- •2 Затухание волн в материальных средах
- •3 Коэффициент распространения.
- •4 Понятие характеристического сопротивления
- •6 Магнитодиэлектрическая среда без потерь
- •7 Электромагнитные волны в средах с частотной дисперсией
- •8 Волновое уравнение
- •9 Распространение радиоволн в земных условиях
- •10 Волны в хорошо проводящей среде
- •11 Распространение электромагнитных волн в бесстолкновительной плазме.
- •12 Интерференция и дифракция электромагнитных волн.
- •13 Дифракция Френеля и Фраунгофера
- •14 Электромагнитные волны в сверхпроводниках.
- •15 Угол Брюстера.Полное внутреннее отражение.
- •16 Замедление электромагнитных волн диэлектрической пластины.
- •17 Поверхносные электромагнитные волны.
- •18 Гребенчатые и другие замедляющие волны.
- •19 Распространение эмв в анизотропной среде.
- •20 Поперечное распространение радиоволн в намагниченном феррите.
- •21 Продольное распространение радиоволн в намагниченном феррите.
- •22 Общие характеристики диапазонов радиоволн.
- •24 Формула идеальной радиосвязи. Множитель ослабления
- •25 Особенности распространения радиоволн различных диапазонов
- •26 Условия излучения
- •27 Зоны Френеля
- •28 Корреляционные замирания
- •29 Искажения сигналов в тракте распространения
- •30 Характеристики источников линий помех
- •31 Распространение укв на наземных радиолиниях.
- •32 Расчет поля в освещенной зоне с учетом рефракции.
- •33 Формула Введенского
- •34 Расчет поля с учетом рельефа местности.
- •35 Распространение укв в городе.
- •36 Устойчивость работы линий связи
- •37 Дальнее тропосферное распространение укв
- •40 Распространение оптических волн
- •39 Распространение дв
- •38 Распространение cв
10 Волны в хорошо проводящей среде
Волны в хорошо проводящих средах –металлоподобные средыФазовая скорость и длина волны в проводящей среде определяются соотношениями:
δ/ϖ»ɛ - условие для хорошей проводимости
в такой среде плотность токов проводимости значительно превышает плотность токов смещения и поляризационных токов,чем ниже частота ,тем проводящая среда ближе по своим электродинамическим свойствам к идеальному проводнику.Электромагнитные волны распостраниются в металлах несут потери.Амплетуда волны убывает по экспоненциальному закону.
Глубина проникновения d (скин -слой),толщина металла:
Μ-среды δ-среды
Глубина проникновения электр.магн.волны в проводящую среду уменьшается с ростом частоты и удельной проводимости. Материальная среда является металлоподобной,если поле однородной волны затухает в ней на расстоянии меньше длинны волны.
Диэлектрическая
проницаемость бесстолкновительной
плазмы
,действительна
и меньше единицы на любых частотах.
Плазменная частота(или ленгмюровскай
частотой).
Концентрация
электронов Ne сравнительно невелика,
так что выполняется неравенство.
Говорят, что при этом имеет место
распространение волн в докритической
плазме. Параметр Ne велик настолько, что
имеет место обратное неравенство.
В данном случае принято говорить об
электромагнитных процессах в закритической
плазме.11 Распространение электромагнитных волн в бесстолкновительной плазме.
Закритическая плазма. Если , то коэффициент распространения плоской электромагнитной волны в плазме оказывается действительным:. График частотной зависимости нормированного коэффициента ослабления, рассчитанный по этой формуле, изображен на рис.2.
Ослабление амплитуды электромагнитных волн в закритической плазме во многих случаях оказывает существенное влияние на работу земных и космических радиолиний.
Поскольку диэлектрическая проницаемость закритической плазмы отрицательна, характеристическое сопротивление подобной среды оказывается чисто мнимым: .
Подводя итог, можно констатировать, что слой бесстолкновительной плазмы ведет себя подобно фильтру верхних частот, пропуская на выход колебания с частотами и эффективно ослабляя спектральные составляющие с частотами.
12 Интерференция и дифракция электромагнитных волн.
Интерференция – это явление сложения двух или нескольких волн, приходящих в точку приема из нескольких источников.
Дифракция – явление огибания эл.магн. волнами препятствия. Если электромагнитная волна определенного вида, например плоская или сферическая, падает на объект, отличающийся электродинамическими свойствами от окружающей среды, то имеет место дифракция волны на этом объекте.
Уравнению Гельмгольца где- коэффициент фазы волнового процесса при заданной частоте источника.
Любое решение уравнения Гельмгольца, обладающее свойством волны, уходящей на бесконечность, должно при удовлетворять предельному условию вида:Эту формулу называют условием излучения или условием Зоммерфельда.