- •Глава 4. Магнитостатическое поле
- •§ 4.1. Основные законы магнитостатики Уравнения магнитостатического поля в интегральной и дифференциальной формах
- •Граничные условия для векторов магнитного поля
- •Векторные уравнения Пуассона и Лапласа
- •Краевая задача магнитостатики для неоднородных сред
- •Векторная краевая задача магнитостатики в пакетах расширения matlab
- •Магнитное поле элемента тока
- •Контрольные вопросы
- •§ 4.2. Интегральные параметры магнитостатического поля Выражение магнитного потока и энергии магнитного поля через векторный поренциал
- •Потокосцепление. Собственная и взаимная индуктивности
- •Вычисление взаимной индуктивности круглых и прямоугольных контуров в системе matlab
- •Контрольные вопросы
- •§ 4.3. Частные случаи плоскопараллельных магнитных полей постоянных токов Распределение векторного потенциала в случае одиночного провода круглого сечения
- •Магнитное поле и индуктивность двухпроводной линии
- •Магнитное поле и индуктивность коаксиального кабеля
- •Вычисление магнитного поля коаксиального кабеля в системе matlab
- •Магнитное поле цилиндрической катушки
- •Расчёт распределения напряжённости магнитного поля на оси многослойной цилиндрической катушки в системе matlab
- •Контрольные вопросы
- •§ 4.4. Скалярный магнитный потенциал Скалярная краевая задача анализа магнитостатического поля
- •Моделирование магнитостатического поля цилиндрической катушки в pde Toolbox matlab
- •Магнитное экранирование
- •Пространственные интегральные уравнения в магнитостатике
- •Контрольные вопросы
- •§ 4.5. Мощность, передаваемая по двухпроводной линии постоянного тока
- •Контрольные вопросы
Потокосцепление. Собственная и взаимная индуктивности
Согласно закону электромагнитной индукции в контуре, охватывающем переменный магнитный поток, индуцируется ЭДС
e = –
Если контур состоит из w витков одного направления намотки и все они сцеплены с одним и тем же потоком, то э.д.с. отдельных витков суммируются арифметически и результирующая э.д.с. равна
e = – w = – (wΦ) = –
Произведение ψ = w Ф называют магнитным потокосцеплением.
Пусть контур выполнен из тонкого провода, а магнитное поле возбуждено собственным током I этого контура. Тогда потокосцепление в этом контуре пропорционально току, если окружающая среда обладает линейными магнитными свойствами ψ = LI. Коэффициент пропорциональности L называют собственной индуктивностью контура или цепи.
Можно доказать, что энергия магнитного поля этого контура равна
Wм = 0,5ψI = 0,5LI2
В случае двух индуктивно связанных контуров с токами I1 и I2 можно получить выражение для энергии магнитного поля в виде:
Wм = 0,5ψI = 0,5(I1ψ1 + I2ψ2 I1 ψ21+ I2ψ2), (3)
где ψ1 и ψ2 – потокосцепления контуров, вызванные собственными токами I1 и I2,
ψ21 и ψ12 – потокосцепления взаимной индукции, обусловленные токами I2 и I1 соответственно, и пропорциональные им в случае линейных магнитных свойств среды:
ψ21 = M21I2;
ψ12 = M12I1;
M12 = M21 = M,
M – взаимная индуктивность контуров или цепей. Знаки «+» или «–» в выражении (3) зависят от способа включения контуров – согласного или встречного.
Если контуры окружает однородная среда, то
M = μμ0/(4π)
Вычисление взаимной индуктивности круглых и прямоугольных контуров в системе matlab
Ниже приведены тексты вычислительных сценариев расчёта взаимной индуктивности пар круглых и прямоугольных соосно расположенных в пространстве контуров.
% vzindkr - расчёт взаимной индуктивности круглых катушек
%
% Входные данные;
% R1 - радиус первой катушки
% R2 - радиус второй катушки
% w1 - число витков первой катушки
% w2 - число витков второй катушки
% x - массив расстояний между центрами катушек
% Выходные данные;
% M - массив взаимных индуктивностей катушек
m0=4E-7*pi;
k=2*sqrt(R1*R2./((R1+R2)^2+x.^2));
[K,E]=ellipke(k.^2);
M=m0*w1*w2*sqrt(R1*R2)*((2./k-k).*K-(2./k).*E);
% vzindpr - расчёт взаимной индуктивности прямоугольных катушек
%
% Входные данные;
% a - длина прямоугольного контура катушки
% b - ширина прямоугольного контура катушки
% w1 - число витков первой катушки
% w2 - число витков второй катушки
% x - массив расстояний между центрами катушек
% Выходные данные;
% M - массив взаимных индуктивностей катушек
m0=4E-7*pi;
M11=m0*a/pi/2*(log((a+sqrt(a^2+x.^2))./x)-(sqrt(a^2+x.^2)-x)/a);
M22=m0*b/pi/2*(log((b+sqrt(b^2+x.^2))./x)-(sqrt(b^2+x.^2)-x)/b);
M13=m0*a/pi/2*(log((a+sqrt(a^2+b^2+x.^2))./sqrt(b^2+x.^2))-(sqrt(a^2+b^2+x.^2)-...
sqrt(b^2+x.^2))/a);
M24=m0*b/pi/2*(log((b+sqrt(a^2+b^2+x.^2))./sqrt(a^2+x.^2))-(sqrt(a^2+b^2+x.^2)-...
sqrt(a^2+x.^2))/b);
M=2*w1*w2*(M11+M22-M13-M24);
Для примера запустим один из этих сценариев.
>> R1=0.048; R2=0.048;
>> w1=132; w2=132;
>> x=[0.04:0.002:0.06, 0.06:0.003:0.3]; % расстояния в метрах
>> vzindkr % Взаимные индуктивности, Гн
>> plot(x,M)
>> grid on