- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 3. Физическая кинетика.
- •3.1. Длина свободного пробега
- •Эффективный диаметр и эффективное сечение молекулы
- •Если сталкиваются молекулы с разными радиусами, то эффективное сечение определяется как:
- •Понятие эффективного сечения широко используется при рассмотрений различных явлений при столкновениях частиц.
- •Эффективное сечение зависит от скорости сталкивающихся частиц.
- •Столкновение между молекулами происходит всякий раз, когда центры двух молекул окажутся на расстоянии
- •Средняя длина свободного пробега молекул определяется по формуле
- •Для вычисления среднего числа столкновений z применим «метод замораживания» молекул.
- •Вследствие непрерывных столкновений данная молекула движется по некоторой ломаной линии.
- •«Ломаный» цилиндр
- •Число столкновений z равно числу молекул,
- •На самом деле нужно учесть, что все молекулы движутся.
- •Длина свободного пробега молекул:
- •Произведём оценку длины свободного пробега при разных давлениях для молекул кислорода.
- •Зависимость длины свободного пробега от давления
- •Вакуум:
- •В состоянии вакуума:
- •Cтепень вакуума
- •3.2. Явления переноса
- •Тепловое движение молекул:
- •К явлениям переноса относятся:
- •2.3. Диффузия
- •Наиболее часто встречающимся примером диффузии
- •Чтобы возникла и продолжалась диффузия, необходимо наличие градиента плотности вещества
- •Масса вещества dM, перенесенная в результате диффузии через перпендикулярную направлению переноса площадку dS
- •Направления градиента плотности и переноса
- •Коэффициент диффузии D численно равен массе вещества, переносимой за единицу времени через единичную
- •3.4. Теплопроводность
- •В результате столкновений:
- •Уравнение теплопроводности имеет вид
- •Направления градиента температуры и переноса
- •Коэффициент теплопроводности равен количеству теплоты, перенесенному за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную
- •Вещества с большими значениями легко проводят тепло и называются хорошими проводниками
- •Хорошие проводники тепла
- •Согласно кинетической теории газов можно показать,
- •3.5. Внутреннее трение
- •Величина импульса направленного движения dр, перенесённого через площадку dS , расположенную перпендикулярно направлению
- •Направления градиента скорости направленного движения слоёв и переноса импульса направленного движения
- •Коэффициент вязкости равен величине импульса направленного движения молекул, перенесенному за единицу времени через
- •Согласно кинетической теории газов можно показать зависимость коэффициента вязкости от величин:
- •Закон Ньютона для внутреннего трения
- •fтр dudr
- •Для примера рассмотрим равномерное движение шарика радиусом r со скоростью u0 в газе
- •Расстояние L (от шарика в сторону пришедших в
- •Представленные формулы, описывающие явления
- •Интегральные уравнения выглядят так:
- •3.6. Взаимосвязь коэффициентов переноса
- •Коэффициент теплопроводности:
- •Зависимости коэффициентов переноса от давления
- •Коэффициент диффузии уменьшается при увеличении давления и ведёт себя в соответствии с
Направления градиента плотности и переноса |
массы вещества |
dM |
grad |
Коэффициент диффузии D численно равен массе вещества, переносимой за единицу времени через единичную площадку при единичном значении градиента плотности.
Коэффициент диффузии:
-измеряется в: [D] = 1 м2/с;
-связан со средней скоростью движения молекул V и
длиной свободного пробега :
D |
|
|
|
|
dM |
|
|
|
dρ |
|
dS dt |
||
|
|
|||||
|
|
|
dr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D 13 vλ
3.4. Теплопроводность
Теплопроводность:
- процесс переноса энергии (количество теплоты) из мест с большей температурой в места с меньшей температурой.
- происходит только при наличии градиента температуры между различными точками
вещества: |
dT |
0 |
|
|
|
|
dr |
|
В результате столкновений:
-более быстрые молекулы нагретых слоев сталкиваются с медленными молекулами менее нагретых слоев;
-передают им часть своей энергии, в результате чего скорость последних увеличивается.
Затем ускорившиеся молекулы передают часть своей энергии в процессе столкновений следующим молекулам, находящимся еще дальше от нагретого конца.
Таким образом, можно сказать, что происходит передача (или перенос) теплоты Q.
Уравнение теплопроводности имеет вид
dQ χ dTdr dS dt
dQ – количество тепла, перенесенное через площадку dS за время наблюдения dt,
dT/dr – градиент температуры вдоль направления r, |
|
|
– коэффициент теплопроводности. |
Знак минус в формуле показывает, что при теплопроводности энергия переносится в сторону убывания температуры.
Направления градиента температуры и переноса |
количества теплоты |
grad T |
Коэффициент теплопроводности равен количеству теплоты, перенесенному за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению переноса, при единичном значении градиента температуры.
|
χ |
|
|
|
|
dQ |
|
|
|
|
|
dT |
|
dS dt |
|||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
dr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициент |
теплопроводности: |
|||||||
- измеряется |
в: [ ] = 1 Дж/(м∙с∙К); |
- характеризует свойство веществ проводить тепло.
Вещества с большими значениями легко проводят тепло и называются хорошими проводниками
тепла (к ним относится большинство металлов).
Вещества с малым коэффициентом теплопроводности (например, асбест) плохо проводят тепло и называются теплоизоляторами.
Значения коэффициентов теплопроводности χ для различных веществ приведены в таблице.
Хорошие проводники тепла
Серебро 420
Медь 380
Алюминий 200
Сталь 40
Плохие проводники тепла:
Вода 0.56 Ткань чел. тела 0.20 Асбест 0.16
Древесина 0.08 – 0.16 Стекло 0.84 Пробка 0.042 Бетон 0.84 Пух 0.025 Воздух 0.023
Согласно кинетической теории газов можно показать,
что
χ 13 СV ρ vλ
CV – удельная теплоемкость при постоянном объеме, ρ – плотность вещества,
V - средняя арифметическая скорость движения молекул,
- средняя длина свободного пробега молекул.