- •2 Затухание волн в материальных средах
- •3 Коэффициент распространения.
- •4 Понятие характеристического сопротивления
- •6 Магнитодиэлектрическая среда без потерь
- •7 Электромагнитные волны в средах с частотной дисперсией
- •8 Волновое уравнение
- •9 Распространение радиоволн в земных условиях
- •10 Волны в хорошо проводящей среде
- •11 Распространение электромагнитных волн в бесстолкновительной плазме.
- •12 Интерференция и дифракция электромагнитных волн.
- •13 Дифракция Френеля и Фраунгофера
- •14 Электромагнитные волны в сверхпроводниках.
- •15 Угол Брюстера.Полное внутреннее отражение.
- •16 Замедление электромагнитных волн диэлектрической пластины.
- •17 Поверхносные электромагнитные волны.
- •18 Гребенчатые и другие замедляющие волны.
- •19 Распространение эмв в анизотропной среде.
- •20 Поперечное распространение радиоволн в намагниченном феррите.
- •21 Продольное распространение радиоволн в намагниченном феррите.
- •22 Общие характеристики диапазонов радиоволн.
- •24 Формула идеальной радиосвязи. Множитель ослабления
- •25 Особенности распространения радиоволн различных диапазонов
- •26 Условия излучения
- •27 Зоны Френеля
- •28 Корреляционные замирания
- •29 Искажения сигналов в тракте распространения
- •30 Характеристики источников линий помех
- •31 Распространение укв на наземных радиолиниях.
- •32 Расчет поля в освещенной зоне с учетом рефракции.
- •33 Формула Введенского
- •34 Расчет поля с учетом рельефа местности.
- •35 Распространение укв в городе.
- •36 Устойчивость работы линий связи
- •37 Дальнее тропосферное распространение укв
- •40 Распространение оптических волн
- •39 Распространение дв
- •38 Распространение cв
При
падении плоских электромагнитных волн
на границу раздела двух сред при
определенных условиях коэффициент
отражения может обращаться в нуль. Угол
падения, при котором падающая волна
полностью, без отражения, проникает из
одной среды в другую, называется углом
Брюстера и обозначается как φБ.
φБ
удовлетворяет одному из двух уравнений:
(4,35)
при
перпендикулярной поляризации либо
(4,36)
при
параллельной поляризации.
Здесь
под ψБ
подразумевается угол преломления,
соответствующий углу падения φБ.
Легко
видеть, что уравнения (4.35) и (4.36) взаимно
противоречат друг другу, т. е. явление
полного преломления можно наблюдать
либо при перпендикулярной, либо при
параллельной поляризации.
Рассмотрим
наиболее часто встречающийся случай,
когда обе граничащие среды являются
немагнитными (µ1=µ2=l),
в то время как оптическая плотность
второй среды больше, чем первой (ε2>ε1).
Из данных предположений, во-первых,
следует что Zс1>Zc2.
Во-вторых, в силу закона Снелля φ>ψ,
т. е. cos φ<cos ψ.15 Угол Брюстера.Полное внутреннее отражение.
Сравнение
графиков, зависимостей коэффициентов
отражения для волн обеих поляризаций,
представленных на рис. 4.8, иллюстрирует
понятие угла Брюстера.Явление полного
преломления может иметь полезные
технические приложения. Так, пластинка
из диэлектрика, установленная под углом
Брюстера по отношению к направлению
распространения падающей волны, не
создает отражений. В то же время эта
пластинка, может играть роль важного
конструктивного элемента, обеспечивая,
например, вакуумное уплотнение
какого-либо прибора.
Полное
внутреннее отражение —
внутреннее отражение, при условии, что
угол падения превосходит некоторый
критический угол. При этом падающая
волна отражается полностью, и
значение коэффициента
отраженияпревосходит его самые
большие значения для полированных
поверхностей. Коэффициент отражения
при полном внутреннем отражении не
зависит отдлины
волны.В оптике этоявлениенаблюдается
для широкого спектраэлектромагнитного
излучения, включаярентгеновский
диапазон.В геометрической оптике
явление объясняется в рамкахзакона
Снелла. Учитывая, что угол преломления
не может превышать 90°, получаем, что
при угле падения,синускоторого
больше отношения меньшего показателя
преломления к большему показателю,
электромагнитная волна должна полностью
отражаться в первую среду.
В
соответствии с волновой теорией явления,
электромагнитная волна всё же проникает
во вторую среду — там распространяется
так называемая «неоднородная волна»,
которая экспоненциальнозатухает
и энергию с собой не уносит. Характерная
глубина проникновения неоднородной
волны во вторую среду порядка длины
волны.