0 - линейный показатель преломления и линейный коэффициент поглощения соответственно. Величины Δn(I) и Δk(I) могут быть как положительными, так и отрицательными.