![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Качанов Н.Н. Рентгеноструктурный анализ (поликристаллов) практическое руководство
.pdfli при этом производится от диаметрального среза пятна на рент генограмме, которое для этой цели создается путем засвечивания пленки при повороте шлифа перед экспозицией, о чем говорилось выше.
7.СЪЕМКА РЕНТГЕНОГРАММ ПРИ ВЫСОКИХ
ИНИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ
Исследование фазовых превращений в металлах и сплавах, измерение коэффициентов теплового расширения и решение ряда других задач требуют съемки рентгенограмм при различных темпе ратурах.
Съемка в этих случаях ведется в специальных камерах, которые разделяются на высокотемпературные, низкотемпературные и уни версальные, а также на установках с ионизационной регистра цией со специальными приспособлениями.
Камеры для высокотемпературной съемки должны удовлетво рять ряду условий, основными из которых являются: возможность достижения высоких температур в соединении с большим сроком службы нагревателя, точное измерение температуры, однород ность ее распределения вдоль образца и постоянство во времени, водяное охлаждение для предохранения пленки и держателя об разца от действия высоких температур, возможность вакуумиро вания и измерения вакуума, геометрия съемки, обеспечивающая минимальные экспозиции.
Образец можно нагревать с помощью электропечи, путем про
пускания тока непосредственно через образец или индукционным методом.
Для исследований при высоких температурах применимо не сколько методов изготовления образцов из порошков. Если материал образца может реагировать с остаточными газами в камере или
возгоняться под действием высокой температуры, образец поме щают в тонкостенную трубку, присоединенную к вакуумному на сосу. При температурах до 1000° в качестве материала трубки может применяться кварц, при более высоких температурах — огнеупор ные материалы (окислы бериллия, магния и алюминия).
Изготовление образцов путем смешивания порошков с канад
ским бальзамом, рамзаевской замазкой и т. п. и последующего
продавливания порошка через капилляр обычно не может быть применено, так как при высоких температурах большинство склеи вающих материалов разлагается и образец изменяет форму. При температурах до 1000° могут применяться образцы, полученные путем нанесения порошка, смешанного с канадским бальзамом,
на кварцевую нить. При этом хотя и происходит разложение ма териала связки при нагреве, но форма образца сохраняется доста
точно длительное время. При дальнейшем увеличении температуры исследования вместо кварцевой нити применяется проволока из платины или сплавов Pt — Rh, Pt — Ir, а также других металлов с высокой температурой плавления.
31
При выборе материала нити следует учитывать возможность
химической реакции между нитью и исследуемым порошком. Пла тиновые и серебряные нити, не вступая в химические реакции, имеют еще то преимущество, что отражения от материала нити можно использовать в качестве эталонных при съемке.
При исследовании металлических порошков при температурах выше 1200° целесообразно применение стерженьков из окислов бериллия или алюминия, получаемых разрезкой или сошлифовыва-
нием из стержней этих материалов.
При исследовании проволок или шлифов из материалов, реа гирующих с остаточными газами или испаряющихся при высоких
температурах, целесообразно покрывать поверхность образца плен кой SiO2 или АПОз.
При высоких ’ температурах применяется жесткое крепление
с помощью прижимов или винтов или цемента различных типов;
цемент должен затвердеть до начала экспозиции.
При высокотемпературных рентгеновских исследованиях боль шое значение имеет предохранение образца от окисления методом
непрерывной откачки с применением форвакуумного и диффузион
ного насосов (вакуум 10~4—10—5 мм рт. ст.) или путем пропускания инертного газа через камеру.
Предохранение рентгеновской пленки осуществляется путем ее экранирования черной бумагой при относительно невысоких температурах плп фольгой при помещении пленки в вакууме и путем помещения пленки за бериллиевым или целлофановым окош ком камеры при наружном расположении кассеты.
При помещении пленки в вакууме следует иметь в виду, что длина пленки во время экспозиции уменьшается. Для внесения соответствующей поправки наиболее целесообразно провести съемку эталонного вещества в камере с вакуумом и при атмосферном да влении.
Для измерения температуры пользуются термопарой (приварен ной к образцу, касающейся образца или приваренной к держателю вблизи образца) пли же оптическим пирометром.
В ряде случаев можно применять электролитическое или вакуум ное нанесение пленки бериллия на поверхность образца (шлифа).
При этом съемку можно проводить без вакуума, так как берилий хорошо предохраняет поверхность от окисления и в то же время
хорошо пропускает рентгеновские лучи.
Методика исследования при низких температурах более проста,
так как не приходится опасаться окисления образца, разложения
материала связки, порчи рентгеновской пленки. Однако и в этом слу чае имеются определенные экспериментальные трудности.
Понижение температуры в камерах для низкотемпературной съемки осуществляется двумя основными способами — путем кон такта образца с охладителем или путем охлаждения держателя образца.
Наиболее простым способом охлаждения, применяемым при низ
котемпературной съемке, является обдувание поверхности образца
32
струей охлаждающего газа или поливание поверхности охлаждаю щей жидкостью. В камере конструкции И. В. Исайчева охлади
тель (обычно жидкий азот) подается в полый цилиндр, на конце которого прикреплен держатель образца. Если возможно химиче
ское взаимодействие образца с охлаждающей смесью, круглый образец помещают в тонкостенную стеклянную или целлофановую трубку.
Важным препятствием при низкотемпературных исследованиях является образование слоя льда на поверхности образца, что ведет к резкому увеличению фона и появлению линий льда на рентгено грамме. Для предотвращения обледенения в случае обдувания по верхности образца охладителем следует не прекращать обдувания в течение всей экспозиции, так как даже кратковременный перерыв
приводит к образованию слоя льда.
В камерах закрытого типа, без непосредственного контакта образца с охладителем, съемку производят в вакууме или перед началом экспозиции осушают воздух при помощи какого-либо ве
щества, энергично поглощающего влагу (например Р2О5).
При съемке в низкотемпературных камерах следует иметь в виду,
что чувствительность некоторых сортов рентгеновской пленки мо жет сильно зависеть от температуры. Этот эффект, особенно замет ный для видимого излучения (при изменении температуры от 15 до —95° почернение при одних и тех же экспозициях может меняться от 0,08 до 1,34), имеет значительную величину и для рентгеновского излучения.
Конструкции рентгеновских камер для съемки при высоких и низких температурах описаны в книгах Баррета [10], Пейсера [27]и др.
3 Заказ 1935.
ГЛАВА II
РАСЧЕТ И ИПДИЦИРОВАНИЕ РЕНТГЕНОГРАММ
При изучении различных вопросов металловедения тип решетки металла, с которым приходится встречаться по практике исследова телю, как правило, известен. В связи с этим задача рентгенострук турного исследования сводится главным образом к индицированию рентгенограмм, определению межплоскостных расстояний и раз меров элементарных ячеек.
Индицированием называется операция, в результате выполнения
которой устанавливаются индексы (hkl) каждой линии, присутствую щей на рентгенограмме.
Ипдицирование рентгенограмм может быть проведено аналитиче
скими и графическими методами.
1. АНАЛИТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИНДИЦИРОВАНИЯ РЕНТГЕНОГРАММ
Металлы для кубической системы
Расчет и ипдицирование рентгенограмм аналитическим методом проводится в следующем порядке:
1. Нумеруют линии рентгенограммы.
2.Оценивают интенсивность линий.
3.С помощью масштабной линейки или компаратора промеряют рентгенограмму. В случае съемки рентгенограммы по схеме фиг. 5, а
при ее промере получают непосредственно величины 2 При
съемке рентгенограммы по схеме фиг. 5, б непосредственным проме ром определяют дуги 2&i . В таких случаях величины 2 t опре
деляют по формуле
2^iU3M = 2 л R — 2&iU3jii,
где R — радиус камеры.
На данном этапе расчета радиус камеры может быть определен путем измерения с помощью штангенциркуля.
4. Вычисляют углы скольжения О для всех линий рентгено
граммы по формуле (10), в которую вместо 21испр, подставляют зна
чения 21изм-
5. Вычисляют величины 2 lump, вводя поправки А на поглощение лучей в образце.
34
Величина поправки зависит от схемы замера рентгенограммы.
При обычно |
применяемой схеме по серединам |
линий поправка |
вычисляется |
по формуле |
|
|
Лер = е(1 Ч-COS 2-Й), |
(9) |
где Q — радиус образца в мм.
Величина поправки в зависимости от диаметра образца и угла скольжения линий рентгенограммы может быть найдена по графику фиг. 9, построенному по уравнению (9).
Пользование графиком ясно из |
|
|
|
|||||||
фиг. |
9. |
После |
нахождения попра |
|
|
|
||||
вок |
величины |
21изм |
уменьшаются |
|
|
|
||||
на 2 Дср. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
6. Вычисляют уточненные зна |
|
|
|
|||||||
чения |
углов |
скольжения |
для |
|
|
|
||||
всех |
линий рентгенограммы: |
|
|
|
|
|||||
|
|
Ф° = |
|
2ZucnP, |
|
(10) |
|
|
|
|
где 2 lucnp — исправленное расстоя |
|
|
|
|||||||
ние между линиями рентгенограм |
|
|
|
|||||||
мы; II — радиус |
кассеты. |
равен |
|
|
|
|||||
Когда диаметр |
кассеты |
|
|
|
||||||
57,3 |
мм (такой диаметр называется |
|
|
|
||||||
стандартным), |
угол |
скольжения |
|
|
|
|||||
определяется по формуле |
|
Фиг. |
9. График поправок на погло |
|||||||
|
|
Л° __ |
I |
|
|
|
|
щение |
рентгеновских |
лучей в об- |
|
|
|
|
|
(11) |
|
разце. |
|
||
|
|
V —■ |
*испр» |
|
|
|
|
|||
При съемке рентгенограммы асимметричным способом углы сколь |
||||||||||
жения вычисляются по формуле |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
и |
— 57’3 1 |
—al |
|
(12) |
|
|
|
|
|
|
— |
•испр — и1испр |
||||
|
|
|
|
|
|
Оэфф |
|
|
|
|
где |
а — коэффициент, |
учитывающий усадку пленки |
в процессе |
|||||||
фотообработки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Для определения угла Ф по диаграмме, снятой на ионизационной |
установке, необходимо знать следующие величины: 1) угол начала отсчета Фо; 2) скорость счетчика уСч°/мин, скорость движения диа
граммной бумаги на потенциометре |
veyM мм/мин. |
|
Переход от расстояния L, измеренного вдоль диаграммной ленты |
||
потенциометра, к углу Ф проводится по соотношению |
|
|
|
V |
(13) |
Г = фо + £--^-. |
||
~ |
^бум |
|
Рассмотрим пример определения положения максимума интен
сивности для линии (110) стали на |
Fe-излучении. Запись кривой |
3* |
35 |
интенсивности была начата с Фо = 27,5°, Усч — 0,5 °/мин, Vqvm —
= 1200 мм,''час=20 мм/мин, расстояние от начала отсчета до мак симума интенсивности L = 80 мм.
Тогда
Ф° = 27,5° + 80 • 2— = 28,5°.
Для облегчения расчета ниже дано соотношение скорости счет чика в °/мин и скорости движения диаграммной бумаги при обычно применяемой линейной скорости бумаги 1200 мм/час.
Скорость счетчика в °/мин .... |
0,5 |
1 |
2 |
4 |
Скорость бумаги в °/.и.и ................ |
0,0125 |
0,0250 |
0,0500 |
0,100 |
7.Вычисляют для всех углов sin Ф. Вычисление sin Ф произво дится по таблицам тригонометрических функций. При этом в зави симости от задач, стоящих перед исследователем применяются че
тырехпятиили шестизначные таблицы.
8.Определяют линии, принадлежащие p-излучению, и исклю чают их из дальнейшего расчета.
Это делается на основании того, что
sin фа = sin Фр. |
(14) |
Ар |
|
На практике определение линий p-излучения производится сле дующим образом: допустим, что линия рентгенограммы, имеющая
наименьшее значение sin Ф, принадлежит p-излучению. Умножив sin Фр этой линии на отношение -р-, получим значение sin Фа для
этой же линии, но принадлежащей a-излучению. Если предположе ние о принадлежности указанной линии к p-излучению верно,
то на рентгенограмме обязательно должна присутствовать линия а,
как имеющая в 4—5 раз большую интенсивность; при этом значение синуса угла этой линии будет удовлетворять соотношению (14).
Если такой линии а-излученпя не найдется, это будет означать, что линия, условно принятая за линию P-излучения, сама является линией a-излучения, для которой р — линия на рентгенограмме —
отсутствует. Затем за линию P-излучения принимают следующую линию и повторяют тот же прием и т. д.
В графе «спектральная линия» соответствующим линиям припи сываются значки а или р.
При съемке рентгенограммы с объектов, состоящих из двух и
более фаз, может оказаться, что некоторые линии разных фаз дают одну общую линию, т. е. происходит наложение. В этом случае произойдет увеличение интенсивности, что следует учитывать при анализе соотношения интенсивностей.
9.Вычисляют sin2 Ф для всех линий а-излучэния.
10.Индицируют рентгенограмму, т. е. определяют индексы ли
ний.
При этом необходимо учитывать следующее.
36
В соответствии с законами погасания на рентгенограммах при сутствуют только линии, образованные лучами, отраженными от плоскостей, подчиняющихся определенным правилам. Например,
на рентгенограмме, снятой с простой кубической решетки, присут ствуют все возможные для этой системы линии (фиг. 10, /). На рент генограмме объемноцентрированной кубической решетки присут ствуют только линии, для которых сумма индексов есть число чет ное (фиг. 10, И). На ренгтенограмме гранецентрированной кубической решетки присутствуют только линии, для которых индексы или все четные, или все нечетные (нуль считается четным). Данные об ин-
Фиг. 10. Схема расположения линий на рентгенограммах объем ноцентрированной и гранецентрированной кубических решеток.
дексах, появление которых возможно на рентгенограммах кристал лов кубической системы, приведены в табл. 5.
Отношение квадратов синусов углов скольжения для одного и того же излучения равно отношению суммы квадратов индексов интерференций, т. е.
sinMx |
= £+£+£ |
м |
Sin«fl-2 |
h^+k^+ll’ |
U ; |
Таким образом, квадраты синусов углов скольжения |
относятся |
|
как простые числа. Для объемноцентрированной решетки |
( |
|
sin^i = 2 |
4 |
|
Sin* |
|
' > |
для гранецентрированной решетки |
|
|
shl*^ = 1; |
1’33; 2,67; 3,67; 4,0. |
(17) |
На использовании указанных отношений и основан один из наи более распространенных методов аналитического индицирования рентгенограмм кубических кристаллов.
Из сказанного следует, что для индицирования рентгенограммы
кубической системы необходимо определить тип решетки (объемно-
центрированная или гранецентрированная), к которой принадлежит кристалл.
При решении этого вопроса автоматически решается вопрос отно
сительно индексов линий, присутствующих |
на рентгенограммах. |
На этом этапе собственно индицирование |
заканчивается. Далее, |
в зависимости от задач исследования, возможно проведение еще сле-
37
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 5 |
|
d |
Возможные индексы линий на |
О |
Возможные индексы .пиний на |
||||||
|
рентгенограмме кристалла, |
|
рентгенограмме кристалла, |
||||||
л: |
имеющего кубическую решетку |
3 |
имеющего кубическую решетку |
||||||
|
объемно- |
гранецен- |
|
|
объемно- |
гранецен- |
|||
+ |
простую |
+ |
простую |
||||||
центриро- |
трирован- |
центриро- |
трирован- |
||||||
|
|
ванную |
ную |
— |
|
|
ванную |
ную |
|
1 |
(001) |
— |
— |
45 |
(630), (542) |
_ |
_ |
||
2 |
(011) |
(ОН) |
— |
46 |
(631) |
(631) |
— |
||
3 |
(111) |
— |
(111) |
48 |
(444) |
(444) |
(444) |
||
4 |
(002) |
(002) |
(002) |
49 |
(700), (632) |
— |
— |
||
5 |
(012) |
— |
— |
50 |
(710), (550) |
(710), (550) |
— |
||
6 |
(112) |
(112) |
— |
52 |
(543) |
(543) |
(640) |
||
8 |
(022) |
(022) |
(022) |
(640) |
(640) |
||||
9 |
(122), (003) |
— |
— |
53 |
(720), (641) |
— |
— |
||
10 |
(013) |
(013) |
— |
54 |
(721), (633) |
(721), (633) |
— |
||
11 |
(ИЗ) |
— |
(ИЗ) |
56 |
(552) |
(552) |
(642) |
||
12 |
(222) |
(222) |
(222) |
(642) |
(642) |
||||
13 |
(023) |
— |
— |
57 |
(722), (544) |
— |
— |
||
14 |
(213) |
(213) |
— |
58 |
(730) |
(730) |
|||
16 |
(004) |
(004) |
(004) |
59 |
(731), (553) |
— |
(731), (553) |
||
17 |
(014;, (223) |
— |
-— |
61 |
(650), (643) |
— |
— |
||
18 |
(033), (114) |
— |
— |
62 |
(732), (651) |
(732), (651) |
— |
||
19 |
(133) |
— |
(133) |
64 |
(800) |
(800) |
(800) |
||
20 |
(204) |
(204) |
(204) |
65 |
(810), (740), |
— |
.— |
||
21 |
(214) |
— |
— |
66 |
(652) |
(811), (741) |
— |
||
22 |
(323) |
(323) |
— |
(811), (741) |
|||||
24 |
(224) |
(224) |
(224) |
67 |
(554) |
(554) |
(733) |
||
25 |
(034), (005) |
— |
— |
(733) |
|
||||
26 |
(314), (015) |
(015), (314) |
— |
68 |
(820), (644) |
(820), (664) (820), (644) |
|||
27 |
(333), (115) |
— |
(333), (115) |
69 |
(821), (742) |
— |
— |
||
29 |
(520), (432) |
— |
— |
70 |
(653) |
(653) |
_— |
||
30 |
(521) |
(521) |
— |
72 |
(822), (660) |
(822), (660) (822), (660) |
|||
32 |
(440) |
(440) |
(440) |
73 |
(830), (661) |
— |
— |
||
33 |
(522), (441) |
— |
— |
74 |
(831), (750) |
(831), (750) |
— |
||
34 |
(530), (433) |
(530), (433) |
(531) |
75 |
(743) |
(743) |
(751), (555) |
||
35 |
(531) |
—. |
(751), (555) |
— |
|||||
36 |
(600), (442) |
(600), (442) (600), (442) |
76 |
(662) |
(662) |
(662) |
|||
37 |
(610) |
— |
— |
77 |
(832), (654) |
— |
— |
||
38 |
(611), (532) |
(611), (532) |
— |
78 |
(752) |
(752) |
— |
||
40 |
(620) |
(620) |
(620) |
80 |
(840) |
(840) |
(840) |
||
41 |
(621), (540) |
— |
— |
81 |
(900), (841) |
— |
— |
||
42 |
(443) |
(541) |
— |
82 |
(744), |
(663) |
(910), (833) |
— |
|
(541) |
(910), (833) |
||||||||
43 |
(533) |
— |
(533) |
83 |
(911), (753) |
— |
(911), (753) |
||
44 |
(622) |
— |
(622) |
84 |
(842) |
(842) |
(842) |
дующих операций: фазовый анализ (количественный), методика проведения которого будет рассмотрена далее; определение периода
элементарной ячейки решетки (что будет также рассмотрено ниже).
Пример расчета и индицирования рентгенограммы
На фиг. 11 |
дана рентгенограмма, снятая на железном излучении |
= 1,934 |
кХ в камере диаметром 57,64 мм, радиус образца |
р = 0,35 мм. |
• |
38
![](/html/65386/283/html_4YDwCGdei4.z3DW/htmlconvd-ujbvsB39x1.jpg)
Определение периода следует производить используя линии, рас положенные под наибольшими углами, так как с увеличением угла скольжения ошибка определения уменьшается.
В данном случае определение а следует вести используя линию (220).
Период решетки по линии (220) будет
«(22о) = ^^'/8 = 2,861 |
кХ. |
Период решетки такой величины имеет |
a-Fe, следовательно, |
оно и является объектом исследования. |
|
Индицирование рентгенограмм для тетрагональной, гексагональной и ромбоэдрической систем
Тетрагональная система. Аналитический метод индицирования
рентгенограмм тетрагональной системы основан на существовании определенных зависимостей между величинам sin2^; и индек
сами линий (Jikl): |
|
|
|
|
sin2 fthki = -4 (h2-\-k2)-\-Cl2. |
(19) |
|
При |
/ = 0 sin2 ftioo из |
формулы (19) должен |
быть равен А, |
sin2 О110 |
= 2А, sin2l>210 = 5А; sn^lhao = 8А и т. |
д. |
|
Если исследуемая фаза |
не принадлежит к кубической системе, |
то в том случае, когда отношение величин sin2 О двух первых линий под малыми углами равно 2, можно предположить, что кристалличе ская решетка исследуемого вещества относится к тетрагональной системе, а линии имеют индексы (100) и (110) или (110) и (200). Путем проверки этого предположения находят величину А и определяют индексы всех линий типа (ккО).
Для уяснения метода определения С рассмотрим конкретный пример: первые 9 линий на рентгенограмме соединения СиАП, обла дающего тетрагональной структурой, имели значения sin2d, приве
денные в табл. S.-f.
Отношение значений sin2 Ф для линий № 1 и 2 близко к двум. Предположим, что вещество имеет тетрагональную структуру и линия № 1 имеет индексы (100), а линия № 2 — (110). Тогда А — = 0,0444; 2А = 0,0888; 4А = 0,1776; 5А = 0,2220; 8А = 0,8552.
Из сравнения этих |
величин и значений sin2 О' |
следует, |
что |
линия |
№ 4 имеет индексы |
(200), линия № 6 (210) и |
линия |
№ 9 |
(220). |
После этого отнимают значения А, 2А,...,5А от sin2O (табл.^Ь). Если принятые индексы линий (100) и (110) являются правиль
ными, то каждая горизонтальная строка в таблице должна содержать
значение С • 1г для соответствующей линии. |
для линий № 4, 6 |
Например, в таблице разностей (табл. 7) |
|
и 8 имеем соответственно значения 0,1323; |
0,1316; 0,1341 или |
0,1329± 0,012, а, для линий № 3, 5 и 7 этой величины нет. Предпо
ложим, что величина 0,1329 соответствует 1 = 2. Тогда С = 0,0322. Подстановка в формулу (19) для всех линий не приводит к удовле-
40