8. Комплексные частотные характеристики отрезка однородной линии

   1. Частотные характеристики полубесконечного отрезка линии

Под частотными характеристиками отрезка однородной линии понимают частотные зависимости его входных и передаточных параметров.

Полубесконечный отрезок линии, рассматриваемый как пассивный двухполюсник (15) и (16), характеризуется парой входных взаимообратных параметров – входными сопротивлением Z(j) и проводимостьюY(j), значения которых совпадают со значениями характеристического сопротивления линиии её характеристической проводимости. Построение частотных зависимостей модулей и аргументов этих параметров может быть выполнено по формулам (14) и (17):

,.

Из этих формул видно, что

при = 0,,

а при ,.

Значения погонных параметров всех реальных линий передачи удовлетворяют неравенству

,

так что входные параметры отрезка имеют резистивно-ёмкостный характер в любом диапазоне изменения частоты . На Рис. 30 и 31 приведены графики модулей и аргументов характеристического сопротивления и характеристической проводимости однородной линии с затуханием, которые являются входными амлитудно-частотными и фазо-частотными характеристиками её полубесконечного отрезка.

Рис. 30 Рис. 31

Эти зависимости означают, что при заданном негармоническом напряженииu(0,t) входной токi(0, t) претерпевает амплитудно- и фазочастотные искажения, и наоборот, при заданном негармоническом токе таким же искажениям подвергается напряжение.

Нетрудно показать, что при надлежащем выборе соотношений между значениями первичных параметров линии, её характеристические сопротивление и проводимость принимают вещественные значения. Действительно, если преобразовать, например, выражение Z_c(j

и положить , (0)

то значения Z_cиY_c, а значит и значения входных параметров отрезка линии с затуханием, станут вещественными и независящими от частоты:

,;

При соблюдении условия (84) формы напряжения u(0,t) и токаi(0,t) в начале отрезка линии подобны. Равенство (84) и эквивалентные ему называютусловиями Хевисайдаилиусловиями неискажающей линии.

Линия без потерь, очевидно, также является неискажающей.

2. Частотные характеристики конечного отрезка линии

Уравнения конечного отрезка линии получаются из уравнений его участка (38) и (39) при x = l

,

;

(здесь для краткости записи введены обычные сокращения: U(l)=U₁иI(l)=I₁).

Сравнивая эту пару выражений с уравнениями четырёхполюсника в А-параметрах

,

,

заключаем, что отрезок однородной линии является неавтономным симметричным четырёхполюсником с матрицей А-параметров

,

детерминант которой, как и положено, равен единице.

В таком случае при произвольной пассивной нагрузке U_н = Z_нI_нилиI_í= Y_н U_нон может быть представлен своимивходнымиипередаточнымикомплексными частотными характеристиками. Для упрощения последующего анализа под нагрузкой будем понимать гипотетическую пассивную ветвь, параметрыZ_ниY_нкоторой при любых значениях частоты удовлетворяют условиям согласованияZ_н(j)=Z_c(j)илиY_н(j)=Y_c(j).Такое ограничение является разумным, поскольку учёт отражений от нагрузки привёл бы лишь к неоправданному в учебном курсе усложнению анализа. Фактически же это условие означает замену сосредоточенной нагрузки отрезка линии полубесконечным отрезком той же линии. Поэтому при выводе выражений комплексных частотных характеристик конечного отрезка линии можно, минуя теорию четырёхполюсников, обратиться непосредственно к результатам анализа полуограниченного отрезка линии.

Входные комплексные частотные характеристики.

При введённом выше ограничении на характер нагрузки входные комплексные характеристики конечного (Рис. 9) и полубесконечного (Рис. 3) отрезков линии совпадают:

,

,

Графики изменения от частоты модулей и аргументов характеристического сопротивленияZ_c(j)и характеристической проводимостиY_c(j)приведены выше на Рис. 30 и 32.

Передаточные комплексные частотные характеристики.

Рис. 32

Для конечного отрезка линии выберем новую систему координат, показанную на Рис. 32. Если теперь в уравнения полубесконечного отрезка линии (18) и (19) вместоxподставить длину отрезка линииlи положитьU(l) = U₂, I(l) = I₂,то получим уравнения конечного согласованного отрезка линии в двух представлениях:

, ,

либо

,,

в которых постоянная распространения определена формулой (9):

Отсюда в соответствии с определениями, находим следующие выражения различных видов передаточных характеристик согласованного отрезка линии:

• коэффициент передачи по напряжению ;

• коэффициент передачи по току ;

• передаточное сопротивление ;

• передаточная проводимость .

Из этих выражений видно, что передаточные характеристики согласованного отрезка однородной линии определяются, естественно, только частотными зависимостями характеристических параметров линии. Графики изменения от частоты (в логарифмическом масштабе) модулей и аргументов характеристического сопротивленияZ_c(j)и характеристической проводимостиY_c(j)даны на Рис. 31 и 32.

На Рис. 33 построены частотные зависимости коэффициентов затухания и фазыдля некоторого частного примера с заданными значениями первичных параметров линии и диапазона частот. Из графика=() видно, что волны напряжения и тока разных частот в отрезке линии затухают по разному.

Фазовая скорость v_фволн гармонических составляющих напряжения и тока определяется известной формулой

Рис. 33 Рис. 34

.

Рис. 34 иллюстрирует эту формулу для предыдущего частного примера линии передачи в том же диапазоне изменения частоты.

Зависимость коэффициента затухания и фазовой скоростиv_ф от частоты имеет большое практическое значение. При передаче по отрезку диссипативной линии сигнала (напряжения и тока), всегда состоящего из спектра частот, его энергия распределяется между группами волн напряжения и тока, соответствующих спектральному составу сигнала. Волны напряжения и тока отдельных гармонических составляющих спектра движутся по отрезку линии с разными значениями фазовой скорости и неодинаково затухают, поэтому форма сигнала при его движении вдоль отрезка непрерывно деформируется – искажается. В результате форма принимаемого сигнала(в конце отрезка линии) получается отличной от формы передаваемого сигнала (в начале отрезка). Напомним, что изменения формы сигнала, обусловленные неравномерностью коэффициента затухания=() и нелинейностью коэффициента фазы=() называются соответственно амплитудно-частотными и фазо-частотными искажениями.

Для неискажающей передачи сигналов требуется, чтобы коэффициент затухания не зависел от частоты, а коэффициент фазыбыл прямо пропорционален частоте (в последнем случае фазовая скоростьполучается не зависящей от частоты). Преобразуя формулу (9) для постоянной распространения c учётом условия Хевисайда (84), нетрудно получить выражения коэффициентов затухания и фазынеискажающей линии:

или

.

Следовательно:

.

Поскольку коэффициент фазы пропорционален частоте, то фазовая скоростьv_фволн всех гармоник напряжения и тока не зависит от неё и выражается формулой

,

определяющей также фазовую скорость волн в отрезке линии без потерь.

Следует отметить, что неискажающая линия является одновременно и линией с минимально возможным значением коэффициента затухания при фиксированных значениях параметров R₀ и G₀.Действительно, при высоких частотах(L₀  R₀, C₀  G₀) коэффициент затухания можно представить суммой

Рис. 35

,

из которой видно, что при

или

коэффициент затухания принимает минимальное значение, равное

.

Для некоторого частного примера на Рис. 35 показаны кривые изменения напряжения в течение периода их колебаний (0 t  T) в трёх равноотстоящих сеченияхполубесконечногоотрезка однородной линии (Рис. 3):,и().

В заключение отметим, что отрезок однородной линии конечной длины не может быть, вообще говоря, согласован в сравнительно широком диапазоне частот, так как частотные зависимости сопротивления и проводимости генератора и нагрузки и соответствующих характеристических параметров линии неодинаковы. В результате, из-за многократных отражений от начала и конца отрезка, частотные искажения напряжения и тока проявляются ещё более отчётливо, чем в условиях принятого выше ограничения характера нагрузки.

Оглавление

1. Введение 3

2. Динамические погонные характеристики линии (телеграфные уравнения) 4

3. Комплексные погонные характеристики линии (комплексные телеграфные уравнения) 6

4. Комплексные характеристики полубесконечного отрезка однородной линии 8

4.1. Общее решение комплексных телеграфных уравнений 8

4.2. Определение граничных значений напряжения и тока 10

4.3. Волны напряжения и тока 11

5. Комплексные Характеристики конечного отрезка однородной линии 13

5.1. Общее решение комплексных телеграфных уравнений 13

5.2. Определение граничных значений напряжения и тока отрезка линии 17

5.3. Распределения действующих значений напряжения и тока 20

5.4. Распределения составляющих сопротивления и проводимости 22

6. Анализ стационарного состояния отрезка линии с потерями 26

7. Анализ гармонического процесса в отрезке линии без потерь 27

7.1. Комплексные характеристики отрезков линии без потерь 27

7.2. Гармонические волны напряжения и тока 28

7.3. Распределения действующих значений напряжения и тока 30

7.4. Распределения составляющих сопротивления и проводимости 32

7.5. Применение отрезков линии в качестве элементов согласующих устройств 35

8. Комплексные частотные характеристики отрезка однородной линии 40

8.1. Частотные характеристики полубесконечного отрезка линии 40

8.2. Частотные характеристики конечного отрезка линии 41

1 См., например, Л.И.Мандельштам. Лекции по теории колебаний. - М.: 1972. - 471 с.

1 Явное нарушение взаимной дуальности формул для Z(x) и Y(x) обусловлено тем, что во всех выражениях, начиная с (36), вместо коэффициентов отражения по напряжению _u2 и току _i2 фактически, в силу соотношения между ними (35), используется только один: коэффициент отражения по напряжению, переобозначенный как .

1 Это нетрудно доказать, например, с помощью теоремы косинусов.

45