- •1 Связи и их реакции
- •2Главный вектор и главный момент плоской системы сил
- •5Момент силы относительно оси
- •7 Момент силы относительно точки
- •8 Плоская система сил
- •9Сосредоточенные и распределенные силы, равнодействующая распределенной силы
- •11 Вычисление главного вектора и главного момента
- •13 Предмет статики основные понятия
- •14 Пара сил, Ее момент и эквивалент
- •16 Равновесие при наличии сил трения. Коэфициент трения. Конус трения.
- •17 Аксиомы статики
- •19 Теорема Вариньона
- •20 Центр тяжести твердого тела, определение по формулам.
- •21 Произвольная пространственная система сил условия равновесия
- •22 Определение усилий в стержнях фермы методом Риттера
- •23 Приведение плоской системы сил к центру
- •25 Понятия о фермах. Способ вырезания узлов.
- •26 Статическое определимые фермы Методы расчета ферм. Лишние стержни
- •28 Определение ускорения кариолиса по модулю и направлению
- •30 Скорость и ускорение точек тела при его вращении
- •32 Поступательное движение твердого тела. Теорема о движении точек твердого тела при поступательном движении.
- •33 Сложное движение точки. Характеристики сложного движения
- •34 Определение ускорения точки при плоском движении методом полюса
- •1. Векторный способ задания движения точки.
- •2. Координатный способ задания движения точки.
- •39Теорема о проекции скоростей двух точек
- •42 Плоскопараллельное движения
8 Плоская система сил
Плоская система сил – система сил, расположенных в одной плоскости. Система сил приводится к одной силе – главному вектору и к паре сил, момент которой равен главному моменту. Момент пары сил направлен перпендикулярно к плоскости, в которой лежат силы. В плоских системах нет необходимости использовать векторное представление момента. Теорема Вариньона – если плоская система сил приводится к равнодействующей, то ее момент относительно какой-либо точки равен алгебраической (т.е. с учетом знака) сумме моментов всех сил относит. той же точки.
Метод определения равнодействующей плоской системы сил
Для плоской системы сил проекции главного вектора R на оси координатной системы Oxy и алгебраический главный момент LO относительно центра О определяются по формулам:
Rx = Fix; Ry = Fiy; LO = MO(Fi).
Если для данной системы сил главный вектор R 0, то эта система сил приводится к равнодействующей силе. При этом возможны два случая:
LO = 0. В этом случае система сразу приводится к равнодействующей R, проходящей через центр О.
Пример
LO 0. В этом случае система сил заменяется равнодействующей R* = R, линия действия которой образуется параллельным переносом (см. рис.) линии действия силы R на расстояние d = |LO|/R, где R - модуль главного вектора R. При этом момент силы R* относительно точки О должен совпадать с моментом LO по величине и знаку.
Уравнение линии действия равнодействующей R* имеет следующий вид:
A·x + B·y + C = 0, где A = -Ry; B = Rx; C = LO.
Равнодействующая сила R* может быть приложена к любой точке твердого тела, лежащей на этой прямой.
9Сосредоточенные и распределенные силы, равнодействующая распределенной силы
Сосредоточенными считаются силы, приложенные к малой поверхности, размеры которой малы по сравнению с размерами тела. Однако при расчете напряжений вблизи зоны приложения силы нагрузку следует считать распределенной. К сосредоточенным нагрузкам относят не только сосредоточенные силы, но и пары сил, примером которых можно считать нагрузку, создаваемую гаечным ключом при закручивании гайки. Сосредоточенные усилия измеряются в кН.
Распределенные нагрузки бывают распределенными по длине и по площади . К распределенным нагрузкам относят давление жидкости, газа или другого тела. Распределенные силы измеряются, как правило, в кН/м (распределенные по длине) и кН/м2 (распределенные по площади
Например, на рисунке 1.23, а приведена равномерно распределенная по длине ABнагрузка интенсивностью q , измеряемая в Н/м. Эта нагрузка может быть заменена сосредоточенной силой
Q = q⋅AB [Н],
приложенной в середине отрезка AB . На рисунке 1.23, б показана равномерно убывающая (возрастающая) нагрузка, которая может быть заменена равнодействующей силой
Q = qmax⋅AB/2,
приложенной в точке C , причем AC = 2/3 AB .
В произвольном случае, зная функцию q(x) (рисунок 1.23, в), рассчитываем эквивалентную силу