- •1 Движение электрона в кристалле. Уравнение Шрёдингера, волновая функция
- •1.2 Движение электронов в атоме
- •1.3 Зонная теория твердого тела
- •Глава 2. Электропроводность полупроводников
- •2.1 Собственные и легированные полупроводники. Уравнение электронейтральности
- •2.2 Статистика электронов и дырок
- •2.2.1 Заполнение электронами зон вырожденного полупроводника
- •2.2.1 Заполнение электронами и дырками зон невырожденного полупроводника
- •2.2 Положение уровня Ферми и расчет концентрации носителей
- •2.2.1 Донорный полупроводник
- •2.3 Электропроводность полупроводников
- •2.3.1 Электронная проводимость
- •2.3.2 Дырочная проводимость
- •2.3.3 Собственная проводимость
- •Глава 3. Неравновесные электронные процессы
- •3.4 Диффузионный и дрейфовый токи
- •3.2. Неравновесные носители в электрическом поле
- •3.2.1. Уравнение непрерывности тока
- •5 Контакт электронного и дырочного полупроводников
- •5.1 Возникновение потенциального барьера. Контактная разность потенциалов.
- •5.2 Вольтамперная характеристика p-n-перехода
- •5.3 Температурные зависимости вах pn-перехода
- •5.3 Влияние генерационно-рекомбинационных процессов на вах pn-перехода.
- •5.4 Барьерная емкость pn-перехода
- •5.5 Диффузионная емкость pn-перехода
- •5.6 Пробой pn-перехода
- •5.6.1 Лавинный пробой pn-перехода
- •5.6.2 Туннельный (полевой, зинеровский) пробой pn-перехода
- •5.6.3 Тепловой пробой pn-перехода
- •5.7 Влияние сопротивления базы на вах pn-перехода. Полупроводниковый диод
- •5.8 Выпрямление на полупроводниковом диоде
- •5.8.2 Переходные процессы в полупроводниковых диодах
- •5.9 Полупроводниковые диоды
- •5.9.1 Выпрямительные диоды
- •5.9.2 Стабилитроны
- •5.9.3 Туннельные диоды
- •6 Биполярные транзисторы
- •6.1 Включение транзистора по схеме с общей базой
- •6.1.1 Статические вольт-амперные характеристики транзистора, включенного по схеме с общей базой
- •6.1.2 Усиление транзистора, включенного по схеме с общей базой
- •6.2 Включение транзистора по схеме с общим эмиттером
- •6.2.1 Статические вольт-амперные характеристики транзистора, включенные по схеме с общим эмиттером
- •6.3 Включение транзистора по схеме с общим коллектором
- •6.4. Дифференциальные параметры биполярного транзистора
- •6.4.1 Температурная зависимость параметров биполярных транзисторов
- •6.5 Работа транзистора в импульсном режиме
- •7 Тиристоры
- •7.1 Вольт-амперная характеристика тиристора
- •7.2 Типы тиристоров
- •8 Униполярные транзисторы
- •8.1 Полевой транзистор с управляющим pn- переходом (птуп)
- •8.1.1 Вольт-амперные характеристики птуп
- •Мдп–структура
- •1. Идеальная мдп-структура
- •2 Вольт-амперные характеристики мдп-транзистора
- •8.2.2 Схемы включения мдп-транзистора
- •4.2. Барьер на границе металла с полупроводником (барьер Шоттки)
- •4.2.1 Выпрямление тока на контакте металла с полупроводником
- •Фотоэлектрические полупроводниковые приборы
- •7.2. Полупроводниковые источники оптического излучения
- •10 Классификация интегральных микросхем
- •10.2 Условные обозначения микросхем
- •10.3 Элементы микросхем
- •10.4 Технология изготовления микросхем
- •10.4.1 Корпуса микросхем
8.1.1 Вольт-амперные характеристики птуп
Входная характеристика ПТУП соответствует вольт-амперной характеристике pn-перехода. Она представляет ВАХ диода затвор-исток.
Выходные характеристики транзистора, представляющие зависимости тока стока Iс от напряжения между истоком и стоком Uс, измеренные при различных значениях потенциала затвора Uз приведены на рис. 8.4,а. Самое низкое сопротивление канала и, соответственно, самый большой ток через него будет при нулевом напряжении на затворе (Uз = 0). Затем, по мере увеличения ширины ОПЗ при возрастании Uз и, соответственно, уменьшении сечения канала ток будет падать и при некотором напряжении отсечки Uотс канал полностью перекроется и ток через него перестанет протекать.
Передаточные (сток-затворные) характеристики приведены на рис.8.4,б, они представляют собой зависимости тока стока от напряжения на затворе при постоянном параметре на стоке Ic=f(Uз)|Uс=const.
Рис. 9. Выходные ВАХ ПТ. Пунктиром показаны кривые, соответствующие выражению (8.9), штрихпунктиром — выражению (8.11). |
Рис. 10. Передаточные характеристики полевого транзистора. Пунктиром показаны кривые, соответствующие выражению (8.12). |
Чем круче эти характеристики, тем выше можно получить усиление в полевом транзисторе.
Выведем уравнение, описывающее ВАХ ПТУП, при этом сделаем ряд допущений. Будем считать, что подвижность носителей заряда есть величина постоянная и не зависит от концентрации носителей заряда. Потенциал, электрическое поле и плотность тока постоянны по сечению канала (одномерное приближение). Ток в канале определяется только основными носителями заряда, и при нулевом смещении ширина ОПЗ близка к нулю.
Если разность потенциалов между электродами затвор-исток и сток-исток равна нулю, то pn-переходы находятся в состоянии термодинамического равновесия, и ширина ОПЗ будет определяться уровнем легирования p- и n-областей.
, |
(8.6) |
где Rк0 – сопротивление канала при нулевом напряжении на затворе (минимальное сопротивление канала), ρ – удельное сопротивление материала канала, L – длина канала, b – ширина канала, d – глубина канала, S – сечение канала.
(8.7) |
Падение напряжения от постоянного тока стока Ic на некотором участке dx в точке х:
. |
(8.8) |
Выражение (8.8) – дифференциальное уравнение относительно U(х). Решая его с граничными условиями U(х=0)=0 и U(х=L)=Uси, и пренебрегая контактной разностью потенциалов на pn-переходе, получим искомую зависимость Ic=f(Uси):
Iс = . |
(8.9) |
где – сопротивление полностью открытого канала. Уравнение (8.9) представляет собой кривые параболического типа и описывает семейство характеристик ПТУП в крутой части вольт-амперной характеристики. Максимум (Iс нас) соответствует точке перекрытия канала. Его положение можно определить из уравнения (8.9) при :
, |
(8.10) |
таким образом, Uотс = Uзи+Uси . После достижения насыщения ток стока можно считать постоянным, равным Iс. нас.
После перекрытия канала практически все напряжение падает в области перекрытия. Дальнейшее увеличение напряжение стока приводит к расширению области перекрытия и, соответственно, увеличению падения напряжения на ней и не сопровождается увеличением тока. В то же время ток не уменьшается, поскольку все электроны, достигшие ОПЗ, вблизи стока переносятся электрическим полем в область стока.
Пренебрегая значением и подставляя в (8.10) значениеUcи для экстремальной точки, можно получить для пологой области ВАХ:
. |
(8.11) |
т.е. ток стока насыщения будет максимальным при Uз = 0.
. |
(8.12) |
где Iс max ≈ Uотс / (3), зависимостьявляется передаточной характеристикой ПТУП и представлена на рис. 10.
Усилительные свойства полевого транзистора принято характеризовать крутизной δ:
. |
(8.13) |
С ростом напряжения затвора крутизна для полевого транзистора с управляющим pn-переходом падает.
Рассмотрим влияние температуры на параметры транзистора с управляющим переходом. Изменение ВАХ ПТУП с температурой определяется температурной зависимость начальной проводимости канала. Rк0 и, соответственно, максимального тока Icmax, а также напряжения отсечки U, эти значения влияют как на вид ВАХ, так и на величину крутизны.
Изменение с температурой Rк0 определяется температурной зависимостью электропроводности материала канала, т.е. температурными зависимостями концентрации основных носителей заряда и подвижности. На изменение напряжения отсечки, в основном, влияет изменение контактной разности потенциалов. Из уравнения (8.2)
∂Uoтс/∂T = - ∂φк/∂T, |
(8.14) |
С увеличением температуры контактная разность потенциалов линейно уменьшается, следовательно, с ростом температуры напряжение отсечки будет возрастать.
В настоящее время разработаны ПТУП на основе GaAs, SiC, Ge, однако наибольшее распространение получили приборы на основе Si. Существует большое количество вариантов технологического и конструктивного выполнения ПТУП, отличающихся диапазоном рабочих температур, требуемыми частотными характеристиками, величиной крутизны передаточной характеристики, диапазоном рабочих токов и напряжений, возможностью изготовления интегральных схем. Хотелось бы отметить ПТУП на основе барьера Шоттки, не требующего pn-перехода. Важным достоинством ПТУП является малый уровень собственных шумов и высокая стабильность параметров во времени. Причина этих достоинств в том, что канал в ПТУП отделен от поверхности pn-переходом, благодаря чему на границе канала с ОПЗ отсутствуют поверхностные дефекты. Следует подчеркнуть также высокую радиационную стойкость ПТУП.
Рис. 11. Конструкции полевых транзисторов с управляющим рn-переходом; изготовленного методом двойной диффузии (а); по планарной эпитаксиально-диффузионной технологии (б); с электростатическмм и приповерхностным затвором (в); конструкция полевого транзистора с барьером Шоттки (г) |