- •Передмова
- •1 Теоретична механіка
- •Статика
- •1.1 Основні поняття та аксіоми статики
- •1.1.1 Основні аксіоми статики
- •Тема 1.1.2 в’язі та їх реакції
- •Тема 1.2 Системи сил і умови їх рівноваги
- •1.2.1 Плоска система збіжних сил
- •1.2.2 Пара сил
- •1.2.3 Плоска система довільно розміщених сил
- •1.2.4 Просторова система сил
- •1.2.5Тертя
- •Тема 5. Балочні опори та їх реакції
- •Тема 6. Центри ваги
- •Кінематика
- •Тема 1. Основні поняття кінематики. Кінематика точки
- •Тема 2. Найпростіші рухи твердого тіла
- •Тема 3. Складний рух точки
- •Тема 4. Плоскопараллельний рух твердого тіла
- •Динаміка Тема 1. Основні аксіоми динаміки
- •Рівняння кінетостатики
- •Тема 2. Робота при поступальному й обертальному русі
- •Тема 3. Механічна потужність при поступальному
- •Тема 4. Теореми динаміки
1.2.4 Просторова система сил
Просторовою системою збіжних сил називається система сил, лінії дії яких не лежать в одній площині, але перетинаються в одній точці. Рівнодійна такої системи сил зображується діагоналлю прямокутного паралелепіпеда, побудованого на цих силах як на сторонах (рис. 1.22).
Умова рівноваги просторової системи збіжних сил: алгебраїчна сума проекцій всіх сил на три взаємно перпендикулярні вісі координат повинні дорівнювати нулю, тобто
Для того щоб знайти момент сили щодо осіz, треба спроектувати силу на площину Н, перпендикулярну осіz (рис. 1.23),потім знайти момент проекцій щодо точки О, що є точкою перетини площини Н з віссюz . Момент проекційй буде моментом силищодо осіz.
Рис. 1.23
Моменти сил, перпендикулярних або паралельних осі z, будуть дорівнювати нулю (рис. 1.24).
Просторовою системою довільно розташованих сил називається система сил, лінії дії яких не лежать в одній площині й не перетинаються в одній точці. Рівнодійна такої системи сил також дорівнює геометричній сумі цих сил, але зображується діагоналлю складних об'ємних фігур (тетраедр, октаедр і т.д.).
Умова рівноваги просторової системи довільно розташованих сил: алгебраїчна сума проекцій всіх сил на три взаємно перпендикулярні вісі координат повинна дорівнювати нулю й алгебраїчній сумі моментів всіх сил щодо тих же осей координат повинна бити дорівнювати нулю, тобто
1.2.5Тертя
Тертям називається опір руху тіла. Сила, з якою тіло чинить опір руху називається силою тертя.
Сила тертя завжди напрямлена убік, п р о т и л е ж н у руху. Сила тертя залежить від матеріалу тертьові тіла, чистоти обробки й наявності змащення, й не залежить від величини тертьових поверхонь.
Тертя буває: сухе, напіврідке, рідке.
Розрізняють тертя спокою, руху, ковзання й качання. Сила тертя спокою більше, ніж сила тертя руху.
Сила тертя дорівнює добутку сили нормального тиску на коефіцієнт тертя ковзання (рис. 1.25):
де- сила нормального тиску;
f - коефіцієнт тертя ковзання.
Коефіцієнтом тертя ковзання називається відношення сили тертя до сили нормального тиску:
Матеріали, що володіють дуже малим тертям, називаються антифрикційними (бабіт, бронза, графіт). Застосовуються для виготовлення підшипників і ін.
Матеріали, що володіють великим тертям, називаються фрикційними (спеціальні пластмаси із застосуванням азбесту й міді). Застосовуються для накладок гальмових колодок, для накладок дисків зчеплення.
При змащенні поверхні ковзання тіло починає рухатися з меншим тертям.
Розкладемо силу ваги G на складені та(рис. 1.26):
Коефіцієнт тертя ковзання
Тертя катання викликано деформацією поверхні котіння. Поверхня, по якій кається ковзанка, деформується на величину δ (рис. 1.27). Деформується й саме тіло, що котиться (наприклад, колесо автомобіля).
Рис.1.27
Складемо рівняння рівноваги:
де h - відстань від поверхні до лінії дії сили;
k- коефіцієнт тертя катання. Він дорівнює відрізку ОС (див. рис. 1.27). Тому що
Так як
То
Якщо h = d
Якщо h = r