- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Элементы геометрической оптики.
- •Основные законы геометрической оптики.
- •Тонкие линзы. Изображение предметов с помощью собирающей линзы.
- •Лекция 2 Волновая оптика
- •Интерференция света.
- •Получение когерентных источников. Оптическая разность хода.
- •Расчет интерференции в опыте Юнга.
- •Лекция 3. Интерференция света
- •Интерференция в тонких пленках
- •2. Кольца Ньютона
- •3. Применение интерференции
- •Лекция 4. Дифракция света
- •Принцип Гюйгенса – Френеля.
- •Дифракция Френеля на круглом отверстии.
- •Дифракция Френеля на небольшом диске.
- •Лекция 5 Дифракция Фраунгофера
- •Дифракция от одной прямоугольной щели
- •Дифракционная решетка
- •Голография
- •Лекция 6 Поляризация света
- •Естественный и поляризованный свет
- •Поляризация света при отражении. Закон Брюстера.
- •Явление двойного лучепреломления и его особенности. Дихроизм.
- •Природа двойного лучепреломления.
- •Применение поляризованного света.
- •Лекция 7 Распространение света в веществе
- •Дисперсия света.
- •Поглощение света.
- •Рассеяние света.
- •Лекция 8 Тепловое излучение
- •Характеристики теплового излучения.
- •2. Поглощательная и отражательная способности тел.
- •3. 3Аконы теплового излучения.
- •4. Оптическая пирометрия
- •Лекция 9 Фотоэффект
- •Законы внешнего фотоэффекта
- •Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта
- •Фотон и его свойства
- •Эффект Комптона
- •Люминесценция, фотолюминесценция и ее основные закономерности
- •Физические принципы устройства приборов ночного видения
- •Лекция 10 Теория атома водорода по Бору
- •Линейчатый спектр атома водорода
- •Модели атома Томсона и Резерфорда
- •Постулаты Бора
- •Спектр атома водорода по Бору
- •Лекция 11 Элементы квантовой механики
- •Корпускулярно-волновой дуализм свойств вещества. Гипотеза де Бройля.
- •Природа волн де Бройля
- •Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •Уравнение Шредингера. Волновая функция.
- •Физический смысл волновой функции
- •Лекция 12 Атом водорода в квантовой механике
- •Уравнение Шредингера для атома водорода
- •Квантовые числа.
- •Спин электрона.
- •Лекция 13 Оптические квантовые генераторы
- •Физические основы работы окг. Спонтанное и индуцированное излучение.
- •Термодинамическое равновесие. Нормальная населенность уровней.
- •Неравновесное состояние. Инверсия населенности уровней.
- •Рубиновый лазер
- •Газовый лазер
- •Лекция 14 Атомное ядро и основы ядерной энергетики
- •Состав и характеристики ядра
- •Энергия связи и дефект масс
- •Ядерные силы
- •Радиоактивность
- •Лекция 15
- •Реакция деления тяжелых ядер
- •Цепная реакция деления
- •Управляемая цепная реакция. Ядерные реакторы.
- •Термоядерная реакция синтеза легких ядер
- •Принципиальная схема устройства термоядерной бомбы
- •Проблемы управления термоядерной реакцией
- •Лекция 16 Элементарные частицы
- •Космические лучи
- •Элементарные частицы
- •Основные свойства.
- •Характеристики элементарных частиц.
- •Мюоны и их свойства.
- •Мезоны и их свойства.
- •Частицы и античастицы
- •Классификация элементарных частиц. Кварки.
Термодинамическое равновесие. Нормальная населенность уровней.
В любой системе, предоставленной самой себе, при любой температуре устанавливается термодинамическое равновесие. Распределение атомов системы по энергетическим уровням подчиняется при этом распределению Больцмана:
, |
где - общее число атомов,- число атомов с энергией.
С увеличением энергии число атомов, обладающих этой энергией, убывает, если.
Рис.3. |
Это нормальная заселенность уровней. Чтобы создать индуцированное излучение, нужно чтобы в состояниях с большей энергией было больше атомов.
Неравновесное состояние. Инверсия населенности уровней.
Рис.4. |
Пусть удалось создать ситуацию, когда на более высоких энергетических уровнях находится больше атомов. Если записать распределение Больцмана для этого случая, то формально это соответствует.
Рис.5. |
,, отсюда.
Но отрицательная температура не имеет физического смысла. Следует учесть, что понятие температуры вводится для равновесных состояний. Состояние с - неравновесное. Его можно реализовать искусственно. Заселенность уровней в этом случае инверсное (обращенное) (то есть на верхнем уровне концентрация атомов больше, чем на нижнем). Процесс перевода среды в инверсное состояние называется накачкой усиливающей среды. Накачка может в основном осуществятся двумя способами:
используется излучение мощного источника света
электрический разряд
Для создания инверсной заселенности уровней используют трех или четырехуровневую систему. Система с двумя уровнями непригодна. Покажем это.
Рис.6. |
Облучая мощным источником света, атомы переводят из состояния 1 в 2. Когда населенность уровней станет одинаковой, процессы излучения и поглощения будут компенсировать друг друга.
,, отсюда. |
Среда будет прозрачной. Интенсивность света до и после среды будет одинаковой.
Итак, основными элементами лазера будут:
активное вещество, где можно создать инверсную заселенность
источник накачки (оптический способ, электрический разряд)
резонатор
Рубиновый лазер
Один из первых генераторов когерентного света, работающих по схеме трех уровней с твердым телом в качестве активной, усиливающей среды, был создан в 1960 году. Активным веществом является рубин. Это окись , в которой часть атомовзамещена на. Активным веществом в рубине являются ионы хрома. От содержания хрома зависит окраска рубина. Обычно хрома в рубине. Длина рубинового стержня берется в пределахсм, диаметрсм. (рис. 7.)
Схема рубинового лазера.
Рис.7. - непрозрачное зеркало,- полупрозрачное зеркало. |
Накачка рубина осуществляется ксеноновой лампой, работающей в импульсном режиме. За с лампа потребляет несколько тысяч джоулей энергии. Мощное излучение ксеноновой лампы переводит ионыиз состояниена широкую полосу(рис. 8).
Рис.8. |
С этого уровня черезс они самопроизвольно безизлучательно переходят в состояние 2. Время жизни этого уровня велико. Это метастабильный уровень. Здесь скапливается большое число атомов. Уровень 2 оказывается инверсионно заселенным по сравнению с уровнем 1. Возникновение инверсии уровней 2 и 1 способствует малая вероятность спонтанных переходов ионов с уровня 2 на уровень 1. Достаточно одному из ионов хрома перейти из состояния 2 в состояние 1, как начинается лавинообразный процесс лазерной генерации. Длина волны лазерного луча для рубина равна 694,3нм. Эффект усиления света, основанный на индуцированных переходах, можно увеличить путем многократного прохождения усиливаемого света через один и тот же слой усиливающей среды. Для этого торцы рубина делают зеркальными. Рассмотрим фотон, который движется параллельно оси кристалла. Он рождает лавину фотонов, летящих в том же направлении. Часть этой лавины частично пройдет через полупрозрачное зеркало, а часть отразится, и будет нарастать в активной среде. Когда лавина фотонов дойдет до непрозрачного зеркала, она отразится, и будет вновь двигаться как первоначальный затравочный фотон, переводя все новые атомы изв. Расстояние между зеркалами. Усиливаться будет та длина волны, для которой выполняется условие, где- целое число,- это путь, который волна проходит между двумя отражениями. Тогда отраженная и бегущая волна будут в одной фазе, и при их сложении будет резко возрастать амплитуда результирующей волны. Остальные длины волн не удовлетворяющие условию будут гаситься. Волны, идущие не параллельно оси кристалла выйдут через боковые грани. Поток становится строго направленным монохроматичным. Когда мощность луча достигает, он вырывается через полупрозрачное зеркало.
Рубиновый лазер работает в импульсном режиме. Меняя положение зеркал можно добиться мощности , длительностьюс.
В настоящие время созданы лазеры на жидкостях, полупроводниках и газах.