- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 3. Физическая кинетика.
- •3.1. Длина свободного пробега
- •Эффективный диаметр и эффективное сечение молекулы
- •Если сталкиваются молекулы с разными радиусами, то эффективное сечение определяется как:
- •Понятие эффективного сечения широко используется при рассмотрений различных явлений при столкновениях частиц.
- •Эффективное сечение зависит от скорости сталкивающихся частиц.
- •Столкновение между молекулами происходит всякий раз, когда центры двух молекул окажутся на расстоянии
- •Средняя длина свободного пробега молекул определяется по формуле
- •Для вычисления среднего числа столкновений z применим «метод замораживания» молекул.
- •Вследствие непрерывных столкновений данная молекула движется по некоторой ломаной линии.
- •«Ломаный» цилиндр
- •Число столкновений z равно числу молекул,
- •На самом деле нужно учесть, что все молекулы движутся.
- •Длина свободного пробега молекул:
- •Произведём оценку длины свободного пробега при разных давлениях для молекул кислорода.
- •Зависимость длины свободного пробега от давления
- •Вакуум:
- •В состоянии вакуума:
- •Cтепень вакуума
- •3.2. Явления переноса
- •Тепловое движение молекул:
- •К явлениям переноса относятся:
- •2.3. Диффузия
- •Наиболее часто встречающимся примером диффузии
- •Чтобы возникла и продолжалась диффузия, необходимо наличие градиента плотности вещества
- •Масса вещества dM, перенесенная в результате диффузии через перпендикулярную направлению переноса площадку dS
- •Направления градиента плотности и переноса
- •Коэффициент диффузии D численно равен массе вещества, переносимой за единицу времени через единичную
- •3.4. Теплопроводность
- •В результате столкновений:
- •Уравнение теплопроводности имеет вид
- •Направления градиента температуры и переноса
- •Коэффициент теплопроводности равен количеству теплоты, перенесенному за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную
- •Вещества с большими значениями легко проводят тепло и называются хорошими проводниками
- •Хорошие проводники тепла
- •Согласно кинетической теории газов можно показать,
- •3.5. Внутреннее трение
- •Величина импульса направленного движения dр, перенесённого через площадку dS , расположенную перпендикулярно направлению
- •Направления градиента скорости направленного движения слоёв и переноса импульса направленного движения
- •Коэффициент вязкости равен величине импульса направленного движения молекул, перенесенному за единицу времени через
- •Согласно кинетической теории газов можно показать зависимость коэффициента вязкости от величин:
- •Закон Ньютона для внутреннего трения
- •fтр dudr
- •Для примера рассмотрим равномерное движение шарика радиусом r со скоростью u0 в газе
- •Расстояние L (от шарика в сторону пришедших в
- •Представленные формулы, описывающие явления
- •Интегральные уравнения выглядят так:
- •3.6. Взаимосвязь коэффициентов переноса
- •Коэффициент теплопроводности:
- •Зависимости коэффициентов переноса от давления
- •Коэффициент диффузии уменьшается при увеличении давления и ведёт себя в соответствии с
3.5. Внутреннее трение
Внутреннее трение (вязкость):
- процесс переноса импульса направленного
движения из более быстрых слоев жидкости или газа в более медленные;
- возникает при наличии градиента скорости
направленного движения в слоях жидкости (или газа):
0
Из-за хаотического движения происходит обмен
молекулами между слоями, в результате чего
переносится импульс направленного движения от слоя к слою.
Величина импульса направленного движения dр, перенесённого через площадку dS , расположенную перпендикулярно направлению переноса импульса, за время dt, пропорциональна градиенту скорости направленного движения
du / dr . |
|
|
|
dp η du |
dS dt |
||
|
|||
|
dr |
|
η – коэффициент вязкости.
Знак минус указывает, что перенос импульса
происходит в направлении уменьшения скорости направленного движения движущихся слоев.
Направления градиента скорости направленного движения слоёв и переноса импульса направленного движения
grad U
Коэффициент вязкости равен величине импульса направленного движения молекул, перенесенному за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению переноса, при единичном значении градиента скорости направленного движения молекул.
|
|
|
|
|
dp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
du |
|
dS dt |
||
|
|
|||||
|
|
|
dr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициент вязкости измеряется в паскалях в секунду: [η] = 1 Па∙с.
Согласно кинетической теории газов можно показать зависимость коэффициента вязкости от величин:
η13 ρ vλ
ρ– плотность вещества,
V - средняя арифметическая скорость молекул,
- длина свободного пробега.
Закон Ньютона для внутреннего трения
Поскольку dр/dt = F, то при явлении вязкости можно говорить о силе внутреннего трения Fтр,
действующей между слоями.
Fтр η dudr dS
Введем силу внутреннего трения, действующую на
единицу площади.
fтр Fтр du dS dr
fтр dudr
Формула выражает закон Ньютона при внутреннем трении.
Формулировка закона: сила внутреннего трения,
действующая на единицу площади поверхности слоя, пропорциональна градиенту скорости направленного движения.
Для примера рассмотрим равномерное движение шарика радиусом r со скоростью u0 в газе или жидкости.
Распределение скоростей в соседних сдоях газа (жидкости) имеет вид, показанный на рисунке.
Расстояние L (от шарика в сторону пришедших в
движение слоев газа или жидкости) зависит от радиуса шарика и равно L = (2/3)r.
Градиент скорости направленного движения слоев газа:
dU u0 0 3u0 dX L 2r
Площадь поверхности шара S = 4π∙r2.
Тогда сила внутреннего трения:
FTP 6 ruO
Последнее уравнение называется формулой Стокса.
Представленные формулы, описывающие явления
диффузии, теплопроводности, внутреннего трения –
дифференциальные.
dM D dρdr dS dt
dQ χ dTdr dS dt
dp η dudr dS dt