книги из ГПНТБ / Ипатов Е.А. Теория и тепловые расчеты корабельных паровых и газовых турбин учебник
.pdfработающих сегментов сопел, отделенных друг от друга перемыч ками, то коэффициент потери СЕ увеличивается прямо пропорцио нально числу т.
Однако необходимо также иметь в виду, что опытами было установлено наличие тенденции к уменьшению потерь на выкола чивание при уменьшении длин перемычек между работающими группами сопел. Поэтому при сравнительно большом числе дуг подвода (т > 3—4) или при расположении дуг подвода в непо средственной близости друг от друга прямая пропорциональность между Се и т нарушается. В этом случае рекомендуется считать, что Се пропорционален (т— 1).
По найденному значению относительной величины потери на выколачивание в виде коэффициента потери Се величина потери в
тепловых единицах, отнесенная к 1 кг, |
определится из равенства |
q, = W . |
(Н-111) |
Потери на влажность появляются в последних ступенях любого парового ГТЗА, а также в большинстве ступеней турбоагрегатов, имеющих на входе насыщенный или слабоперегретый пар. Эти по тери возникают, главным образом, вследствие затрат кинетической энергии потока на ускорение частиц влаги, а также из-за торможе ния рабочего колеса этими частицами, ударяющимися о выпуклую часть лопаток.
Для определения влияния влажности на эффективность работы турбиннойступени еще в довоенный период турбостроения было проделано сравнительно большое количество экспериментальных исследований, в результате которых даны рекомендации в виде эмпирических формул и графиков, позволяющих вычислять потерю на влажность. Согласно большинству указанных формул и графи ков коэффициент потери на влажность равен
^Х ~ ^ Х (1 -*-Ср)э
где (1 — хср)— средняя влажность в ступени; кх— коэффициент, который в различных рекоменда
циях неодинаков и равен Ах= 1 - ^ 2 .
Такое различие в результатах проведенных исследований объ ясняется большими трудностями аэродинамического исследования ступени с двухфазным потоком, а также техническими трудностя ми, возникающими при организации измерений параметров сту пени, работающей на влажном паре. Более поздние исследова ния [32, 68], проведенные при лучшем техническом оснащении эк сперимента, позволили выявить прямую пропорциональность вели чины снижения к. п.д. ступени при работе ее на влажном паре не только степени влажности пара, но и режимному параметру — от
ношению — . При этом была также отмечена зависимость к. п. д.
со
11 |
161 |
ступени, работающей на влажном паре, от параметров пара. Одна ко эта зависимость изучена еще недостаточно и пока не может быть учтена при практических расчетах турбин.
Исходя из результатов последних исследований, а также имею щегося опыта проектирования паровых турбин, для определения коэффициента потери на влажность можно рекомендовать следую щую формулу, принятую на НЗЛ [32]:
чх = 2 ( 1 - * а) - £ - , |
(II-112) |
б0 |
|
где (1 — А'э) — влажность пара за ступенью.
Величина потери на влажность, выраженная в тепловых едини
цах, определится из выражения |
|
|
|
|
|
<7х = |
W |
- |
(IM13) |
Рассмотренные |
внутренние |
потери |
учитываются внутренним |
|
к. п. д. ступени: |
|
|
|
|
A L \ |
A L U |
9 т р |
9 в |
Я г Я * |
4 = 11/ |
|
|
V |
“ |
= чи-О - Ц , - св - с Е- с х),
где AL-, — внутренняя работа 1 кг рабочего тела, ккал/кг.
§ 8. ОСОБЕННОСТИ РАБОТЫ ТУРБИННОЙ СТУПЕНИ В СОСТАВЕ МНОГОСТУПЕНЧАТОЙ ТУРБИНЫ
Условия работы ступени многоступенчатой турбины отличают ся от условий работы одиночной ступени. В многоступенчатой тур бине на работу отдельной ступени оказывают влияние предыдущие ступени, и сама рассматриваемая ступень создает определенные условия при входе в следующую ступень. При правильно спроекти рованной проточной части многоступенчатой турбины, когда в ней отсутствуют уступы и большие открытые зазоры, величины перекрышей приняты оптимальными и длинные лопатки закручены, что создает лучшую равномерность потока за ними, выходная кинети ческая энергия каждой ступени, за исключением последней, ис пользуется в последующей ступени. При расчетах в этом случае обычно считают, что имеет место полное использование выходной энергии ступеней. Те потери кинетической энергии потока, которые все же будут происходить при переходе от одной ступени к другой, из-за трения о стенки, из-за размыва струи в осевом зазоре и из-за неравномерности поля скоростей, учитываются величиной коэффи циента скорости в соплах последующей ступени.
Значительное уменьшение кинетической энергии при входе в ступень многоступенчатой турбины будет тогда, когда нет сорласо-
162
вания входных углов лопаточных профилей направляющего аппа рата с направлением потока при выходе из предыдущей ступени, то есть когда углы атаки в решетке лопаток направляющего аппа рата не равны нулю. Это может быть в отдельных случаях на рас четном режиме и всегда будет на нерасчетных, переменных режи мах работы турбины. В этом случае тем более нельзя считать, что кинетическая энергия ступени полностью используется в следую щей. Уменьшение кинетической энергии при входе в ступень можно учитывать с помощью коэффициента ц, изменяющегося от единицы до нуля, на который должна помножаться величина выходной энергии предыдущей ступени. Однако более удобно для производ ства тепловых расчетов и для получения необходимых теоретиче ских зависимостей и в этом случае считать использование выход ной энергии предыдущей ступени полным, а потерю кинетической энергии при входе в направляющие лопатки учитывать путем соот ветствующего уменьшения коэффициента скорости в направляю щем аппарате.
Коэффициент, с помощью которого можно найти уменьшенное значение коэффициента скорости, может быть определен из сле дующих соображений. Если в ступени используется часть кинети ческой энергии, приобретенной рабочим телом в предыдущей сту пени, и величина используемой энергии равна [*<7ВХ, тогда скорость Ci будет равна величине
с, =(р0-91,5]/ Лн + р.<7вх |
= <ро* 91,5 V К ' — (1 — ц)?Вх, |
|
где ср0— коэффициент скорости в направляющем |
аппарате без |
|
учета неполного использования выходной энергии пре |
||
дыдущей ступени; |
|
|
<7ВХ— кинетическая энергия рабочего тела при выходе из пре |
||
дыдущей ступени; |
|
входной энер |
и.— коэффициент, учитывающий уменьшение |
||
гии, используемой в ступени. |
|
|
На основании проделанных исследований [39, 70] можно счи |
||
тать, что для k-й ступени [*к = |
(0,90-^0,95) cos (90°— Kok-i)- С |
|
другой стороны, |
|
|
су = 9-91,5 /Л „ + |
?вх = <р-91,5]/Лц', |
|
где ф— уменьшенное значение коэффициента скорости, учитываю щее уменьшение входной кинетической энергии, используемой в ступени.
Поделив выражения для С\ одно на другое, получим, что
а К — (1 — |
<7вх |
К .
163
После небольшого преобразования, обозначив относительную величину входной энергии (выходной энергии предыдущей ступе
ни) буквой qa= |
fin |
— н-), |
будем иметь |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
ш2 _ |
П |
Р) |
Я а |
I _____ Я а |
( I I - 1 1 4 ) |
|
? |
( 1 - Р ) |
“ |
1 - Р |
||
|
|
На рис. II-32 построены кривые, соответствующие формуле (II-114) для различных значений qa и р. Как видно по этим кри вым и по_формуле (П-114), с увеличением р при неизменном qBве личина ф2, а следовательно, и ф, уменьшается. Это объясняется
Рис. П-32. Изменение коэффициента скорости <р из-за
неполного использования |
выходной энергии преды |
|
|
дущей |
ступени |
тем, что при увеличении |
р величина qBX приближается к величине |
|
ha и уменьшение \iqBX с |
ростом угла атаки в более сильной степе |
ни изменяет значение скорости сь чем при малом р. Таким обра зом, в процессе расчета турбин по формуле^ (П-114) или по графи
ку на рис. П-32 определяется величина ф и значение коэффи циента скорости в направляющем аппарате ступени найдется из
равенства ф = фоф.
При этом имеется в виду, что выходная энергия предыдущей ступени как бы полностью используется в данной ступени.
Кроме использования выходной кинетической энергии преды дущих ступеней, в многоступенчатой турбине имеет место также использование всеми ступенями (кроме первой) эквивалента части потерь энергии, имеющих место в предыдущих ступенях. Кинети ческая энергия, теряемая в ступени из-за трения, превращаясь
164
в тепло, повышает энтальпию рабочего тела, поступающего в сле дующие ступени, увеличивая тем самым располагаемые теплоперепады в этих ступенях.
В результате такого явления сумма изоэнтропийных перепадов тепла в ступенях £Ла будет больше располагаемого теплоперепада
в турбине # а. Разность этих величин £/za — На= Q принято |
на- |
|||||
|
ЕЛа |
1 |
, |
Q |
п |
— |
зывать возвращенным теплом, а отношение их |
|
= 1 |
-+- |
Я я |
|
коэффициентом возвращенного тепла.
Рис. 11-33. Определение коэффициен- |
Рис- И‘34. К определению коэффи- |
та возвращенного тепла R с по- |
|
мощью диаграммы i-s |
циента возвращенного тепла |
Если расчет турбины ведется с помощью тепловой диаграммы i-s, то при заданных значениях к.'п.д. турбины T)it и числа ступе
ней в турбине z, величину коэффициента возвращенного тепла не трудно определить с помощью диаграммы, построив приближен ную линию процесса АС и приблизительно разбив перепад тепла по ступеням, как показано на рис. П-ЗЗ. При этом неточное распре деление перепада тепла по ступеням не оказывает заметного влия ния на величину R ■Последнее обстоятельство позволяет сравни
165
тельно легко получить аналитическое выражение для определе ния коэффициента возвращенного тепла.
Если предположить, что перепады тепла распределены по сту пеням таким образом, что степень понижения давления во всех ступенях остается одинаковой и, следовательно, равной величине
Ъ, тогда сумма теплоперепадов в соответствии с рис. П-34 бу
дет равна
|
|
|
|
k—1 |
1 П |
, ^а — /?а, + Ла3-ф . . . + Ла — |
1- [ Р*У к ' z X |
||||
|
|
|
|
Ро |
|
X |
1сРо Т0+ ср, Тх-\- сРз Тг + |
. . . |
+ |
cp(z_ jj Тг_ j |
] |
Располагаемый же теплоперепад в турбине равен |
|
||||
|
|
|
Г |
к—1 1 |
-J |
Н: |
К + К\ + Кп + • • • + |
= |
|
к |
г |
1 — |
х |
||||
|
|
|
|
Ро |
|
х |
[сРо т0 + Ср,а Г1а + Ср3а Тчй+ |
. . . + |
ср {2_ 1)^ Г(г_ 1)а ] |
Следовательно, возвращенное тепло определится из выражения
|
к—1 |
1 |
|
|
|
|
к |
г |
|
|
|
Q- |
1 — |
К С Р , |
~ |
*Р., Т \ ) + (*Р, Т 2 ~ |
Ъ ) + . . . |
|
Ро |
|
|
|
|
|
... + |
(cf |
Т. |
’ (г-11 Г(*■г-Щ )1 |
|
|
|
(г-1) |
Z — 1 |
|
или в соответствии с обозначениями на рис. II-34
k—1. 1
Q- |
к |
г |
\Ро |
(?■ + ? „ + . .. + *— )• (И-Н5) |
|
|
|
Если затем предположить, что линия процесса расширения в турбине АС является прямой, тогда
4i = {x - \ ) hi ;
^11= (1 — |
(At + Au) ; |
(11-116)
^f=T — (г ~ ^t) (/г1+ |
+ |
166
|
Н Л г - \ ) |
(II-117) |
|
S » - P - 4 ) |
. 2 |
||
|
где
Следует отметить, что формально равенство (II-117) должно иметь место только тогда, когда перепады тепла A,, А„ и т. д.
одинаковы и равны |
н |
При принятом же условии одинако |
||||
|
||||||
вости степеней понижения давления в ступенях |
они будут умень- |
|||||
шаться от первой к последней ступени ( от А, > |
-д2- до Az < |
j в |
||||
соответствии с уменьшением температуры, |
и сумма |
|
||||
|
|
Aj + |
|
|
|
|
|
+ |
К + hu + |
|
|
|
|
|
+ А, + Аи + АП1 -f- |
|
|
|
||
|
+ А, + Аи + Аш + |
h ~i |
|
|||
, |
Л |
|
Ha( z - 1) |
|
|
|
будет несколько больше величины —^~~2— ~ ‘ |
|
|
Однако, если иметь в виду, что действительный процесс в тур бине идет не по прямой, а по некоторой линии, ориентировочно на несенной штрихпунктиром между точками Л и С на рис. П-34 и значения qv qu и т. д. в действительности будут несколько мень
ше определенных из уравнений (II-116), принятое допущение при написании выражения (П-117) следует считать приемлемым. Имея
в виду равенства (П-115) и (П-117) |
и сделав обозначение |
А — 1 |
|
= т, окончательно будем иметь: |
|
|
k |
|
|
|
|
возвращенное тепло |
|
|
|
Q = tfa(l —т,') 1- |
£ |
|
(II-118) |
££- |
|
||
|
Ро |
|
|
коэффициент возвращенного тепла |
|
|
|
Я = 1 + (1 - \ ) |
Рз, |
z — 1 |
(11-119) |
|
|||
|
Ро |
|
|
167
Из полученного выражения видно, что коэффициент возвращен ного тепла будет увеличиваться при понижении к. п.д. турбины и при увеличении числа ступеней. Причем зависимость его от изме нения числа ступеней более выражена при небольшом их количе стве. При большом числе ступеней величина R будет мало изме няться при изменении г.
Рис. II-35. Процесс расширения в многоступенчатой турбине. К опре делению зависимости между к.п.д.
турбины п к.п.д. ступени
Кроме того, из выражения (11-119) следует, что величина R в значительной степени зависит от показателя изоэнтропы k, то есть от типа рабочего тела в турбине. Чем больше k, тем больше величина R. При при менении этой формулы к турби не, работающей как в области перегретого, так и влажного пара, необходимо предваритель но определять среднее значение показателя изоэнтропы k. По этому при расчете паровой Дур бины более целесообразно коэф фициент R " определять графически* с помощью диаграммы i-s.
В результате использования выходной энергии и возвращен ного тепла к.п.д. многоступен
чатой турбины может |
быть |
по |
||||
лучен |
больше соответствующего |
|||||
к.п.д. |
отдельной ступени. |
тела |
||||
в |
Работа 1 |
кг рабочего |
||||
многоступенчатой |
турбине |
|||||
равна сумме |
работ в |
отдельных |
||||
ступенях (рис. II-35), то есть |
||||||
AL |
t |
— ALUl+ |
ALlh-\- ... -f- ALU. |
|||
|
|
|
|
|
z |
Имея в виду, что ALUl = / / атц , а работа в ступени ALU=
= Ьа'гы и предполагая к. п.д. на окружности во всех ступенях одинаковым и равным т)и , будем иметь
= (л;, + л;а+ а* i- |
7ч к , |
или |
|
— [ ( ^ а , + /Za2- j - . . • + Aaz) + (<7а, + |
9а., + • • • + ^ а ^ ) ] ^ |
168
откуда к. п.д. турбины
|
г - 1 |
|
Чи* = R + |
1 |
(II-120) |
я а J ^п, ’ |
Из |
полученного выражения видно, что к. п.д. турбины больше |
|
к. п.д. |
ступени благодаря использованию возвращенного |
тепла |
и выходной энергии (z — 1) ступеней. Выражение (II-120) |
дает |
зависимость между к. п. д. турбины и к. п. д. ступени. Однако ис пользовать эту зависимость при практических расчетах, например, для оценки обеспеченности заданного к. п.д. турбины при опреде ленном выбранном типе ступеней, имеющих к. п. д. т)ига , затрудни тельно, так как для этого необходимо знать величины выходных энергий во всех ступенях, кроме последней. Для получения зави симости, имеющей большее практическое значение, необходимо использовать введенное в § 4 понятие к. п.д. на окружности сту пени с использованием выходной энергии tjs.
Предполагая, как и в предыдущем случае, к. п. д. ступеней оди
наковым и равным Tjsm, будем иметь: |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
= К |
- ?■.) ч . + |
(К, - |
|
|
+ • |
• • + |
[Къ - |
х . |
|||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
# |
a?)ut = |
[(^ а , — |
9 а .) |
+ |
(Аа3 |
+ |
<7а, — t f a j |
+ |
• • • |
|
|
• ■• + |
( ^ a z + |
9'az_ 1 |
— <7az )] |
rlsm = |
[(^a , |
+ |
+ |
. . . + |
haz ) — q i z \ \ m , |
|||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ( Д — |
t a z )T |sm , |
|
|
|
|
(11- 121) |
|||
где |
|
— относительная |
величина |
выходной энергии по |
||||||||
следней |
ступени. |
|
|
|
если выходная энергия |
послед |
||||||
Согласно выражению (11-121), |
ней ступени не превышает величины возвращенного тепла в тур бине, то к. п.д. на окружности турбины будет равен или больше окружного к. п. д. ступени с использованием выходной энергии. При проектировании турбин заданной величиной является не окруж
ный, а внутренний к. п. д. турбины ?iit . |
Поэтому, имея в виду, что |
|
% = ------ ------------- = т ] и |
— С;, где Ci = |
^T7— — относительная ве- |
/7а |
1 |
/7а |
169
личина внутренних потерь |
в турбине, преобразуем |
уравнение |
(II-121) к следующему виду: |
|
|
Yj,t = ( Д |
— Саг |
(Н-122) |
Полученная формула позволяет после того, как по обобщен ным данным практики проектирования оценены примерные значе ния Caz и проверить, будет ли обеспечена заданная величина
7]jt , |
если выбранным средним |
параметрам |
( — ) |
и рт в турбине |
||
при |
принятом |
типе проточной |
части ступени, согласно опытным |
|||
или |
расчетным |
данным, |
соответствует значение |
к. п. д. ступени, |
||
равное T)sm • |
|
|
|
|
|
|
С помощью формулы |
(II-122) можно решать |
и обратную за |
||||
дачу, то есть находить необходимое значение %т, |
по которому за |
|||||
тем, |
выбрав тип проточной части ступеней, |
находить средние зна |
чения параметров ( — ] и рт в турбине.
\со т
§9. УТЕЧКИ ЧЕРЕЗ ЛАБИРИНТОВЫЕ УПЛОТНЕНИЯ
Вмногоступенчатых турбинах с дисковым ротором к рассмот ренным выше потерям на окружности и внутренним потерям в каждой ступени добавляется потеря, вызванная наличием утечек через уплотнения диафрагм.
Величина этой потери может быть определена из следующего выражения:
b : = - £ - AL<’ |
(1М23> |
где AL-'— внутренняя работа в ступени без учета утечек через уплотнение диафрагмы;
AGy;i — утечка рабочего тела через уплотнение диафрагмы. Как видно из формулы (II-123), чтобы определить потерю на
утечки, необходимо иметь расчетные формулы для вычисления количества рабочего тела, протекаемого через уплотнение. Эти формулы требуются также при определении коэффициента потери на утечки через наружные уплотнения, с помощью которого учи тывается данная потеря в процессе расчета турбины.
Коэффициент потери на утечки через наружные уплотнения
Сн.у = - А% ^- |
(II-124) |
и к. п. д. турбины с учетом утечек через наружные уплотнения (в количестве AG„. у) определится из выражения
~ |
у= ^ (1 ^н. у). |
(II-125) |
170