fiz

43. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА

А. Закон сохранения момента импульса материальной точки

Согласно основному уравнению динамики вращательного движения момент силы, действующей на движущуюся по окружности вокруг некоторого центра материальную точку, равен быстроте изменения момента импульса этой точки.

M Lt .

Это положение называют также теоремой о моменте импульса материальной точки.

Если момент силы, действующей на материальную точку, равен нулю, то и изменение момента импульса этой материальной точки будет равно нулю.

Если M 0 , то L 0 и L 0 , следовательно, L const .

t

Вывод: если момент сил, действующих на материальную точку, равен нулю, то момент импульса этой материальной точки остается неизменным. Это утверждение называется законом сохранения момента импульса материальной точки.

N

При M Mi 0 L J const .

i 1

Момент сил, действующих на материальную точку, будет равен нулю, если на нее не действуют силы (или если действуют, но компенсируют друг друга) или если плечи этих сил равно нулю, что имеет место, когда линия действия сил проходит через центр вращения. Такой случай наблюдается при движении материальной точки в поле центральных сил. Примером такого движения служит движение искусственного спутника Земли в поле сил тяготения. В этом случае все силы тяготения, действующие на спутник, направлены к центру Земли, т. е. к центру вращения спутника по орбите, и их

линии действия будут проходить через этот центр, поэтому плечи всех этих сил будут все время равны нулю, а значит, и моменты сил тяготения также будут все время равны нулю. В этом случае момент импульса материальной точки будет оставаться постоянным по величине и направлению. На рис 43-1

вектор момента импульса L направлен вверх, если точка движется против часовой стрелки (в этом легко убедиться, применив правило правого винта).

При этом радиус-вектор r , проведенный из центра вращения к материальной точке, должен быть все время перпендикулярным вектору L и вектору импульса материальной точки p . Следовательно, если положение центра вращения не меняется, то радиус-вектор r при движении материальной точки в поле

центральных сил должен лежать в одной плоскости, перпендикулярной вектору момента импульса L . Таким образом, в поле только центральных сил материальная точка движется по плоской кривой.

Б. Закон сохранения момента импульса системы материальных точек

Рассмотрим систему N материальных точек. Пусть между точками системы действует N1 внутренних сил, создающих вращающий момент Mвнутр , и, кроме того, на систему действует N2 внешних сил, создающих вращающий момент Mвнеш . Согласно основному уравнению динамики вращательного

Записав подобные уравнения для всех N точек системы и сложив их, получим:

Если система замкнута, т. е. на нее не действуют внешние силы, то Mвнеш 0 , вследствие чего

L 0 , L 0 ,t

Мы пришли к закону сохранения момента импульса системы материальных точек: момент импульса замкнутой системы материальных точек остается постоянным при всех изменениях внутри системы.

Из закона сохранения момента импульса следует, что внутренние силы не могут изменить общего момента импульса системы, для этого всегда необходимо действие внешних сил, момент которых отличен от нуля.

Из закона сохранения момента импульса системы материальных точек применительно к твердому телу следует, что если суммарный момент сил, действующих на вращающееся твердое тело, равен нулю,

то его момент импульса сохраняется. Вместе с ним сохраняется положение оси вращения тела, поэтому вращающееся тело устойчивее неподвижного. Этот факт учитывается в военном деле при изготовлении нарезного оружия, поскольку оно дает лучшую прицельность, чем гладкоствольное. Выпущенный из нарезного орудия снаряд вращается вокруг своей продольной оси и поэтому его полет является более устойчивым.

Из закона сохранения момента импульса твердого тела следует, что если в процессе его вращения уменьшить момент инерции тела в несколько раз, то, поскольку величина L J должна сохраниться, его угловая скорость во столько же раз увеличится. И наоборот, если момент инерции тела увеличить в несколько раз, то оно станет вращаться во столько же раз медленнее. Например, если конькобежец, вращающийся в процессе выполнения сложного пируэта, раскинет руки, то его момент инерции увеличится и вращение замедлится, а если он их приблизит к туловищу, то, наоборот, станет вращаться быстрее.

Закон сохранения момента импульса отражает изотропность пространства, т. е. одинаковость свойств пространства во всех направлениях. Это значит, что поворот механической системы в любом направлении не изменит механических свойств этой системы.

Закон сохранения момента импульса был впервые сформулирован в 1746 г. отечественным ученым Л. Эйлером. Открытие этого закона позволило ученым детально определять состояние вращающихся систем в любой момент времени, когда законы динамики для данной системы неизвестны или слишком сложны. Применив этот закон к военному делу, выдающийся русский ученый, генерал артиллерии Н. В. Маиевский в середине прошлого века первым в мире разработал научно обоснованную теорию прицельной стрельбы снарядами из нарезных орудий.

44. ЭЛЕМЕНТЫ СТАТИКИ. ВИДЫ РАВНОВЕСИЯ ТЕЛ

Равновесием тела называют такое состояние, при котором координаты всех точек тела в данной системе отсчета сохраняются неизменными.

Если хотя бы одно из этих условий не выполняется, то тело будет двигаться или поступательно, или вращательно, с ускорением.

Условия равновесия тела, имеющего ось вращения: тело, имеющее ось вращения, находится в равновесии, если:

а) алгебраическая сумма моментов всех вращающих его сил равна нулю; б) все силы, действующие на него, скомпенсированы.

Математически эти условия можно записать так: условия равновесия тела, имеющего ось вращения, Виды равновесия: устойчивое, безразличное и неустойчивое.

Определение устойчивого равновесия: равновесие является устойчивым, когда при выводе тела из положения равновесия его центр тяжести поднимается, вследствие чего потенциальная энергия тела увеличивается. Если при этом устранить причины отклонения тела от положения равновесия, то оно самостоятельно вернется в исходное положение, которое соответствует минимуму его потенциальной энергии.

Рассмотрим примеры устойчивого равновесия. Для этого обратимся к рис. 44-1.

На дне углубления находится шарик, на который действуют две силы: сила тяжести mg и сила реакции опоры M . Эти силы уравновешивают друг друга, поэтому шарик

находится в покое, т. е. в состоянии равновесия. При этом его центр тяжести занимает наиболее низкое из возможных положение, соответствующее минимальной потенциальной энергии шарика.

Если шарик вывести из положения равновесия, вкатив его по горке на некоторую высоту (рис. 44-2), то его центр тяжести расположится выше, чем прежде, и при этом потенциальная энергия шарика та увеличится. Если теперь шарик предоставить самому себе, то он покатится вниз, стремясь вернуться в состояние с минимальной потенциальной энергией, как и всякое тело в поле сил тяжести. При этом на шарик будет действовать тангенциальная составляющая mgT силы тяжести mg , не уравновешенная

никакими другими силами. Эта составляющая создаст вращающий момент силы M , направленный на рис. 44-2 от чертежа к наблюдателю, поскольку, скатываясь, шарик будет вращаться против часовой стрелки. Таким образом, шарик на дне углубления находится в состоянии устойчивого равновесия.

Обратимся теперь к рис. 44-3. На нем изображено тело, способное вращаться вокруг закрепленной оси, проходящей через точку O , причем точка O располагается выше

центра тяжести тела C . Если отклонить тело от положения равновесия, то его центр тяжести C поднимется и потенциальная энергия тела увеличится. При этом возникнет

момент силы тяжести M , который вернет тело в исходное положение.

Таким образом, если центр тяжести тела, имеющего ось вращения, располагается при равновесии ниже этой оси, то равновесие тела будет устойчивым.

Рассмотрим пример на устойчивое равновесие тела, опирающегося на площадь опоры (рис 44-4).

Рис. 44-4 Сейчас сила тяжести mg , приложенная к центру тяжести тела со стороны Земли, уравновешена силой реакции опоры FN , приложенной к нему со стороны поверхности, на которой оно стоит. Наклоним тело так, чтобы линия действия силы тяжести mg пересекала площадь опоры тела внутри периметра, ограничивающего эту площадь (рис. 44-5). При этом положение центра тяжести C повысится и потенциальная энергия тела увеличится. Линия действия силы реакции опоры cd сместится относительно линии действия силы тяжести ab и теперь эти линии не будут совпадать.

Сила тяжести mg окажется неуравновешенной и создаст вращающий момент

силы M , под действием которого тело, поворачиваясь на рис. 44-5 против часовой стрелки вокруг ребра, на которое оно опирается, вернется в исходное положение, изображенное на рис. 44-4.

Следовательно, если отклонить тело, имеющее площадь опоры, от положения равновесия так, что линия действия силы тяжести этого тела будет пересекать площадь опоры внутри периметра, ограничивающего ее, то тело самостоятельно вернется в исходное положение. Равновесие тела, соответствующее такому

отклонению, является устойчивым.

Равновесие называется безразличным, когда при изменении положения тела положение его центра тяжести относительно опоры тела не изменяется, благодаря чему потенциальная энергия тела остается прежней. В этом случае тело сохраняет то .положение, в которое его привело внешнее воздействие.

Рассмотрим примеры безразличного равновесия. Обратимся к рис. 44-6.

Пусть шарик располагается на горизонтальной поверхности. Если его покатить по ней, то положение центра тяжести шарика относительно этой поверхности все время будет оставаться прежним. Высота центра тяжести шарика над поверхностью изменяться не будет, и, значит, потенциальная энергия шарика тоже будет оставаться неизменной. Сила тяжести все время будет уравновешена силой реакции опоры, поэтому вращающий момент сил не возникнет. Следовательно, на горизонтальной

поверхности шарик находится в ; состоянии безразличного равновесия.

Рассмотрим еще один пример на состояние безразличного равновесия. Для этого обратимся к рис. 44- 7. На этом рисунке точка O , через которую проходит ось вращения тела, совпадает с у центром тяжести

Cтела, поэтому плечо силы тяжести равно нулю, а значит, и момент силы тяжести тоже равен нулю,

асама сила тяжести при любом повороте тела вокруг оси вращения будет оставаться уравновешенной

силой реакции опоры. При этом положение центра тяжести при повороте тела изменяться не будет, и значит, его потенциальная энергия тоже будет неизменной.

Следовательно, если ось вращения проходил через центр тяжести тела, то такое тело находится в состоянии безразличного равновесия.

Равновесие называется неустойчивым, если при выводе тела из состояния равновесия оно уже не может вернуться самостоятельно в прежнее положение и занимает новое положение, соответствующее его минимуму потенциальной энергии. При выводе тела из неустойчивого равновесия его центр тяжести располагается ниже, чем в состоянии равновесия, вследствие чего потенциальная энергия уменьшается.

Рассмотрим примеры на неустойчивое равновесие тел.

На рис. 44-8 изображен шарик, который находится на вершине горки. Сила тяжести mg , действующая на шарик, уравновешена силой реакции опоры M , поэтому шарик

находится в состоянии равновесия. Однако если его вывести из этого состояния (рис. 44- 9), то он уже не сможет самостоятельно вернуться в прежнее положение. При этом положение центра тяжести шарика понизится и, следовательно, его потенциальная энергия уменьшится. Тангенциальная составляющая силы тяжести mgT , ничем не

уравновешенная, создаст вращающий момент силы, направленный на рис. 44-9 от чертежа к

наблюдателю, поскольку шарик, скатываясь, будет вращаться против часовой стрелки. Шарик будет скатываться до тех пор, пока его центр тяжести не займет низшее положение и потенциальная энергия не станет минимальной.

Следовательно, равновесие тела, расположенного на вершине выпуклости, является неустойчивым.

Теперь обратимся к рис. 44-10. На нем изображено тело, имеющее ось вращения и расположенное так, что центр тяжести C находится над точкой M , через которую ось вращения проходит. Если теперь вывести тело из этого положения, то центр тяжести его понизится, и потенциальная энергия тела

уменьшится. Неуравновешенная сила тяжести создаст вращающий момент сил M , который опрокинет тело, придав ему новое положение, когда центр тяжести займет низшее положение и потенциальная

тяжести mg создаст вращающий момент сил, направленный на рис. 44-11 за чертеж, так как сила

тяжести теперь вращает тело по часовой стрелке. В результате тело опрокинется.

Следовательно, равновесие тела, имеющего площадь опоры, является неустойчивым, когда линия действия его силы тяжести выходит за пределы периметра, ограничивающего площадь опоры тела.

Например, человек, сидящий на стуле, не сможет подняться, не наклонив корпус вперед так, чтобы линия действия его силы тяжести прошла через периметр, ограничивающий площадь опоры подошв обуви. В противном случае сила тяжести создаст вращающий момент сил, который вернет человека в прежнее положение.

Для улучшения устойчивости различных зданий и сооружений понижают положение их центра тяжести, утяжеляя их нижнюю часть. Для этого же верхнюю часть плавающих судов делают легче нижней, а все грузы стремятся расположить равномерно по поверхности палубы или по центру, чтобы не возник опрокидывающий момент сил.

ЭЛЕМЕНТЫ ГИДРО- И АЭРОСТАТИКИ

45. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ЖИДКИХ И ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ. ЗАКОН ПАСКАЛЯ

Жидкости и газы состоят из частиц – молекул и атомов – движение которых подчиняется законам механики, поэтому свойства жидкостей и газов можно объяснить, опираясь на эти законы. Как и в твердых телах, при деформации жидкости или газа в них возникают силы упругости, имеющие электромагнитное происхождение. Но в отличие от твердых тел в жидкостях и газах отсутствует деформация сдвига, а силы упругости возникают только при деформации сжатия. При такой деформации силы, действующие на стенки сосуда, содержащего жидкость или газ, всегда перпендикулярны

поверхностям этих стенок, т. е. являются силами давления Fдавл .

Силой давления называют силу, перпендикулярную площади опоры тела. Если сила действует под углом к площади опоры, то силой давления будет нормальная составляющая этой силы, т. е. ее проекция на перпендикуляр к площади опоры тела, умноженная на единичный вектор.

При равномерном распределении сил давления по площади опоры S давление тела p определяется отношением модуля силы давления Fдавл к этой площади,

p Fдавл

S

Физический смысл давления: давление численно равно силе давления, действующей на каждую единицу площади опоры тела.

Давление – скалярная величина.

Единица давления в СИ – паскаль (Па). Физический смысл паскаля: 1 Па – давление, производимое силой давления в 1 Н, равномерно распределенной по поверхности, площадью 1 м2.

Другие единицы давления мы рассмотрим далее.

Подчеркнем, что сила давления и давление – разные величины и измеряются они в разных единицах. При одной и той же силе давления давление может быть разным в зависимости от площади опоры тела. Давление лыжника на снег невелико, хотя его вес с лыжами больше, чем когда он стоит на снегу без лыж и при этом проваливается в снег. Это объясняется тем, что благодаря большой площади опоры лыж давление лыжника с лыжами на снег меньше, чем когда он их снимет. Если же площадь опоры сделать очень маленькой, то давление может достичь огромной величины даже при малом усилии. Чтобы убедиться в правоте этого утверждения, достаточно вспомнить иголку.

Пусть на жидкость в сосуде действует со стороны поршня сила F . Выделим мысленно в этой жидкости некоторый малый цилиндр объемом V находящийся в равновесии

(рис. 45-1). Согласно первому закону Ньютона силы, действующие на каждый элемент боковой поверхности этого цилиндра, будут попарно уравновешивать друг друга. Будут также численно равны

друг другу и силы F1 и F2 , действующие на основания покоящегося цилиндра. Поскольку согласно

определению давления F1 p1S , F2 p2 S , то p1S p2 S и p1 p2 .

При любой ориентации этого малого цилиндрика (столь малого, что силой тяжести по сравнению с действующей на него силой давления мы пренебрегаем) он будет оставаться в равновесии, а значит, и силы давления по прежнему будут уравновешены. Если при этом положение центра тяжести цилиндрика не изменится, значит, и величина сил давления останется прежней, поэтому и давление не изменится. Отсюда следует, что при любой ориентации площадки, расположенной в жидкости, давление на нее остается неизменным. Это же утверждение справедливо и применительно к газу.

Давление жидкости на площадку S создается весом слоев жидкости (или газа), расположенных над площадкой, и это давление распределяется всей площадке одинаково.

Французский ученый Б. Паскаль в XVII веке установил основной закон гидростатики, получивший название закона Паскаля: давление, производимое на жидкость или газ, передается по всем направлениям без изменения.

Действие сил тяжести увеличивает давление на слои жидкости или газа, но для одной и той же массы на одну и ту же величину, поэтому закон Паскаля остается справедливым и в случае учета сил тяжести.

Рассказывали, что свой закон Паскаль доказал на следующем опыте: в трубку, вставленную в бочку, доверху заполненную водой, налили еще совсем немного воды. И эта дополнительная вода создала в бочке такое давление, что бочка лопнула и из ее швов брызнули струи воды во всех направлениях с одинаковой силой.

Доказательством справедливости закона Паскаля является то, что выдуваемый мыльный пузырь принимает шаровую форму, поскольку воздух в нем давит по всем направлениям одинаково.

Закон Паскаля нашел большое применение в различных технических устройствах, и, в частности, в гидравлических механизмах и машинах.

46. ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ ПРЕСС

Для получения выигрыша в силе, например, при прессовании на производстве применяют

гидравлический пресс.

Гидравлический пресс представляет собой сообщающиеся сосуды цилиндрической формы разного сечения с поршнями, под которыми находится жидкость (вода или машинное масло). Действие

F2 S2 .

F1 S1

Гидравлический пресс дает выигрыш в силе во столько раз, во сколько площадь большего поршня больше площади меньшего поршня.

На том же принципе действует и гидравлический домкрат – устройство для поднятия тяжелых грузов.

Найдем работу A1 и A2 , совершаемую силами, действующими на поршни пресса. Пусть под действием силы F1 малый поршень проходит путь h1 , а большой поршень одновременно проходит путь h2 под действием силы F2 . Тогда по определению работы имеем:

A1 F1h1 , A2 F2 h2 .

Поскольку жидкости практически несжимаемы, некоторый объем V1 жидкости, опустившейся под малым поршнем, равен объему жидкости V , поднявшей большой поршень, V1 V2 .

Так как h1 V1 , h2 V2 , то

S1 S2

Пути, проходимые поршнями пресса обратно пропорциональны силам.

Последние два равенства подтверждают «золотое правило» механики: гидравлический пресс (как и любой другой механизм) не дает выигрыша в работе, поскольку, во сколько раз мы выигрываем в силе, во столько же раз проигрываем в расстоянии.

47. ДАВЛЕНИЕ ЖИДКОСТИ НА ДНО И СТЕНКИ СОСУДА

Давление покоящееся жидкости на дно и стенки сосуда, называют гидростатическим.

Определим гидростатическое давление столба однородной жидкости плотностьюв поле сил тяжести на дно цилиндрического сосуда с площадью основания S .

Пусть высота жидкости в сосуде h (рис. 47-1).

По определению давление жидкости на дно сосуда равно:

p Fдавл .

S

Рис. 47-1 Здесь Fдавл – сила давления жидкости на дно сосуда, т. е. вес этой жидкости P ,

Fдавл P .

Цилиндр с жидкостью покоится, поэтому вес жидкости P равен силе тяжести mg , действующей на

нее,

P mg .

Из определения плотности Vm следует, что масса жидкости m равна произведению ее плотности

и объема V : m V . Тогда P gV .

Всвою очередь, объем жидкости в цилиндре равен произведению высоты жидкости h и площади основания S :

V hS .

Тогда P ghS поэтому давление p будет равно:

Гидростатическое давление столба жидкости прямо пропорционально плотности жидкости и высоте ее столба.

Когда высота столба h равна нулю, например, у поверхности жидкости, то и ее давление как вниз, так и на стенку сосуда на уровне точки m , тоже равно нулю. У дна сосуда на уровне точки n давление жидкости по закону Паскаля как на дно, так и на стенку сосуда, одинаково и равно pна дно . Давление с

увеличением глубины жидкости возрастает линейно. Поэтому среднее давление жидкости на стенку сосуда pср.на стенку на стенку равно среднему арифметическому давлений на уровне m и на уровне n , т. е. равно половине давления на дно,

последнему равенству h1 h2 .

С л е д с т в и е 2 : в открытых сообщающихся сосудах при равновесии однородная жидкость устанавливается на одинаковом уровне независимо от формы сосудов (рис. 48-2).

На законе сообщающихся сосудов основано действие шлюзов, фонтанов, артезианских колодцев и многих других устройств, позволяющих поднимать жидкость на нужную высоту.

49. ДАВЛЕНИЕ АТМОСФЕРЫ. ОПЫТ ТОРРИЧЕЛЛИ. НОРМАЛЬНОЕ АТМОСФЕРНОЕ ДАВЛЕНИЕ

Нашу Землю окружает атмосфера, простирающаяся на высоту в несколько тысяч километров. Вследствие земного тяготения на атмосферный воздух действует сила тяжести, в результате чего верхние слои атмосферы давят на нижние и это давление по закону Паскаля на данной высоте без изменения передается по всем направлениям.

Мы с вами живем на дне этого воздушного океана. На нас со всех сторон давит воздух. Давление атмосферы имеет огромное значение для жизни и деятельности людей. От его величины зависит жизнь животных и растений. Вот почему так важно уметь его измерить.

Одним из первых измерил атмосферное давление итальянский ученый Торричелли. Это случилось три столетия назад. Торричелли взял тонкую стеклянную трубку длиной около метра, запаянную с одного конца, и наполнил ее доверху ртутью. Затем, закрыв открытый конец трубки, перевернул ее и опустил этим концом в открытую чашу с ртутью, после чего открыл трубку. Сначала под действием силы тяжести ртуть стала выливаться из трубки в чашу, а затем перестала. Это случилось в тот момент, когда давление ртути в трубке на уровне открытой поверхности ртути в чаше стало равно атмосферному давлению на открытую поверхность ртути в чаше. Так был создан первый в мире ртутный барометр

(рис. 49-1).

Над ртутью в трубке образовалось замкнутое пространство, заполненное парами ртути, давление которых мало по сравнению с атмосферным, поэтому им пренебрегают. Это пространство было названо торричеллиевой пустотой.

Когда атмосферное давление увеличивалось, т. е. атмосфера сильнее давила на открытую поверхность ртути в чаше, уровень ртути в трубке повышался, а когда оно уменьшалось, то понижался. Присоединив к трубке шкалу, проградуированную в единицах давления, стали измерять давление атмосферы с высокой степенью точности.

Нормальным атмосферным давлением называется давление атмосферы, числено равное давлению столбика ртути высотой 760 мм. Это давление называют также физической атмосферой, сокращенно атм.

Выразим нормальное атмосферное давление в единицах СИ, т. е. в паскалях. Пусть в формуле

1атм 760 мм. рт.ст. 13, 6 103 мкг3 9,8 см2 0, 76 м 1, 013 105 Па .

На практике при измерении атмосферного давления часто применяют внесистемные единицы: миллиметр ртутного столба, техническую атмосферу (сокр. ат), бар.

1 мм. рт.ст. 13, 6 103 мкг3 9,8 см2 0, 001 м 133 Па ,

1атм 9,8 Па , 1бар 105 Па .

Барометры – это приборы, применяемые для измерения атмосферного давления.

Первым ртутным барометром была трубка Торричелли. Ртутные барометры – очень точные приборы, поэтому их применяют там, где необходима высокая точность измерений, например, при научных экспериментах. Но у них есть ряд недостатков: они некомпактны, ртуть дорога, ее пары ядовиты, она может разлиться, стекло – разбиться и т. д. Поэтому в быту и технике широко применяют другие барометры – анероиды.

50. МЕТАЛЛИЧЕСКИЕЙ БАРОМЕТР – АНЕРОИД. МАНОМЕТР

В предыдущем пункте мы рассмотрели устройство и принцип действия ртутного барометра. Теперь рассмотрим устройство и принцип действия металлического барометра – анероида.

атмосферное давление увеличивается, крышка коробочки прогибается и стрелка С , соединенная с ней, перемещается по шкале Ш в одну сторону, а когда давление уменьшается, коробочка распрямляется и стрелка перемещается в противоположную сторону. Вся эта система помещается в футляр с прозрачной крышкой для наблюдения за показаниями прибора.

Анероид удобен при перевозках, относительно дешев, но точность его показаний уступает ртутному барометру.

Манометры это приборы, предназначенные для измерения давления в каких-либо сосудах.

(рис. 50-2). Трубчатая пружина 1 представляет собой полую трубку, согнутую по кругу и овальную в сечении. Открытый конец трубки впаян в держатель 2, а в закрытый свободный конец трубки впаян

наконечник 3. Средняя часть держателя 2 при помощи винта 4 прикреплена к корпусу манометра 5. В верхней части держателя укреплен передаточный механизм 6, посредством которого упругая деформация пружины передается стрелке 7.

измеряемого давления.

Устройство жидкостного манометра значительно проще. Жидкостный манометр представляет собой U-образную трубку, заполненную жидкостью (как правило, подкрашенной водой) (рис. 50-3).