§ 85. Напряженность как градиент потенциала. Эквипотенциальные поверхности

Найдем взаимосвязь между напряженностью электростатического поля, являющейся его силовой характеристикой,и потенциалом —энергетической характеристикой поля.

Работа по перемещению единичноготочечного положительного заряда из одной точки поля в другую вдоль осихпри условии, что точки расположены бесконечно близко друг к другу иx₂—x₁=dx,равнаE_xdx.Та же работа равна₁—₂=d. Приравняв оба выражения, можем записать

(85.1)

где символ частной производной подчеркивает, что дифференцирование производится только по х.Повторив аналогичные рассуждения для осейуиz,можем найти векторЕ:

где i, j, k— единичные векторы координатных осейх, у, z.

Из определения градиента (12.4) и (12.6) следует, что

(85.2)

т. е. напряженность Еполя равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор напряженностиЕполя направлен всторону убывания потенциала.

Для графического изображения распределения потенциала электростатического поля, как и в случае поля тяготения (см. § 25), пользуются эквипотенциальными поверхностями— поверхностями, во всех точках которых потенциалимеет одно и то же значение.

Если поле создается точечным зарядом, то его потенциал, согласно (84.5), Таким образом, эквипотенциальные поверхности в данном случае — кон­центрические сферы. С другой стороны, линии напряженности в случае точечного заряда — радиальные прямые. Следовательно, линии напряженности в случае точеч­ного зарядаперпендикулярныэквипотенциальным поверхностям.

Линии напряженности всегда нормальнык эквипотенциальным поверхностям. Дей­ствительно, все точки эквипотенциальной поверхности имеют одинаковый потенциал, поэтому работа по перемещению заряда вдоль этой поверхности равна нулю, т. е. электростатические силы, действующие на заряд,всегданаправлены по нормалям к эквипотенциальным поверхностям. Следовательно, векторЕвсегда нормален к эк­випотенциальным поверхностям,а поэтому линии вектораЕортогональны этим повер­хностям.

Эквипотенциальных поверхностей вокруг каждого заряда и каждой системы заря­дов можно провести бесчисленное множество. Однако их обычно проводят так, чтобы разности потенциалов между любыми двумя соседними эквипотенциальными поверх­ностями были одинаковы. Тогда густота эквипотенциальных поверхностей наглядно характеризует напряженность поля в разных точках. Там, где эти поверхности рас­положены гуще, напряженность поля больше.

Итак, зная расположение линий напряженности электростатического поля, можно построить эквипотенциальные поверхности и, наоборот, по известному расположению эквипотенциальных поверхностей можно определить в каждой точке поля модуль и направление напряженности поля. На рис. 133 для примера показан вид линий напряженности (штриховые линии) и эквипотенциальных поверхностей (сплошные линии) полей положительного точечного заряда (а) и заряженного металлического цилиндра, имеющего на одном конце выступ, а на другом — впадину(б).

§ 86. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля

Установленная в § 85 связь между напряженностью поля и потенциалом позволяет по известной напряженности поля найти разность потенциалов между двумя произволь­ными точками этого поля.

1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскостиопределяется формулой (82.1):E=/(2₀), где —поверхностная плотность заряда. Разность потенциалов между точками, лежащими на расстоянияхx₁их₂от плоскости, равна (используем формулу (85.1))

2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостейопределяется формулой (82.2);Е=/₀, где —поверхностная плотность заряда. Разность потенциалов между плоско­стями, расстояние между которыми равноd(см. формулу (85.1)), равна

(86.1)

3. Поле равномерно заряженной сферической поверхностирадиусаR с общим зарядомQ внесферы

(r> R) вычисляется по (82.3): Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстоянияхr₁иr₂от центра сферы (r₁ >R, r₂>R, r₂>r₁),равна

(86.2)

Если принять r₁=rиr₂=, то потенциал поля вне сферической поверхности, согласно формуле (86.2), задается выражением

(ср. с формулой (84.5)). Внутри сферической поверхности потенциал всюду одинаков и равен

График зависимости отrприведен на рис. 134.

4. Поле объемно заряженного шара радиусаRс общим зарядомQ внешара (r>R) вычисляется по формуле (82.3), поэтому разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстоянияхr₁иr₂от центра шара (r₁>R, r₂ > R, r₂ > r₁), определяется формулой (86.2). В любой точке, лежащейвнутришара на расстоянииr' от его центра (r'<R), напряженность определяется выражением (82.4): Следовательно, разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях и от центра шара ( <R, <R, > ), равна

5. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра радиусаR,заряженного с линейной

плотностью ,внецилиндра (r>R) определяется формулой (82.5): Следовательно, разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстоянияхr₁мr₂от оси заряженного цилиндра (r₁>R,r₂>R, r₂>r₁), равна

(86.3)