- •2007 Оглавление
- •Exafs-спектроскопия – новый метод структурных исследований
- •Методы экспериментального исследования
- •Экспериментальные исследования и приложения exafs-спектроскопии
- •Сопоставление теории и эксперимента.
- •ПриложенияExafSк исследованиям атомной структуры
- •1.2.2.1. Бездефектные кристаллы (суперионные проводники, соединения с переменной валентностью)
- •1.2.2.2. Биоорганические молекулы
- •1.2.2.3. Спиновые стекла.
- •1.2.2.4. Твердые растворы.
- •1.2.2.5. Исследование структуры поверхностных слоев
- •1.2.2.6. Аморфные системы
- •1.2.2.7. Интеркалированные соединения
- •1.2.2.8. Катализаторы
- •Электронный парамагнитный резонанс
- •Переходные группы
- •Условия резонанса
- •Парамагнитный резонанс и спектроскопия
- •Основные характеристики спектров эпр
- •Спектрометры эпр
- •Основные типы спектрометров для исследования электронного резонанса
- •Применение эпр
- •Эпр в сильных магнитных полях
- •Эпр в облученных не щелочно-галоидных кристаллах
- •Облученные алмаз и кварц
- •Органические вещества.
- •Пластические массы.
- •Эпр в высокотемпературных углях
- •Комбинационное рассеяние света
- •Масс-спектроскопия
- •Основы метода
- •Изотопный анализ
- •Идентификация и установление структуры многоатомных органических соединении
- •Анализ химического состава смесей
- •Исследование элементарных процессов
- •Элементный анализ
- •Термодинамические исследования
- •Масс-спектрометры
- •Масс-анализаторы
- •Ионные источники
- •Регистрация ионных токов
- •Γ–Резонансная спектроскопия (эффект Мессбауэра)
- •Испускание и поглощение γ-квантов свободными ядрами
- •Эффект Мессбауэра
- •Мессбауэровская гамма-спектроскопия
- •Сверхтонкая структура мессбауэровского спектра
- •Изомерный сдвиг
- •Магнитная сверхтонкая структура
- •Квадрупольное взаимодействие
- •Атомно-силовая микроскопия
- •Физические основы работы атомно-силового микроскопа
- •Технология изготовления зондовых датчиков атомно-силовых микроскопов
- •Контактная атомно-силовая микроскопия
- •Спектроскопия магнитного резонанса
- •Общая теория ядерного магнитного резонанса
- •Классическое описание условий магнитного резонанса
- •Квантово-механическое рассмотрение условий резонанса
- •Эксперимент Штерна–Герлаха
- •Спин–решеточная релаксация
- •Спин–спиновая релаксация
- •Природа магнитной релаксации
- •Типы методов ядерного магнитного резонанса
- •Спектроскопия ямр высокого разрешения
- •7.2.1.1. Химический сдвиг
- •7.2.1.2. Спин-спиновое взаимодействие
- •Методы спинового эха
- •Спектрометры ядерного магнитного резонанса
Основы метода
Изотопный анализ
Измеряются отношения ионных токов, соответствующих ионам с одинаковым зарядом и химическим составом, но с разделенным изотопным составом. Эта задача наиболее, проста в случае одноатомных газов. Поэтому при анализе изотопного состава ряда элементов используются их газообразные соединения (Н – в виде Н2, О – в виде О2, С – в виде СО2, U – в виде UF6 и т. д.). При этом приходится учитывать влияние так называемых изотопных эффектов (различия в скоростях испарения изотопных молекул, если вещество испаряют в ионном источнике; различия в вероятностях эмиссии ионов, если применяют методы поверхностной ионизации, искрового разряда, вторичной ионной эмиссии, эмиссии под действием лазерного излучения и т. д.) на вероятности диссоциации молекул при ионизации. В случае молекул, содержащих разнородные атомы, необходимо учитывать вклад в интенсивность соответствующих пиков (масс-спектральных линий), обусловленных изотопами других элементов. Масс-спектрометры с высоким разрешением позволяют идентифицировать, например, компоненты таких мультиплетов, как H+3—DH+—T+. Повышают точность метода относительные, измерения, когда исследование образца с неизвестным изотопным составом чередуется с измерениями в тех же самых условиях стандартного образца близкого изотопного состава.
Выбор метода ионизации определяется свойствами соединений. Так, для металлов, энергия ионизации которых ~ 7,5 эВ, наиболее удобен метод поверхностной ионизации.
Изотопный анализ применяется не только в физических и химических исследованиях, но и в геологии, биологии и особенно в ядерной энергетике (метод производственного контроля).
Идентификация и установление структуры многоатомных органических соединении
Электроны с энергией несколько десятков эВ способны не только выбить электрон из исходной молекулы, но и возбудить образовавшийся молекулярный ион до энергии, которая достаточна для его распада на ионы-осколки (диссоциативная ионизация). Набор образовавшихся ионов представляет собой молекулярный масс-спектр исходной молекулы. Например, масс-спектр метана состоит из ионов СН+4 (48%), СН+3 (39%), СН+2 (7%), СН+ (4,5%), О (1,5%). Масс-спектр вещества является его характеристикой и несет информацию о молекулярной массе и структуре исходной молекулы. В случае простейших молекул для описания диссоциативной ионизации используют метод потенциальных кривых (потенциальных поверхностей) в сочетании с принципом Франка–Кондона. Теории диссоциативной ионизации для многоатомных молекул пока нет. Предполагается, что диссоциативная ионизация происходит позднее процесса ионизации, после того как энергия возбуждения молекулярного иона успела (за время Т ~ 10-8–10-6 c) распределиться по степеням свободы. Это позволило полуэмпирическим путем рассчитать молекулярные масс-спектры некоторых веществ.
На характеристичности масс-спектров веществ основан как качественный, так и количественный анализ химического состава смесей. Степень характеристичности такова, что она позволяет различать любые химические соединения, во многих случаях и изомеры. Молекулярные масс-спектры, полученные с помощью разных масс-спектрометров, различаются в большинстве случаев лишь на несколько процентов (в редких случаях – на 10%). Существуют библиотеки масс-спектров, содержащие молекулярные масс-спектры около 105 веществ. Такими библиотеками снабжены ЭВМ, входящие в комплект масс-спектрометров. Их программное обеспечение позволяет идентифицировать вещество, сопоставляя зарегистрированный масс-спектр с каталожным, а в случае отсутствия молекулярного масс-спектра каталог «подсказывает», к какому классу соединений относится вещество, какие структурные фрагменты содержит.
Измерение массы молекулярного многоатомного иона в сочетании с предварительными сведениями о составе соединения дает возможность либо однозначно, либо путем выбора из нескольких вариантов установить формулу молекулы. Например, измеренная масса молекулярного иона составляет 345,2290 ± 0,0010 а.е.м. Ей могут соответствовать вещества С18H33О6 (345,228), C19H29N4O2 (345,229), С21НЗ1NО3 (345,230).
С ростом молекулярной массы, как правило, падает вероятность перевода вещества без разложения путем нагрева в газовую фазу и образования молекулярного иона. В этом случае используются следующие методы новообразования: фотоионизация; химическая ионизация в результате передачи заряда (чаще путем переноса протона) исследуемым молекулам ионами, образующимися при взаимодействии с ионизированными электронами молекул газа-реагента; ионизация в сильном электрическом поле; ионизация быстрыми атомами; десорбция ионов импульсным лазерным излучением; десорбция ионов пучком электронов; десорбция ионов продуктами деления тяжелых ядер (252Cf).
Время жизни иона в масс-спектрометре обычно ~ 10-5 с.
В статических масс-спектрометрах медленные распады ~ 10-5 с проявляются в виде «метастабильных» пиков – уширенных линий, регистрируемых на месте так называемой кажущейся массы т*. За их появление ответствен процесс распада иона М+ в бесполевом пространстве: М+ > М+1 + М0. Кажущаяся масса т* связана с массами ионов М+(m), М+1(m1) и атома М0(т0) соотношением .
Такие распады, несущие информацию о структуре исходной молекулы, можно возбудить за счет столкновений, используя метод тандемной масс-спектроскопии. Первый масс-анализатор выделяет ион определенной массы. Далее ион попадает в камеру столкновений; заряженные продукты его распада регистрируются вторым масс-анализатором.