- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 3. Физическая кинетика.
- •3.1. Длина свободного пробега
- •Эффективный диаметр и эффективное сечение молекулы
- •Если сталкиваются молекулы с разными радиусами, то эффективное сечение определяется как:
- •Понятие эффективного сечения широко используется при рассмотрений различных явлений при столкновениях частиц.
- •Эффективное сечение зависит от скорости сталкивающихся частиц.
- •Столкновение между молекулами происходит всякий раз, когда центры двух молекул окажутся на расстоянии
- •Средняя длина свободного пробега молекул определяется по формуле
- •Для вычисления среднего числа столкновений z применим «метод замораживания» молекул.
- •Вследствие непрерывных столкновений данная молекула движется по некоторой ломаной линии.
- •«Ломаный» цилиндр
- •Число столкновений z равно числу молекул,
- •На самом деле нужно учесть, что все молекулы движутся.
- •Длина свободного пробега молекул:
- •Произведём оценку длины свободного пробега при разных давлениях для молекул кислорода.
- •Зависимость длины свободного пробега от давления
- •Вакуум:
- •В состоянии вакуума:
- •Cтепень вакуума
- •3.2. Явления переноса
- •Тепловое движение молекул:
- •К явлениям переноса относятся:
- •2.3. Диффузия
- •Наиболее часто встречающимся примером диффузии
- •Чтобы возникла и продолжалась диффузия, необходимо наличие градиента плотности вещества
- •Масса вещества dM, перенесенная в результате диффузии через перпендикулярную направлению переноса площадку dS
- •Направления градиента плотности и переноса
- •Коэффициент диффузии D численно равен массе вещества, переносимой за единицу времени через единичную
- •3.4. Теплопроводность
- •В результате столкновений:
- •Уравнение теплопроводности имеет вид
- •Направления градиента температуры и переноса
- •Коэффициент теплопроводности равен количеству теплоты, перенесенному за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную
- •Вещества с большими значениями легко проводят тепло и называются хорошими проводниками
- •Хорошие проводники тепла
- •Согласно кинетической теории газов можно показать,
- •3.5. Внутреннее трение
- •Величина импульса направленного движения dр, перенесённого через площадку dS , расположенную перпендикулярно направлению
- •Направления градиента скорости направленного движения слоёв и переноса импульса направленного движения
- •Коэффициент вязкости равен величине импульса направленного движения молекул, перенесенному за единицу времени через
- •Согласно кинетической теории газов можно показать зависимость коэффициента вязкости от величин:
- •Закон Ньютона для внутреннего трения
- •fтр dudr
- •Для примера рассмотрим равномерное движение шарика радиусом r со скоростью u0 в газе
- •Расстояние L (от шарика в сторону пришедших в
- •Представленные формулы, описывающие явления
- •Интегральные уравнения выглядят так:
- •3.6. Взаимосвязь коэффициентов переноса
- •Коэффициент теплопроводности:
- •Зависимости коэффициентов переноса от давления
- •Коэффициент диффузии уменьшается при увеличении давления и ведёт себя в соответствии с
Вследствие непрерывных столкновений данная молекула движется по некоторой ломаной линии.
Ударившись об одну из неподвижных молекул, она меняет направление движения и движется прямолинейно до следующего столкновения.
Молекула столкнется только с теми молекулами, центры которых лежат внутри "ломаного" цилиндра с площадью сечения
эфф = πd2эфф.
«Ломаный» цилиндр |
|
dэфф |
|
Объём «ломаного» цилиндра: |
V d2 ЭФФ v |
Число столкновений z равно числу молекул,
попавших в область «ломаного» цилиндра.
Число молекул найдем, умножив объём этого цилиндра V= d2эфф v на концентрацию молекул n:
z d2эффn v .
Здесь учтена скорость молекулы относительно
стенок сосуда.
На самом деле нужно учесть, что все молекулы движутся.
Скорость движущейся молекулы относительно движущихся молекул в 2 раз больше скорости молекулы относительно стенок сосуда.
Тогда среднее числа столкновений запишется как:
z 2 d2эфф n v
Длина свободного пробега молекул:
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d2эфф n |
||
|
||||
2 |
||||
|
|
|
|
|
Концентрацию молекул можно определить из основного уравнения молекулярно-кинетической теории:
P nkT
n kTP
Окончательно формулу для длины свободного пробега молекул запишем в виде:
|
|
|
kT |
|
|
|
|
|
|
|
|
d2эфф P |
||
2 |
Проанализируем полученное выражение для различных изопроцессов.
1.При изохорном нагревании Р/Т = const (Т/Р = соnst):
-эффективный диаметр молекул уменьшается;
-следовательно, длина свободного пробега молекул увеличивается.
2. При изотермическом расширении:
-Т и dэфф не изменяются,;
-давление уменьшается;
-следовательно, длина свободного пробега увеличивается ( 1/Р).
Произведём оценку длины свободного пробега при разных давлениях для молекул кислорода.
1)При нормальных условиях:
Р= 105 Па, Т = 273 К, dэфф = 0,3 нм.
λ |
|
|
1,38 10 23 273 |
|
|
|
|
3,14 9 10 20 105 |
|
||
2 |
|
||||
9,5 10 8 м 95 нм |
|
|
Эта величина в 100 раз превосходит диаметр молекулы.
1)При давлении Р=760 мм.рт.ст.
длина свободного пробега молекул кислорода порядка 100 нм = 0,1 мкм.
2) При давлении Р = 10-3 мм. рт. ст.
длина свободного пробега ~ 7 см.
3) При Р = 10-7 мм. рт. ст.
длина свободного пробега достигает величины порядка
700 м.
Зависимость длины свободного пробега от давления
Р
Длина свободного пробега увеличивается с уменьшением давления.