- •Раздел I
- •В.Г. Беспалов, в.Н. Крылов, в.Н. Михайлов основы оптоинформатики
- •Раздел I
- •Введение
- •Глава 1, глава 2 и Приложения написаны в.Г. Беспаловым, глава 3 написана в.Н. Крыловым и глава 4 написана в.Н. Михайловым.
- •§2. Предельные возможности элементной базы электронной компьютерной техники
- •§3. Оптические технологии в информатике
- •§4. Аналоговые оптические вычисления и процессоры
- •§5. Оптический процессор Enlight256
- •§6. Голографические методы обработки информации
- •§7. Цифровые оптические процессоры
- •Глава 2. Теория информации для оптических систем §1. Основы теории информации
- •§ 1.1. Количество информации в системе равновероятных событий. Подход Хартли.
- •§1.2. Количество информации в системе событий с различными вероятностями. Подход Шеннона
- •§1.3. Обобщенная схема информационной системы
- •§1.4. Основные характеристики информационной системы
- •§1.5. Дискретизация и теорема отчетов (Котельникова)
- •§1.6. Пропускная способность канала при наличии белого теплового шума
- •§1. 7. Избыточность информации
- •§2. Теория информации в оптике
- •§2.1. Число пространственных степеней свободы когерентных оптических сигналов
- •§2.2. Теоремы д. Габора
- •§2.3. Число степеней свободы частично когерентных оптических сигналов
- •§ 2.4. Информационная емкость голограмм
- •Глава 3. Источники излучения для оптоинформатики
- •§1. Физические основы работы лазеров
- •§1.1. Оптическое усиление
- •§1.2. Взаимодействие излучения с веществом.
- •1.2.1. Излучение абсолютно чёрного тела.
- •1.2.2. Статистика Больцмана
- •1.2.3. Коэффициенты Эйнштейна.
- •§1.3. Поглощение и усиление
- •1.3.1. Инверсная населённость.
- •§1.4. Принципы лазерной генерации
- •1.4.1. Методы создания инверсной населённости.
- •Трёхуровневая система.
- •Четырёхуровневая система.
- •Методы накачки активных лазерных веществ.
- •§1.5. Основные типы лазеров: классификация лазеров по агрегатному состоянию активного вещества
- •§1.6. Твердотельные лазеры
- •§1.5. Газовые лазеры
- •§1.5. Жидкостные лазеры
- •§2. Полупроводниковые лазеры §2.1. Физические основы работы полупроводникового лазера
- •§2.2. Полупроводники
- •§2.3. Прямозонные и непрямозонные полупроводники
- •§2.4. Полупроводниковые светодиоды
- •§2.5. Основные параметры полупроводниковых лазеров
- •§2.6. Полупроводниковые лазеры на основе гетероструктур
- •§2.7. Квантоворазмерные структуры
- •§2.8. Безопасность лазеров
- •§3. Источники излучения фемтосекундной и аттосекундной длительности §3.1. Предельно короткие импульсы света и сверхсильные поля
- •3.2. Методы генерации сверхкоротких, в том числе фемтосекундных импульсов
- •3.2.1. Электрооптический затвор на основе эффекта Поккельса.
- •3.2.2. Работа лазера в режиме синхронизации мод.
- •§3.2. Генерация аттосекундных импульсов электромагнитного излучения
- •Глава 4. Локальная и распределенная запись информации §4.1. Локальная (побитовая) запись
- •§4.2. Голографическая (распределенная) запись
- •§4.3. Оптические дисковые системы записи и хранения информации
- •§4.4. Голографические системы записи информации
- •§4.5. Быстродействие оптических устройств записи и хранения информации
- •Список литературы
- •Приложения Параметры и свойства оптических материалов
- •Механизмы поглощения оптического излучения в полупроводниках
- •Эффект Франца-Келдыша (электроабсорбционный эффект) в полупроводниках
- •Квантово-размерный эффект Штарка
- •Кафедра фотоники и оптоинформатики
§1.3. Поглощение и усиление
В этом разделе будет рассмотрена связь между двумя процессами (поглощением и усилением) очень важными для создания лазерной генерации.
Пусть плоская электромагнитная волна с плотностью потока фотонов F = r(n) проходит через вещество толщиной dz (Рис. 1.9).
Рис. 1.9. Прохождение излучения через вещество
Вещество имеет два энергетических уровня с населённостью нижнего уровня N1, а верхнего N2. При этом B12 = B21 = сечение вынужденного излучения. Тогда изменение плотности потока фотонов определяется уравнением 1-10
(1-10)
Соответственно, если dF < 0, то происходит поглощение излучения в веществе, а если dF > 0, то вещество усиливает проходящее излучение. Переписав уравнение (1-10) в виде его легко можно проинтегрировать и получить выражение для F: , где F0 – плотность потока фотонов на входе, L – длина среды. Из данного выражения следует зако́н Буге́ра — Ла́мберта — Бе́ра — физический закон, определяющий ослабление параллельного монохроматического пучка света при распространении его в поглощающей среде, в случае, когда N1 > N2. Также, при N1 < N2 следует, что в среде происходит усиление потока фотонов.
1.3.1. Инверсная населённость.
В соответствии с распределением Больцмана (1.6) в ансамбле атомов, находящемся в тепловом равновесии, разница населённостей двух уровней N2 – N1 всегда положительна. А это, в соответствии с уравнением 1-10, означает, что падающее излучение будет поглощаться (см. рис. 1.10-а)
Рис.1.10. Населённость двухуровневой системы атомов.
а – нормальная, в – инвертированная
Предположим, что возможна временная ситуация, когда на верхнем уровне находится больше атомов, чем на нижнем, т. е. N2 – N1 разница населённостей двух уровней N2 – N1 становится отрицательной. В этом случае падающее излучение стимулирует вынужденное излучение, т. е. падающий сигнал усиливается. Условием, необходимым для усиления является N2 > N1 и иллюстрируется рисунком 1.10-б.
Вынужденное поглощение и излучение всегда происходят практически одновременно. В обычном состоянии, когда число атомов на верхнем уровне меньше, чем на нижнем, происходит процесс поглощения. Когда число атомов на обоих уровнях одинаково, то число излучений становиться равным числу поглощений и вещество является прозрачным для падающего излучения. По мере того, как населённость верхнего уровня становится больше нижнего, излучательный процесс увеличивается. Для создания инверсной населённости необходимы специальные источники энергии, которые называются в лазерной технике источниками накачки.
§1.4. Принципы лазерной генерации
Для реализации генерации электромагнитных волн с использованием усилителя, как известно из радиофизики, необходимо завести выходной сигнал усилителя на его вход и образовать петлю обратной связи. В оптике такая обратная связь создается с использованием интерферометра Фабри-Перо, создающего резонатор. На рисунке 1.11. представлена принципиальная схема устройства лазера, состоящего из: 1) активной среды длиной L, 2) источника накачки, например, импульсной лампы, 3) двух зеркал с коэффициентами отражения R1 и R2, образующими интерферометр Фабри-Перо.
Рис. 1.11. Принципиальная оптическая схема лазера
Исходя из условия равенства входного и выходного потока фотонов в резонаторе с учетом потерь на зеркалах, равных R1R2, условие генерации такого лазера может быть представлено в следующем виде
(1-11)
Таким образом, для лазерной генерации необходимы три условия:
1. наличие активной среды с инверсной населенностью, 2. присутствие обратной связи, 3. превышение усиления над потерями
Лазерная генерация начнется тогда, когда усиление активной среды компенсирует потери в нем, усиление излучения за один проход в активной среде (т. е. отношение выходной и входной плотностей потока фотонов) равно
ехр[s(N2 –N1)L] (1-12)
Если потери в резонаторе определяются только пропусканием зеркал, то порог генерации будет достигнут при выполнении условия
R1R2 exp [2s (N2 — N1)L] = 1 (1-13)
Это условие показывает, что порог достигается тогда, когда инверсия населенностей приближается к критической. Как только достигнута критическая инверсия, генерация разовьется из спонтанного излучения. Действительно, фотоны, которые спонтанно испускаются вдоль оси резонатора, будут усиливаться. Этот механизм и лежит в основе лазерной генерации.