книги из ГПНТБ / Мамиконов А.Г. Теория авиационных компрессоров и газовых турбин [учебник]
.pdfСледует отметить, что неравномерное распределение скорости и давления по ширине канала и связанное с этим различие в давле ниях по обе стороны лопатки находится в полном соответствии с не обходимостью преодоления крутящего момента при вращении ко леса, так как в противном случае этот момент равнялся бы нулю и
на вращение колеса не требовалось затрачивать энергию. |
|
по |
|||||||||
|
|
Наличие ^циркуляционного |
|||||||||
|
|
тока |
изменяет не только величину, |
||||||||
|
|
но |
и направление |
относительной |
|||||||
|
|
скорости. |
Так |
как |
на выходе |
из |
|||||
|
|
РК скорость циркуляционного по |
|||||||||
|
|
тока направлена против |
вращения |
||||||||
|
|
колеса, |
то |
в |
эту же |
сторону |
от |
||||
|
|
клоняется |
от |
радиального |
напра |
||||||
|
|
вления на некоторый угол и отно |
|||||||||
|
|
сительная |
скорость |
w 2. |
Соответ |
||||||
|
|
ственно изменяется |
вид выходного |
||||||||
|
|
треугольника |
скоростей |
(рис. 92). |
|||||||
|
|
В^этом треугольнике абсолютная |
|||||||||
|
|
скорость |
c2 = u2 ~\-w2, |
а |
ее соста |
||||||
|
|
вляющие |
соответственно |
равны: |
|||||||
|
|
c2r = |
w2r |
и |
с2и = u2 + w 3a |
(с |
уче |
||||
|
|
том знака проекций). Направление |
|||||||||
Рис. 92. Треугольник скоростей |
абсолютной |
и |
относительной ско |
||||||||
на выходе |
из колеса |
ростей характеризуется |
углами |
а2 |
|||||||
|
|
и Ра, показанными на рис. 92. |
|
||||||||
Сравнивая |
треугольники |
скоростей |
на рис. 90 и 9 2 ,замечаем, |
что |
влияние конечного |
числа лопаток |
приводит к уменьшению |
||
скорости с2а на выходе |
из колеса: на рис. |
92 с2и<^и2. Для оцен |
|||
ки |
этого |
уменьшения |
по сравнению |
со |
случаем бесконечно |
большого |
числа лопаток вводится коэффициент ск о л ь ж ен и я 1 |
Р = |
С2и |
(10.13) |
|
^211°° |
|||
|
который согласно теоретическим и экспериментальным исследо ваниям зависит главным образом от числа лопаток и, естествен но, увеличивается с ростом грк. Опытные данные, полученные
В. И. Дмитриевским для колес с прямыми радиальными лопат ками [13], приведены в таблице 4. Хорошее совпадение с экс периментальными результатами дает формула, предложенная П. К. Казанджаном [57]:
1 Некоторые авторы называют его коэффициентом мощности.
190
± = i + _ * L ____ !____ |
(10.14) |
“3грк‘ - ( ^ ) !
где |
| f |
-|- Z ) , “ |
Z )g + Z ?i |
D cp — I / |
u ^— — « |
-■*-£— -— средний диаметр входного |
|
отверстия колеса. |
|
||
|
Согласно |
формуле (10.14) коэффициент р. зависит, кроме 2 РК , |
также от относительной длины лопаток и возрастает с увеличе нием последней.
Т а б л и ц а 4
|
Зависимость коэффициента скольжения от числа лопаток |
|
|||||
гРК |
2 |
4 |
7 |
10 |
14 |
16 |
29* |
V- |
0,52 |
0,67 |
0,77 |
0,82 |
0,87 |
0,89 |
0,92 |
* Значение ц для г рк= 2 9 |
получено экстраполяцией кривой, построенной |
||||||
по данным Дмитриевского. |
|
|
|
|
|
||
Радиальная |
составляющая скорости |
с2г при проектировании |
компрессора выбирается с таким расчетом, чтобы в каналах ко-
леса не происходило |
сильного уменьшения относительной ско |
|
рости, связанного с |
возрастанием |
потерь. Низкие значения c2t |
недопустимы также |
потому, что |
при этом скорость циркуля |
ционного потока может превзойти радиальную скорость, вслед
ствие |
чего у передней стороны лопатки появится обратное те |
|||
чение, |
снижающее к. п.д. колеса. Во избежание роста скорости |
|||
с2 |
и |
уменьшения |
ширины каналов РК радиальная скорость с3, |
|
не |
может |
назначаться и особенно большой. На существующих |
||
компрессорах c2r^z (1,00н- 1,05) с 1а. |
||||
|
Механическая энергия, затрачиваемая на вращение колеса, |
|||
передается |
протекающему воздуху главным образом в виде ра |
|||
боты, |
совершаемой аэродинамическими силами воздействия ло |
|||
паток |
на |
поток. |
Эту работу можно определить по уравнению |
Эйлера (4.8), применив его к массе воздуха, заключенной между сечениями 1-1 и 2-2. Кроме того, внешняя энергия сообщается потоку за счет трения боковых поверхностей колеса о воздух, находящийся в осевых зазорах между корпусом и крыльчаткой. У центробежного компрессора (особенно с малой производи тельностью) в отличие от осевого работа трения диска L j со ставляет ощутимую долю энергии, подводимой к воздуху непо средственно лопатками колеса. Поэтому внутренняя работа одноступенчатого центробежного компрессора определяется по формуле
191
|
К |
„ |
(^2u^2 |
H h^ i ) " f" |
f . |
|
|
|
(10.15) |
||||
В случае прямых радиальных лопаток, |
заменив |
с2н = |
ии2, полу |
||||||||||
чим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L i K — |
~ |
(V-lh ~ |
C l u l l i ) |
+ |
L |
f |
: |
|
|
|
1(10.15а) |
|
а при осевом входе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
I |
I |
|
(10.156) |
||
|
|
|
|
L iK — —г - + |
L t |
||||||||
|
|
|
|
Из |
|
приведенных выражений |
|||||||
|
|
|
|
видно, |
|
что |
работоспособность |
||||||
|
|
|
|
центробежного |
компрессора |
за |
|||||||
|
|
|
|
висит в |
основном |
от |
окружной |
||||||
|
|
|
|
скорости вращения колеса и2 на |
|||||||||
|
|
|
|
наружном |
|
диаметре и при |
про |
||||||
|
|
|
|
чих равных условиях пропорцио |
|||||||||
|
|
|
|
нальна |
квадрату |
этой |
скорости. |
||||||
|
|
|
|
Следовательно, чем выше требу |
|||||||||
|
|
|
|
емая |
от |
|
компрессора степень |
||||||
|
|
|
|
сжатия, |
|
тем с большей ско |
|||||||
|
|
|
|
ростью |
должно |
вращаться |
его |
||||||
Рис. 93. |
Перетекание воздуха |
через |
колесо. |
У |
существующих |
ком |
|||||||
торцы |
лопаток и вентиляционные |
прессоров |
|
скорость |
и2 достигает |
||||||||
|
течения |
|
|
480—490 м/сек |
и более. |
|
|||||||
|
|
|
|
На |
|
работоспособности |
ком |
прессора положительно сказывается также увеличение числа ло паток колеса и уменьшение предварительной закрутки.
Работа трения диска связана с мощностью Ny, затрачивае мой на преодоление сопротивления колеса вращению.в воздуш ной среде, простым соотношением
Lf = |
75NS |
(10.16) |
|
G |
|
Однако ввиду сложной зависимости |
мощности N у от большого |
числа различных факторов, ее теоретическое определение за труднительно. На сопротивление, обусловливаемое трением дис ка, значительное влияние оказывают, в частности, величина осевых зазоров между корпусом и колесом, перетекание воздуха в этих зазорах через торцы лопаток с передней поверхности на заднюю (имеет место в колесах открытого и полузакрытого типа) и гак называемые вентиляционные течения (рис. 93). Последние возникают вследствие того, что ближайшие к колесу слои воз духа вовлекаются им во вращение и отбрасываются центробеж-
1 9 2
нымн силами к периферии, а затем вдоль стенок корпуса воз вращаются обратно.
В |
связи с изложенным мощность трения диска при расчетах |
||
компрессора находится |
по полуэмпирической формуле |
||
|
ЛГ/ = р 1 0 - 6Т2О22«231 |
(10.17) |
|
где |
р — коэффициент |
мощности трения |
диска, определяемый |
экспериментально. Численные значения |
коэффициента р, полу |
ченные различными исследователями, не совпадают друг с другом. В соответствии с последними опытными данными можно ориенти ровочно принимать: для закрытых колес Р = 2 -:-3 , для полуза крытых колес с односторонним входом р = 3,5 л -5, а с двухсто ронним входом р = 4 -ч-6.
Подставим мощность N j в (10.16) и одновременно заменим расход воздуха, выразив его через параметры на выходе из ко леса:
О = ’кО-1Ь2с2ГЪ • |
(10.18) |
Тогда после простых преобразований получим
(10.19)
где л — коэффициент дисковы х пот ерь. Для компрессоров ГТД а ^ 0,03 -ч- 0,06, причем меньшие значения ртносятся к компрес сорам с двухсторонним входом. Заметим, что при данном числе оборотов мощность Nf практически не зависит от расхода воз
духа |
через компрессор; поэтому с увеличением расхода работа |
L s , а следовательно, и коэффициент а уменьшаются. |
|
Формулой (10.19) удобно пользоваться на первом этапе рас |
|
чета, |
когда еще неизвестно значение удельного веса воздуха ?2 |
на выходе из колеса, а также при приближенных расчетах ком прессора.
Внешняя энергия, получаемая воздухом в РК, расходуется, с од ной стороны, на работу сжатия, а с другой ■— на увеличение кинети ческой энергии потока в абсолютном движении. Поэтому, как ука зывалось во введении, воздух выходит из колеса не только с возрос шими статической температурой и статическим давлением, которые повышаются главным образам за счет сжатия центробежными си лами и частично за счет уменьшения относительной скорости, но и с большой абсолютной скоростью.
Температура воздуха на выходе из РД определяется по уравне нию энтальпии
( 10. 20)
13 А, Г. Мамиконов н лр. |
193 |
и, как видно, тем выше, чем меньшая часть внутренней работы расходуется на увеличение кинетической энергии потока. Отме тим, что в колесе с прямыми радиальными лопатками внутрен няя работа делится примерно пополам между изменением эн тальпии и изменением кинетической энергии.
Согласно уравнению (10.20)
'Г «•_ Т |
1 |
A h * |
12 ~ 1 |
ср |
|
|
|
откуда следует, что полная температура воздуха в колесе воз растает пропорционально внутренней работе.
Статическое давление в сечении 2-2 находится по уравнению политропы
P i = P l h Y ' 1 |
( 10.21) |
причем показатель средней политропы подсчитывается с по мощью уравнения потерь
m |
k |
Lг РК |
( 10. 22) |
m — 1 — k — 1 R i t . - T , ) |
' |
где Lr -pK— гидравлические потери в колесе.
Ввиду трудности раздельною определения всех видов гидра
влических |
потерь в |
РК |
при расчетах учитывают только те из |
|
них, которые |
оказывают |
решающее влияние на процесс сжатия |
||
в колесе, |
а |
именно: |
дисковые потери L f , потери в ВНА Ln и |
потери при повороте потока из осевого направления в радиаль ное L r2 (сюда же включаются и потери на радиальных участках каналов колеса). В соответствии с этим общие потери в колесе
L r рк — L f -f L r i +L r2. |
(10.23) |
|||
Потери в ВНА подсчитывают обычно по формуле |
|
|||
Ll\ |
- |
£ — |
, |
(10.24) |
|
п |
принимая для компрессов ГТД коэффициент потерь ^=0,154-0,25, а потери при повороте потока находят по формуле
(10.25)
где в соответствии с опытными данными £2==0,10 :-0,15.
194
Некоторые авторы [57] рекомендуют в -целях лучшего сов падения опытных и расчетных данных учитывать при расчете колеса теплообмен с окружающей средой, принимая количество
отводимого |
наружу тепла QH— Q,bALj. |
Это |
обстоятельство |
|||
должно находить отражение в уравнениях (10.15) и (10.22). |
||||||
При |
приближенных |
расчетах |
гидравлические потери Lr рк |
|||
часто не |
подсчитывают, |
а прямо задаются показателем поли |
||||
тропы сжатия в колесе, |
выбирая его в пределах т — 1,45 н-1,48. |
|||||
В задачу |
газодинамического |
расчета |
колеса |
входит также |
определение его основных геометрических размеров, к числу
которых, кроме диаметров D0, |
Dх и D2, подсчитываемых по |
||||||||||||
уравнению (10.12), относятся размеры Ьх и Ь2. |
|
|
|||||||||||
Ширина |
лопаток |
|
колеса Ь, |
находится по уравнению расхода |
|||||||||
|
|
Ьх |
|
|
|
({_________ |
|
|
|
(10.26) |
|||
|
|
|
c l r T l ( те^ 1 |
|
z PKS l) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
где s, — средняя |
толщина |
лопаток на |
диаметре D x (рис. 88). |
||||||||||
У компрессоров ГТД sx^ |
5 -г- 8 мм, а число лопаток г ш — 20-+- 30. |
||||||||||||
При выборе |
числа |
лопаток учитывают, |
что увеличение zPK, с |
||||||||||
одной стороны, |
повышает |
работоспособность |
компрессора, а с |
||||||||||
другой — приводит |
к увеличению |
потерь на трение в каналах |
|||||||||||
колеса, загромождению |
площади |
проходного |
сечения |
и увели |
|||||||||
чению напряжений в диске, несущем лопатки. |
|
|
|||||||||||
Размер Ь2 , под |
которым |
понимается входная ширина БЛД, |
|||||||||||
может не совпадать с шириной |
лопаток колеса на выходе из |
||||||||||||
него и поэтому |
определяется |
|
по |
уравнению |
расхода |
(10.18), |
|||||||
написанному |
для сечения |
2-2 |
непосредственно за РК. |
На вы- |
|||||||||
полненных |
компрессорах |
Ь |
= |
|
|
|
Ь |
= 0,04 -*- 0,08. |
|||||
~ |
0,06 -ь 0,16, — |
||||||||||||
В заключение |
|
|
|
|
и 2 |
|
|
|
|
и 2 |
|
|
|
рассмотрим |
вопрос о принципиальных досто |
||||||||||||
инствах и недостатках рабочих колес |
с |
различным расположе |
|||||||||||
нием лопаток. С этой |
целью |
|
изобразим |
для |
трех типов колес |
||||||||
(рис. 94) треугольники скоростей |
на выходе, полагая во всех |
||||||||||||
случаях одинаковыми |
скорости |
и2 и с2г. |
|
|
|
||||||||
Нетрудно |
видеть, |
что |
наибольшая |
скорость cin , а следова |
тельно, и наибольшая работоспособность колеса достигаются при загибе лопаток вперед. Наименьшая работоспособность соответствует загибу лопаток назад.
Однако необходимо иметь в виду, что вследствие равенства и2 и сравнительно небольшого различия между скоростями w2 на рис. 94 повышение давления в самом рабочем колесе во всех трех случаях оказывается почти одинаковым. Поэтому дополнительная энергия, подводимая к воздуху в колесе с лопатками, загнутыми вперед, расходуется не на его сж!атие, а на увеличение скорости: Этаскорость должна быть преобразована в давление в диффузоре, ко-' торый работает с более низким к. л. д., чем колесо. В результате
1 3 * |
195 |
к. п.д. всего компрессора снижается. В колесе с лопатками, загну тыми назад, наоборот, большая часть сообщаемой воздуху энергии расходуется не на его разгон, а на сжатие, что приводит к повыше нию к. п. д. компрессора.
Следует также заметить, что загнутые лопатки (вперед или на зад) под действием центробежных сил подвергаются деформации изгиба, в то время как радиальные лопатки испытывают только рас тяжение и поэтому в состоянии выдержать более высокие окруж-
Рас. 94. Треугольники скоростей на выходе из рабочих колес с различным расположением лопаток
ные скорости. Это обстоятельство в сочетании с достаточно высо кими к. п.д. и напорностыо и обусловило наибольшую приемле мость колеса с радиальными лопатками для авиационных компрес соров.
§ 62. БЕЗЛОПАТОЧНЫЙ ДИФФУЗОР
Как у безлопаточного, так и у лопаточного диффузора расстоя ние между его стенками может вдоль радиуса оставаться постоян ным, увеличиваться и уменьшаться. В соответствии с этим диффу зоры делятся на плоские, расходящиеся и сходящиеся (рис. 95) В авиационных центробежных компрессорах в большинстве случаев применяются плоские диффузоры.
У компрессоров ГТД безлопаточный диффузор выполняется в виде сравнительно короткой кольцевой щели, заключенной между рабочим колесом и лопаточным диффузором. Назначение этой щели состоит в- выравнивании параметров потока перед входом в ЛД с целью -повышения его к. п.д. и уменьшения опасности вибраций ло паток. Кроме того, в тех случаях, когда скорость с2 на выходе из P-К превышает скорость звука, в указанной щели осуществляется плавный, без скачков уплотнения, переход сверхзвуковой скорости
196
в дозвуковую, благодаря чему устраняются волновые потери при
входе в лопаточный диффузор. |
|
|||||
Для исследования |
кинематики |
течения воздуха в БЛД раз |
||||
ложим начальную |
скорость |
потока с2 на окружную с3и и .ради |
||||
альную |
с2г |
составляющие |
|
|||
(рис. 96) и установим законы |
|
|||||
их изменения при дальнейшем |
|
|||||
движении. При этом будем |
|
|||||
пренебрегать трением воздуха |
|
|||||
о стенки диффузора, посколь |
|
|||||
ку оно проявляется только |
в |
|
||||
тонком |
пограничном |
слое |
и |
|
||
практически |
не |
сказывается |
Рис. 95. Диффузоры: |
|||
на кинематике ядра потока. |
а) |
плоский; б) расходящийся; в) схо |
||||
Применяя |
к массе воздуха, |
дящийся |
||||
заключенной |
между |
сечения |
|
|||
ми 2-2 |
и 3-3, |
закон моментов количества, движения, получим |
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
Гг |
|
(10.27) |
|
|
|
|
|
|
||
|
Как видим, движение со |
|||||
|
вершается |
по |
|
закону |
||
|
«свободного вихря», |
при |
||||
|
котором |
окружная |
со |
|||
|
ставляющая скорости |
из |
||||
|
меняется |
обратно |
про |
|||
|
порционально |
радиусу. |
||||
|
Обращает на себя вни |
|||||
|
мание то |
обстоятельство, |
||||
|
что составляющая |
ciu |
не |
|||
Рис. 96. Течение воздуха в безлопаточиом |
зависит от характера |
из |
||||
диффузоре |
менения ширины |
диффу |
||||
|
зора |
по радиусу. |
|
|
|
|
Закон изменения радиальной составляющей |
скорости |
вытекает |
||||
из уравнения неразрывности, написанного для сечений 2-2 |
и 3-3: |
2-кгфъС-ыЪ = 2 т с г 3&3с 3 гТ з ,
откуда
СЪт — С2г |
f ФчЛг |
(10.28) |
|
гФъЪ |
|||
|
1 9 7
В отличие от окружной составляющей радиальная скорость ■зависит не только от радиуса диффузора, но также от его вы ходной ширины Ь3 и удельного веса воздуха 7 3. Увеличение ширины диффузора убыстряет убывание радиальной составляю
щей и |
наоборот. |
Так |
как воздух в диффузоре сжимается, то |
|||||||||
удельный вес |
|
всегда |
превышает |
, |
в связи с |
чем |
влияние |
|||||
сжимаемости |
обусловливает |
более |
сильное уменьшение |
ско |
||||||||
рости с3г по сравнению |
с сы . |
|
|
будем |
иметь |
|||||||
В частном случае плоского диффузора {Ь-, — Ь3) |
||||||||||||
|
|
|
|
с » |
= |
Сгг-т т -. |
|
|
|
(10.28а) |
||
|
|
|
|
|
|
|
г313 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а если дополнительно Ч2 = Тз> |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
т. е. в диффузоре |
|
течет |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
несжимаемая жидкость, то |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сзг= |
|
(10.286) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В последнем случае законы |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
изменения составляющих с3и |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
и с 3г совпадают. |
|
|
||
Рис. |
97. |
Траектории |
движения |
воздуха в |
Определим |
теперь фор |
||||||
|
|
безлопаточном диффузоре |
|
му траектории, |
по которой |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
совершается движение воз- |
||||
духа |
в |
БЛД. Разделив с этой целью уравнение (10.28) на (10.27), |
||||||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
= t g a ‘ ~b7b |
|
|
|
(10.29) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Для |
наиболее |
распространенного случая |
Ь2 — Ь3 найдем |
|
|
|||||||
|
|
|
|
1ё аз = |
1&а2 — |
, |
|
|
(10.29а) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
(а |
|
|
|
|
|
а если, |
.кроме |
того, Т2 — Тз» |
то a2— as- |
Следовательно, |
в пло |
ском диффузоре с несжимаемой жидкостью угол а между
скоростью потока и |
окружным |
направлением остается на всех |
||
радиусах неизменным, т. |
е. движение происходит по логариф |
|||
м ической |
спирали |
(рис. |
97). В случае сжимаемой жидкости и |
|
b — const |
угол а за счет |
роста |
удельного веса уменьшается, |
благодаря чему траектория становится более пологой (рис. 97). Однако при небольших скоростях с 2 влияние сжимаемости не значительно и потому траектория по своей форме оказывается все же близкой к логарифмической спирали. Увеличение ши рины диффузора будет, очевидно, приводить к уменьшению
198
угла а, |
т. е. к |
более |
пологому |
характеру движения воздуха, |
||
и наоборот (рис. 97). |
|
|
|
|||
Отметим, что при углах выхода потока из РК а2= 14-^18°, |
||||||
характерных для выполненных компрессоров, длина траектории |
||||||
превышает |
радиальную |
протяженность диффузора примерно в |
||||
3,5 — 4,0 |
раза. |
Большая длина пути, проходимого |
частицами |
|||
воздуха, |
приводит к |
существенному возрастанию |
гидравли |
|||
ческих |
потерь |
и, как следствие, |
к невысокому к. п.д. БЛД на |
|||
расчетном |
режиме. |
|
|
|
||
Из уравнения |
(10.27) нетрудно |
получить закон |
изменения |
полной скорости потока в диффузоре. В самом деле, поскольку ru = rcosa, то согласно указанному уравнению
С о |
г, cos а, |
(10.30) |
С о — — |
||
|
Г3COS а3 |
|
Так как с увеличением радиуса гг угол а3 уменьшается, т^о полная скорость потока снижается несколько быстрее, чем ее окружная составляющая, что объясняется более интенсивным уменьшением с3г по сравнению с сЯи. Необходимо, однако, иметь в виду, что на входе в БЛД окружная составляющая с2и обычно в несколько раз превосходит радиальную с2г. Поэтому даже очень сильное уменьшение радиальной составляющей не может привести к значительному снижению полной скорости и убывание последней определяется в основном уменьшением окружной составляющей. В силу указанных причин увеличение ширины диффузора, поскольку оно сказывается только на ра диальной скорости, не является эффективным средством умень шения полной скорости воздуха. Значительное снижение по следней возможно лишь при больших диаметральных габари тах БЛД, в чем заключается один из основных его недостат ков.
В соответствии с установленным уменьшением скорости и возрастанием удельного веса воздуха должна изменяться и пло щадь поперечного сечения струи. Закон изменения последней вытекает из уравнения неразрывности, согласно которому
& = |
а ь |
= |
. |
(10.31) |
|
|
сз1з |
|
|
4 |
' |
Заменив в этом выражении скорость |
c.ir по |
формуле (10.28) |
|||
после сокращений получим |
|
|
|
||
F , |
Г3Ь3 Sin а3 |
|
(10.32) |
||
|
r,&QSin а, |
|
|||
|
|
|
|
||
Отношение площадей |
принято называть |
ст епенью уш ире- |
ния диффузора. При данном числе М2 на выходе из колеса это