- •34. Несжимаемая жидкость. Уравнение непрерывности для несжимаемой жидкости.
- •35.Уравнение Бернулли. Какой из законов сохранения выражает уравнение Бернулли?
- •36. Макроскопическая система. Что называется молем вещества? Молярная масса, число Авогадро, его величина и размерность.
- •37. Тепловое равновесие.
- •38. Идеальный газ. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа.
- •39. Связь средней кинетической энергии молекул газа с его температурой.
- •40. Постоянная Больцмана, ее величина, размерность, физический смысл.
- •41. Уравнение Клапейрона - Менделеева. Физический смысл универсальной газовой постоянной.
- •42. Давление и температура с точки зрения молекулярно кинетической теории.
- •43.Среднеквадратичная скорость молекул газа.
- •44.Уравнение изобарного процесса. Его график в координатах pv, pt, vt.
- •45.Уравнение изохорного процесса. Его график в координатах pv, pt, vt.
- •46.Уравнение изотермического процесса. Его график в координатах pv, pt, vt.
- •48.Внутренняя энергия.
- •49. Формула работы для элементарного квазистационарного процесса. Геометрическое изображение работы в координатах pv.
- •50. Адиабатический процесс. Уравнение Пуассона.
- •51.Первое начало термодинамики. Теплоемкость тела, её единицы измерения. Молярная и удельная теплоемкости.
- •52.Первый закон термодинамики для изохорного процесса. Внутренняя энергия идеального газа.
- •53. Первый закон термодинамики для изобарного процесса.
- •54. Формула Майера для теплоемкостей.
- •55.Первый закон термодинамики для изотермического и для адиабатического процессов.
- •56.Второе начало термодинамики.
- •57. Энтропия. Обратимые и необратимые процессы. Изменение энтропии замкнутой системы при необратимом процессе.
- •Обратимый цикл Карно
- •Необратимый цикл Карно
- •58. Циклические процессы.
- •59.Функция распределения физической величины. Распределение Максвелла для скоростей молекул газа.
- •60. Изменение распределения Максвелла при изменении температуры газа. Вид распределения Максвелла в зависимости от молекулярной массы газа.
- •61. Среднеквадратичная скорость. Наиболее вероятная скорость молекул.
- •62. Распределение Больцмана
- •63. Барометрическая формула
- •64. Закон сохранения электрического заряда. Элементарный электрический заряд.
- •65. Закон Кулона (в системе си).
- •66. Напряженность электрического поля, единицы измерения. Напряженность поля точечного заряда.
- •67. Силовые линии (линии напряженности) электрического поля. Однородное поле
60. Изменение распределения Максвелла при изменении температуры газа. Вид распределения Максвелла в зависимости от молекулярной массы газа.
Вид распределения молекул газа по скоростям для каждого газа зависит от рода газа (m) и от параметра состояния (Т). Давление P и объём газа V на распределение молекул не влияют.
На рисунке показана зависимость f(υ) при различных температурах и массах молекул газа.
В данном случае (приT = const ) или (приm = const).Площадь под кривой величина постоянная, равная единице (), поэтому важно знать как будет изменяться положение максимума кривой:
|
кроме того |
|
Максвелловский закон распределения по скоростям и все вытекающие следствия справедливы только для газа в равновесной системе. Закон статистический, и выполняется тем лучше, чем больше число молекул.
61. Среднеквадратичная скорость. Наиболее вероятная скорость молекул.
Величину скорости, на которую приходится максимум зависимости ,называют наиболее вероятной скоростью.
Найдем эту скорость из условия равенства производной .
– наиболее вероятная скорость одной молекулы.
Для одного моля газа:
Среднюю квадратичную скорость найдем, используя соотношение :
для одной молекулы
для одного моля
62. Распределение Больцмана
Распределение Больцмана определяет распределение частиц в силовом поле в условиях теплового равновесия.
Пусть идеальный газ находится в поле консервативных сил в условиях теплового равновесия. При этом концентрация газа будет различной в точках с различной потенциальной энергией, что необходимо для соблюдения условий механического равновесия. Так, число молекул в единичном объеме n убывает с удалением от поверхности Земли, и давление, в силу соотношения P = nkT, падает.
Если известно число молекул в единичном объеме, то известно и давление, и наоборот. Давление и плотность пропорциональны друг другу, поскольку температура в нашем случае постоянна. Давление с уменьшением высоты должно возрастать, потому что нижнему слою приходится выдерживать вес всех расположенных сверху атомов.
Исходя из основного уравнения молекулярно-кинетической теории: P = nkT, заменим P и P0 в барометрической формуле (2.4.1) на n и n0 и получим распределение Больцмана для молярной массы газа:
где n0 и n - число молекул в единичном объёме на высоте h = 0 и h.
Так как а, то можно представить в виде
С уменьшением температуры число молекул на высотах, отличных от нуля, убывает. При T = 0 тепловое движение прекращается, все молекулы расположились бы на земной поверхности. При высоких температурах, наоборот, молекулы оказываются распределёнными по высоте почти равномерно, а плотность молекул медленно убывает с высотой. Так как mgh – это потенциальная энергия U, то на разных высотах U = mgh – различна. Следовательно, формула характеризует распределение частиц по значениям потенциальной энергии:
– это закон распределения частиц по потенциальным энергиям – распределение Больцмана. Здесь n0 – число молекул в единице объёма там, где U = 0.