![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Качанов Н.Н. Рентгеноструктурный анализ (поликристаллов) практическое руководство
.pdfВ расчетные уравнения для определения напряжений I рода входят значения упругих постоянных Е и V. Часто оказывается,
что значения Е и v, определенные методами механических испыта ний, неприменимы при рентгеновских измерениях, что связано с анизотропией металлов. Действительно, для монокристалла
Фиг. 77. Образцы для калибровки рентгеновских камер при определении напряжений I рода.
a-Fe |
величина Е меняется |
от 28,9 • 103 кг/мм2 |
в направлении |
(111) |
до 13,5 • 103 кг/мм2 в |
направлении (100), а |
величина Е для |
поликристалла, определенная методом механических испытаний,
составляет 21,4 • 103 кг/мм2. В то же время для алюминия это раз личие незначительно.
Из-за того что при рентгеновском исследовании рефлексы на рентгенограмме дают только определенным образом ориентирован ные зерна и вследствие других причин значения К, подсчитанные по таблицам упругих характеристик, могут отличаться от действи тельных на 40—50% и зависеть от выбранного излучения, индек сов линии и др. Например, для стали теоретическая и эксперимен тальная величины хорошо совпадают для случая съемки линии
(310) на Со-/Га-излучении и могут сильно отличаться для других
условий.
Теоретический расчет поправок к величине К труден и недо статочно точен, поэтому проводят съемку специальных образцов для калибровки камер или ионизационной установки. При ка либровке проводят съемку плоских или кольцевых образцов.
Точки приложения усилий и места съемки для случая изгиба показаны на фиг. 77, а и б. При растяжении или сжатии эталон
ных образцов выбор точки съемки играет меньшую роль. Путем приложения нагрузки известной величины и знака в образце
создают напряжения I рода, снимают рентгенограммы и опреде ляют изменения диаметра дебаевских колец.
Действительное напряженное состояние в точке съемки может
быть рассчитано или определено экспериментально при помощи тензометрических датчиков, расположенных в точках X (фиг. 78).
При проведении калибровки камеры следует обращать внима
192
ние на то, чтобы напряжения не превышали предела упругости материала. Съемка проводится при нормальном и наклонном рас положении образца. Градуировочный график строят в координа тах А2,б’ = 2Оо — 2йф (пря
мая 2 на фиг. 78), рабочим гра фиком является прямая 1 на фиг. 78, сдвинутая на вели чину Д2,&, полученную для
ненагруженного образца. Сдвиг прямой влево от пересечения осей связан с тем, что при на
гружении возникли небольшие остаточные растягивающие на пряжения (ориентированные
микронапряжения |
обратного |
|
|
||
знака). |
|
|
Фиг. 78. Калибровочная кривая для |
||
Ориентированные микрона |
|||||
определения напряжений |
I рода. |
||||
пряжения возникают при де |
|
|
|||
формировании поликристалли- |
Смещении линий на |
рентгено |
|||
ческих |
тел и проявляются в |
||||
граммах так же, как и напряжения I рода. В отличие от напря |
|||||
жений I |
рода ориентированные микронапряжения не'исчезают при |
||||
снятии |
нагрузки и |
уравновешиваются в микрообъемах |
металла. |
Сжатие ер. Растяжение ер Сжатие ер Растяжение ер
Фиг. 79. Схема возникновения ориентированных микрона пряжений при растяжении.
Раздельное определение ориентированных мпкронапряжений
и напряжений I рода имеет большое значение при испытаниях п выяснении причин поломок упругих элементов механизмов (пру жин, мембран и др.).
На фиг. 79 даны примеры определения ориентированных микронапряжений при одноосном растяжении материалов и по сле дующей разгрузке (В. М. Синайский). Графики построены для
материалов без площадки текучести (дуралюмпн) и с площадкой
текучести (отожженная сталь 20).
13 Заказ 1935. |
193 |
На диаграммах совмещены графики растяжения в координа тах (е% — а кг/мм2) в правой части и деформации решетки в коор динатах (^105 — о кг/мм2). Как следует из графиков, величина
ориентированных микронапряженпй в металлах, выраженная в де формациях решетки, составляет после разгрузки соответственно
12-10-5 и 30 -10-5.
2. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ НЕОРИЕНТИРОВАННЫХ МИКРОНАПРЯЖЕНИЙ (ИСКАЖЕНИЙ II РОДА)
Определение микронапряжений по расширению линий на рентгенограммах
Величина неориентированных микронапряжений, т. е. напря жений, локализующихся в объемах порядка одного блока, как отмечалось выше, оценивается по расширению линий иа рентге нограммах.
В разделе, посвященном расширению линий, рассматривались способы выделения части расширения линий, связанной с микро напряжениями (искажениями II рода).
Величина п — часть расширения линий, вызванная микро напряжениями, связана со средним изменением межплоскостного расстояния в решетке следующей зависимостью:
Т=Й!С|?»' |
<‘09) |
где R — расстояние от образца до пленки или, в случае съемки на ионизационной установке, от образца до счетчика.
Из формулы (109) видно, что с увеличением угла скольжения
(уменьшением ctgft) увеличивается расширение линии, соответ-
Аа . |
|
ствующее постоянному — |
|
Таким образом, для повышения точности и чувствительности |
|
определения микронапряжений измерение |
следует проводить по |
линии с возможно большим углом й. |
|
Выбор линии проводят обычно с помощью таблицы рекомендуе мых параметров при прецизионной съемке рентгенограмм.
При исследовании железных сплавов путем съемки на излуче нии железного анода методом’измерения двух линий, рассмотрен ным ранее, вместо последней линии (310) для определения микро напряжений часто используют линию (220). Выбор линии (220)
обусловлен тем, что угол отражения для нее достаточно велик (соответствует й = 72е) и в то же время эта линия может быть получена путем съемки в обычной цилиндрической камере типа РКД без применения камеры обратной съемки. Таким образом,
обе |
линии, как (110), соответствующая малому углу (28,7°), так |
и |
(220), соответствующая большому углу, регистрируются |
194
при близкой геометрии съемки, обеспечивающей одинаковые ус ловия расширения линий большую надежность результатов после введения поправок.
Другая причина выбора линии (220) заключается в том, что липни (110) и (220) являются соответственно отражениями пер вого и второго порядков от одной и той же кристаллографической плоскости (110). Использование этих линий позволяет исключить
эффект различной величины напряжений или различной величины блоков в разных кристаллографических направлениях. При ра боте на ионизационной установке, как отмечалось выше, макси
мальное значение О' не превышает 75*, |
|
что также влияет на выбор |
||||
линии для определения |
Да |
|
|
|
||
— ’ |
|
|
|
|||
Иногда для удобства |
сравнения |
неориентированных микро- |
||||
„ |
в |
- |
|
образцах |
Да |
|
напряжении |
различных |
переводят величины — |
||||
в величины |
с |
размерностью |
напряжений, пользуясь формулой |
|||
|
|
|
|
|
|
(110) |
где Е — модуль нормальной упругости материала.
Следует иметь в виду, что напряжения, получаемые по формуле (110), нельзя отождествлять с макроскопическими напряжениями, измеряемыми при механических испытаниях, хотя иногда и можно проводить сравнение абсолютных величин микронапряжений с ре зультатами механических испытаний (например величиной пре дела текучести).
Исходя из этих соображений, величину микронапряжений выражают обычно в относительных единицах.
Рассмотрим пример определения микронапряжений в стали
марки 20 после закалки с 920* |
и отпуска при .300* |
Определение |
проводилось по линии (220) |
на Fe-излучении |
й2го = 30'72* . |
Съемка проводилась на ионизационной рентгеновской установке с расстоянием от образца до счетчика R = 160 мм.
Расчет приводится в следующей последовательности: |
|
||||||||
1. Определяем Вщо) и |
В(220), |
7?о(И0) и #о(22О), Р(по) |
и Р(220), |
||||||
ли(цо) и П(220) |
методами, |
описанными |
ранее. |
Для исследуемого |
|||||
образца В(110) = 8,10 • 10-3 рад., |
|
B(22o) = 29,7- 10~3 рад., междублет |
|||||||
ные расстояния |
д(цо) = 2,3-10-3 |
рад., |
6(220) = 13,6-10~3 |
рад. |
|||||
|
■8(110) |
|
Вр(220) |
= |
0,46. По графику (см. фиг. 21) |
||||
2. Вычисляем ^1121 — g 28. |
- |
(220) |
|||||||
находим -■#(110)дО(110) |
|
|
|
|
|
г |
' |
||
= 0,905, |
#220 |
= 0,780. |
Таким |
образом, |
после |
исправления на немонохроматичность излучения получаем ВО(цо) =
= 7,33-10~3 рад. ВО(220) = 23,2-10~3 рад. Ширина |
линии для |
эталона &0(1 Ю) = 5,22 • 10-3 рад., 60220 = 9,05 • 10~3 рад. |
Вычисляем |
13* |
195 |
р0^1,0^ |
|
|
|
= 0,39. |
По графику |
(см. |
фиг. 24) |
находим |
|||||
- = 0,71, |
|
||||||||||||
•°о( 110) |
|
^0220 |
|
|
Таким образом, |
истинное расширение |
|||||||
-гг15- = 0,55, -jy20 |
= 0,39. |
|
|||||||||||
^0110 |
|
*0220-£ |
|
|
|
= 4,0-10~3 рад., |
|
|
10~3 рад. |
||||
линий |
составляет |
|3(ito) |
Р<220) = 18,0 • |
||||||||||
Отношение |
20) |
=4,5. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Р(1Ю) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
По |
графику |
фиг. |
80 |
находим, |
что |
для |
= 4,5 |
величина |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р110 |
|
составляет 0,8, откуда п220= 14,5 • 10-3 рад., |
ctg^(220) ($ = 72°30') |
||||||||||||
Р220 |
|
0,289. |
Наконец, |
|
из |
соотношения (109) получаем |
|||||||
составляет |
|
||||||||||||
|
|
А а __ |
14,5 ■ |
10 |
• 0,289 |
_ л 4 |
п |
л п_я |
|
а4
П(гго) |
|
Радиус камеры в |
знамена |
|||||
|
|
теле отсутствует, так как ве |
||||||
|
|
личина п22о |
выражена |
уже в |
||||
|
|
радианной мере. |
|
|
|
|
||
|
|
Для иллюстрации в табл. 50 |
||||||
|
|
приведены |
результаты |
изме |
||||
|
|
рений |
микронапряжений |
в |
||||
|
|
стали |
марки 20 после |
закалки |
||||
|
|
с 920° и отпуска в интервале |
||||||
|
|
200—700° и аналогичные дан |
||||||
|
|
ные |
для |
безуглеродистого |
||||
|
|
сплава железа с 1,5% Мп, |
||||||
Фиг. 80. График для |
определения части |
подвергнутого |
пластической |
|||||
расширения линии, |
связанной с микро |
деформации |
путем |
прокатки |
||||
напряжениями для |
линии (220) Fe на |
в холодном |
состоянии |
с |
об |
|||
Fe-излучении. |
жатием 80% и |
отпуску в |
том |
же интервале температур. Результаты, приведенные в табл. 50, дают представление о ха
рактере изменения микронапряжений и их абсолютной величинев за каленной и отпущенной стали и в безуглеродистых сплавах железа.
|
|
|
|
|
|
Таблица 50 |
|
|
Сталь 20 |
|
|
Сплав Fe+ 1,5% Мп |
|||
Температура |
|
Д а . ___о |
|
|
|||
отпуска в °C |
п-1 и 3 рад. |
П220- 1 0-3 рад. |
—— -10 Л рад. |
||||
-------- 10 |
6 |
рад. |
|||||
|
|
а |
|
|
|
|
|
100 |
41,6 |
32,0 |
|
11,25 |
8,95 |
||
200 |
18,0 |
14,0 |
|
12,0 |
9,1 |
||
300 |
14,5 |
11,0 |
|
11,3 |
8,6 |
||
400 |
15,0 |
11,5 |
|
9,8 |
7,4 |
||
500 |
8,0 |
6,0 |
|
7,8 |
5,9 |
||
600 |
0 |
0 |
|
|
3,2 |
2,4 |
ГЛАВА VIII
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРЕИМУЩЕСТВЕННЫХ ОРИЕНТИРОВОК
(ТЕКСТУР)
При различных видах технологической обработки (протяжка, прокатка и др.), при фазовых превращениях, затвердевании слит ков, при получении металлических покрытий методами электро
осаждения и напыления и многих других операциях в материалах
возникает преимущественная ориентировка кристаллов (текстура). Наличие текстуры приводит к резкой анизотропии механи ческих и физических свойств материалов, влияющей на их техно логические характеристики. Например, преимущественная ориен тировка кристаллов в листовом металле приводит к образованию фестонов при штамповке, текстура прокатки приводит к резкой
анизотропии магнитных свойств специальных сплавов и т. д. Преимущественная ориентировка кристаллов может возник
нуть даже при напиливании порошка и размоле в шаровой мель нице, например в медном порошке, применяемом в металло-кера мическом производстве.
Направление, параллельно которому устанавливается опре деленная кристаллографическая ориентировка кристаллов в полпкристаллических металлах, называется осью ориентировки. В тянутых проволоках осью ориентировки является направление протяжки. Кристаллографическое направление, которое парал лельно оси ориентировки, называется осью текстуры.
Очевидно, что при идеальной текстуре, т. е. если все кристаллы
в проволоке расположатся в одном и том же кристаллографи
ческом направлении, поликристаллическая проволока будет отра жать рентгеновские лучи почти как вращающийся монокристалл,
п на рентгенограмме вместо сплошного дифракционного кольца возникнет система точек, расположенных по окружности кольца.
В отличие от случая съемки материалов с крупнокристалли ческой структурой, когда пятна на рентгенограмме располагаются хаотически, при преимущественных ориентировках расположение пятен строго симметрично. Принципы возникновения текстур ных максимумов описаны в специальной литературе. Вид рентге нограмм текстурованного материала при съемке проволоки или листового образца «на прохождение» показан на фиг. 81, а, при
197
съемке массивных образцов методами прямой и обратной съемки —
на фиг. 81, бив.
В действительности текстурные максимумы представляют собой не точки, а дуги, обладающие некоторой протяженностью вдоль дифракционного кольца. Это явление вызвано тем, что не во всех кристаллитах ось текстуры точно совпадает с осью ориентировки отдельных кристаллов или групп кристаллов и эти направления образуют между собой небольшие углы (углы рассеяния текс туры).
При протяжке проволоки возможно возникновение двух преиму щественных ориентировок; так, в алюминиевой проволоке при
Фиг. 81. Схемы съемки и |
вид рентгенограмм текстурованного материала: |
а — при съемке на прохождение; |
б — при съемке на отражение под малыми углами; в — при |
|
обратной съемке. |
достаточно высоких степенях деформации все кристаллы ориен тированы вдоль направления [111], а в медной 60% кристаллов ориентированы вдоль [111], а 40% —вдоль [110].
При прокатке текстура, как правило, более сложна, так как одновременно возникает ориентировка кристаллов относительно направления и плоскости прокатки.
Выбор излучения при исследовании текстуры определяется тем, что должно отсутствовать или легко отфильтровываться соб ственное флуоресцентное излучение образца и проникающая спо собность излучения должна быть достаточно большой, чтобы можно было проводить съемку тонкого листа на просвет. Для большинства металлов применяют Моили Cu-излучение, причем для уменьшения числа линий на рентгенограмме применяются селективно-поглощающие фильтры, отфильтровывающие Р-излу-
чение. В качестве образцов можно применять тонкие проволоки или фольгу толщиной порядка 0,10 мм (для стали).
При количественном исследовании текстур снимают серию рентгенограмм с различным углом между образцом и первичным
пучком и строят полюсные фигуры. При этом вводят специальные
198
поправки на поглощение рентгеновских лучей при различных углах.
Чтобы не вводить поправку на поглощение, применяют цилин
дрические образцы, выточенные из листа в направлении прокатки, что дает возможность проводить съемку по схеме фиг. 81, а. После вытачивания образцы шлифуют на тонкой шлифовальной бумаге и деформированный поверхностный слой удаляют травлением. Диа метр образца — обычно около 0,5 мм.
Цилиндрические образцы нельзя применять в тех случаях,
когда ориентировка кристаллов сильно меняется по сечению листа.
В последнем случае применяют съемку на отражение, стравливая с поверхности образца слои определенной толщины. Химическому травлению могут подвергаться преимущественно зерна определенной ориентировки, поэтому, учитывая малую глубину проникновения лучей при съемке на отражение, следует проводить электролити ческое снятие слоев. Электроосажденные слои исследуют путем съемки на отражение образца вместе с подложкой или на прохожде
ние после отделения от подложки.
Круглый образец обычно крепят на гониометрической головке при помощи пицеина или какой-либо другой связки.
Установка образца контролируется при помощи лупы или мик
роскопа с небольшим увеличением. Съемку ведут с круглой диа фрагмой диаметром 0,5—1 мм. Плоскую пленку обычно ставят на расстоянии 40—60 мм от образца. Для съемки текстур-диаграмм могут быть приспособлены камеры с плоской пленкой, предназна ченные для съемки монокри сталлов, или камеры типа КРОС с переделанным дер
жателем, или, наконец, мож
но |
применять специальные |
|
|
|
|
||||||
камеры |
типа |
текстургонио- |
|
|
|
|
|||||
метра Г. |
С. |
Жданова и др. |
|
|
|
|
|||||
|
1. ИССЛЕДОВАНИЕ |
|
|
|
|
|
|||||
ВОЛОКНИСТЫХ ТЕКСТУР |
|
|
|
|
|||||||
Волокнистыми |
текстура |
|
|
|
|
||||||
ми обычно называют |
ориен |
|
|
|
|
||||||
тировки, |
возникающие |
при |
|
|
|
|
|||||
протяжке проволоки. Пред |
Фиг. 82. |
Схема |
образования |
текстурных |
|||||||
ставление |
о |
связи |
между |
максимумов при |
съемке рентгенограмм с |
||||||
характеристиками |
текстуры |
образцов, |
обладающих преимущественной |
||||||||
и |
видом |
' рентгенограммы |
|
ориентировкой. |
|
||||||
дает |
схема |
на |
фиг. |
82. |
как показано |
на схеме, напра |
|||||
Первичный |
|
пучок |
|
лучей, |
|||||||
влен перпендикулярно |
оси |
проволоки. |
Отражение от |
плоскости |
(hkl) дает текстурные максимумы в точках S. Ось проволоки парал лельна направлению UW на пленке; ON — направление нормали
199
![](/html/65386/283/html_4YDwCGdei4.z3DW/htmlconvd-ujbvsB199x1.jpg)
двумя формулами, соответственно для двух верхних и двух нижних дифракционных максимумов:
S |
cos q—cos 3 sin ■О' |
1 |
COS О — |
--------:—д-----х-------- |
I |
|
sin р COS ft |
|
|
■>, _ |
cosq—cos(180° — PJsinO' |
(113) |
|
C0S |
sin (180°—P) cos O’ |
|
где p — угол |
между осью ориентировки и осью текстуры. |
|
|
Формулы (ИЗ) могут быть использованы для вычисления угла р. |
|||
Кроме того, |
рассеяние |
текстуры, как отмечалось выше, приводит |
к размытию пятен на рентгенограмме, и длина дуг на кольце может служить мерой текстурованности образца, часто количественно свя
занной с какой-либо обработкой (например со степенью холодной деформации). Отличием реальной текстурдиаграммы от идеальной
является также и присутствие радиальных полос, связанных с белым
(полихроматическим) рентгеновским излучением.
Таким образом, при практическом применении анализ текстур диаграммы состоит из нескольких этапов:
1. Индицирование дифракционных колец одним из методов,
опйсанных ранее.
2. Измерение углов 6 между вертикальным диаметром пленки и центрами пятен; при наличии симметрично расположенных пятен
измерение S можно проводить только в одном квадранте.
3. Определение углов Q с помощью табл. 51 или вычислением по формуле (112).
С помощью той же таблицы по известным значениям индексов
линии и 6 (или р) можно определить ось ориентировки. Если найден ной оси ориентировки соответствует только часть пятен на рентге нограмме, это показывает, что в проволоке существует двойная волокнистая текстура и обе оси текстуры параллельны оси ориен тировки проволоки. В этом случае пятна, соответствующие второй ориентировке, рассматривают как самостоятельную текстурдиа-
грамму и определяют ось текстуры.
4.Измерение отклонений оси текстуры от оси ориентировки по
асимметрии в расположении пятен [уравнение (113)].
5.Измерение длины дуг на рентгенограмме и качественная
оценка рассеяния текстуры.
В качестве примера применения изложенных зависимостей рас смотрим нахождение оси текстуры холоднотянутой алюминиевой проволоки.
Проведя определение углов й и индицирование линий одним
из рассмотренных, выше способов, находим, что первая линия на
рентгенограмме имеет индексы (111). Вследствие того, что угол й для этой линии мал, можно принять S = Q. Как видно из рентгено
граммы, в случае идеальной текстуры на кольце получаются только четыре симметрично расположенные точки с 6—71®. В табл. 51 углу 71® и плоскости (111) соответствует направление (ось зоны) [111 ]. Таким образом, можно принять, что осью текстуры, совпадаю-
201