Климанов Дозиметрическое планирование лучевой ч2 2008

положении Dmax и D90 вперед к облучаемой поверхности при уменьшении размера поля. Величина этого сдвига растет с увеличением энергии пучка.

Рис. 1.7. Зависимость выходного фактора от размера квадратного поля при регулировании размера поля только с помощью триммеров для ускорителя Therac 20 [16]

Рис. 1.8. Относительное изменение дозы в точке zmax для тубуса 10 х 10 см2 при перемещении основных коллимационных шторок головки ускорителя Clinac-18 относительно рекомендованного положения [17]

23

Спецификация по равномерности (или флатности) электронных пучков определяется в настоящее время согласно рекомендациям МЕК (Международная электротехническая комиссия) на глубине максимальной дозы, zmax, и включает два требования: 1) – расстояние между уровнями 90% дозы и геометрическим краем пучка не должно превышать 10 мм вдоль большей оси и 20 мм вдоль диагонали пучка; 2) – максимальная величина поглощенной дозы в любой точке внутри 90 % изодозового контура (см. далее) не должна отличатьсяболее, чем на 5 % от дозы на той же глубине на оси пучка.

Ранее МКРЕ [4] рекомендовала определять равномерность с помощью «индекса однородности». Этот индекс определяется в ссылочной (опорной) плоскости на ссылочной (опорной) глубине как отношение площади, где доза превышает 90 % дозы на оси пучка, к площади поперечного сечения пучка на поверхности фантома (рис.1.12). Этот индекс должен превышать заданное значение, например, 0.8 для поля 10 х 10 см2 на глубине zmax [20].

Рис. 1.12. К определению индекса однородности: изодозовые кривые в плоскости перпендикулярной центральной оси на глубине zmax [22]

Свои рекомендации относительно равномерности электронных пучков выработала также ААМФ [21]. В соответствии с ними гладкость определяется в ссылочной плоскости, перпендикулярной центральной оси пучка на глубине 95 % дозы за точкой zmax. Изменение дозы в пределах площади, ограниченной линией, отстоящей на 2 см внутрь от

26

геометрического края поля размером не меньше, чем 10× ×10 см2, не должна превышать ± 5 % относительно дозы на центральной оси.

С помощью понятия «симметрия пучка» сравниваются дозовые профили по разные стороны от центральной оси пучка. Спецификация по симметрии электронных пучков согласно рекомендациям МЕК определяется также на глубине максимальной дозы zmax,, и включает следующее требование: различие в значениях дозы в любых двух точках, расположенных симметрично на противоположных сторонах относительно центральной оси, не должно превышать 2 %.

3.3. Формирование и коллимация пучка

Пучок электронов выходит из системы ускорения медицинских ускорителей в виде тонкого луча. Если аппарат работает в режиме облучения пучком тормозного излучения, то электронный пучок падает на мишень из тяжелых материалов. При работе же в режиме облучения электронами мишень отсутствует и узкий пучок (тонкий луч) электронов проходит через выходное окно в систему формирования широкого расходящегося пучка.

В настоящее время применяются два основных метода расширения узких электронных пучков: использование электромагнитного сканирования тонкого луча по облучаемой поверхности; использование рассеивающих фольг из тяжелых элементов, например, свинца. На практике более широкое распространение пока получил второй метод, особенно после того, как была разработана система, состоящая из двух фольг (рис.1.13). Первая фольга в этой системе за счет многократного рассеяния электронов превращает тонкий луч в расходящийся пучок. Вторая фольга предназначена для создания однородного профиля в поперечном сечении пучка. Толщина второй фольги имеет сложный профиль в поперечном сечении для обеспечения вместе с системой коллимации рекомендуемых значений гладкости и симметрии дозового профиля.

Система коллимации (рис.1.13 и 1.14) включает набор коллиматоров, позволяющих создавать поля разных размеров и улучшающих гладкость пучка.

27

электронный пучок создается за счет рассеяния в системе фольг (см. рис. 1.2 и 1.13). Затем он испытывает дополнительное рассеяние в воздухе и в коллиматорах. Однако при проведении расчета изменения фактора выхода вследствие изменения расстояния до облучаемой поверхности, используя закон обратных квадратов, наличие такого фокуса было бы весьма удобным. Отсюда возникла идея введения некоторого виртуального точечного источника электронов [23].

Под термином “виртуальный точечный источник электронов” понимается точка пересечения обратных проекций наиболее вероятных направлений движения электронов к поверхности пациента (рис.1.14) [24]. В литературе описано несколько способов определения положения виртуального источника, например, в работе [25] предложено определять эту точку через обратное проецирование 50 % ширины профилей пучка, измеренных на разных расстояниях.

Использование понятия “расстояние виртуальный источник – поверхность” (РИП или SSD) для расчета поправки на изменение геометрического ослабления пучков по закону обратных квадратов неплохо работает для больших полей [26], однако к сожалению, приводит к достаточно значимым погрешностям для небольших размеров полей. В основном, это связано с потерей электронного равновесия в воздухе и в фантоме для небольших полей и требует дополнительной корректировки.

Альтернативный способ корректировки фактора выхода для учета воздушного зазора между концом электронного коллиматора и пациентом предложен в работе [27] и назван методом эффективного

SSD (РИП).

Эффективное SSD для электронных пучков (SSDeff) определяется как расстояние от положения виртуального источника до точки номинального SSD (обычно это изоцентр аппарата). Для нахождения SSDeff проводятся измерения дозы в фантоме на глубине zmax на разных расстояниях g, начиная с нулевого, между аппликатором и поверхностью фантома.

29