книги из ГПНТБ / Большаков Г.Ф. Восстановление и контроль качества нефтепродуктов
.pdfгде g — ускорение силы тяжести, м/сек2; М п, М в — молекулярные веса соответственно пара и воздуха; Т и Тв — температуры соот ветственно поверхности испарения и воздуха, °К.
Наибольшей концентрация паров будет в пограничном, сравни тельно тонком слое б (рис. 2). После пограничного слоя концентра ция паров с увеличением расстояния от поверхности испарения уменьшается.
Процессы испарения топлив обусловлены не только разностью концентраций паров, но и температурными эффектами, которые
Концентрация пара с
Рис. 2. Концентрационные и температурные поля около поверхности испарения топлива.
всегда сопутствуют диффузии паров в окружающее пространство. Возможны три случая температурного поля при испарении топ лива [24]. В первом температура топлива ниже температуры окру жающей среды < tB); температурное поле показано на рис. 2 (кривая 1). Необходимое для испарения тепло берется из окружа ющего пространства, и испарение происходит в адиабатических условиях. Такое испарение встречается, например, при откачке нефтепродуктов из подземного резервуара летом. Во втором случае температура окружающей среды ниже температуры топлива (£ > /> Q ; поток тепла направлен от топлива в окружающую среду, и температурное поле описывается кривой 2 на рис. 2. В третьем случае температуры топлива и внешней среды равны (£[" = tB')\ температурное поле подчиняется прямолинейному закону (рис. 2, прямая 3), испарение протекает в изотермических условиях, а тепло вой поток отсутствует, происходит только молекулярная диффузия.
2 Г. Ф. Голыпаксв |
17 |
Поскольку молекулярный вес нефтепродуктов больше молеку лярного веса воздуха, то вышеприведенным трем случаям будут соответствовать процессы испаре ния, показанные на рис. 3. Из рисунка видно, что процессы ис парения будут протекать более интенсивно во втором случае, что существенно важно для практики.
Скорость испарения в дина мических условиях с поверхно сти, когда воздух движется па раллельно ей, выражается .урав нением
w = $c(cs — с0). |
(30) |
Коэффициент испарения ßc за висит от физических свойств жид кости и аэродинамических усло вий испарения. Он связан с кри терием Нуссельта
Nu = ßcL/Z>, |
(31) |
. j r |
Жидкость ~ |
- ' ". |
Рис. 3. Влияние термодиффузии на испарение бензина в воздух в по граничном слое.
а — ослабление испарения; б — усиление испарения; в — молекулярная диффузия.
где L — длина пути |
смешения |
|
с воздухом, |
параллельная его |
|
движению, м. |
подобия |
следует, |
Из теории |
что в общем случае испарения су ществует зависимость
Nu = /(Re, Gr, Pr). |
(32) |
Экспериментально |
найдено, |
что для свободной конвекции диф
фузионный критерий |
Nu |
связан |
с критериями Gr и Рг |
следующим |
|
образом: |
|
|
Nu = 0,65 i/G rPr! |
(33) |
При турбулентном движении газовой среды влиянием свобод ной конвекции можно пренебречь:
Nu = kRenPrm. |
(34) |
Поскольку в процессах испарения критерий Прандтля близок к единице, а т — 0,30 — 0,44, то скорость испарения в этом случае
M D H |
Pr'bRe" (Ps —Po), |
(35) |
w — k RTm |
18
где Н — ширина пути смешения, перпендикулярная к движению воздуха, м; Тт — температура пограничного слоя, °К.
После обозначения
|
|
M D H Рг‘/з (Ps-Po) |
|
(36) |
|
можно написать |
|
|
|||
|
|
|
(37) |
||
|
|
ер = |
Ä R e" . |
|
|
здесь ф — так называемая безразмерная скорость |
испарения. Зна |
||||
чения к и п приведены |
в табл. |
5. |
|
Таблица 5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Величины к и п для различных значений |
Re |
|||
Не |
k |
п |
Re |
h |
п |
300 |
1,26 |
0,435 |
10 000 |
0,38 |
0,620 |
1000 |
0,60 |
0,560 |
30 000 |
0,21 |
0,680 |
3000 |
0,51 |
0,580 |
100 000 |
0,082 |
0,780 |
Мы рассмотрели испарение жидкостей в динамических условиях с плоских поверхностей. Между тем в практике часто имеет место испарение нефтепродуктов в виде капель в движущемся потоке, например при наливе в резервуары, цистерны и др.
Испарение капель нефтепродуктов в условиях вынужденной кон векции существенно отличается от испарения капель в статических
условиях. Если температура |
капли имеет равновесное |
значение, |
то уравнения переноса тепла |
и массы будут следующие |
[69]: |
dG |
|
лк - 2 г ( T o - T s) |
ONuq; |
|
|
|
||
dx |
|
Q |
|
|
|
|
|
|
dG |
nDM ■2r (ps— po) |
P |
at |
|
|
|
||
dx ~ |
|
R T |
‘ |
p' |
1NUjvb |
|
|
|
ln Г \ + с р |
( T o - T s ) 1 |
т / |
- |
Ps — |
P f |
|||
|
|
> |
||||||
С Р |
|
р |
|
1, |
1 |
1 |
П |
|
|
|
|
|
—Чэ |
||||
~ - ( |
T |
0 ~ T s) |
|
|
ln |
“13 |
1 |
"а |
|
|
|
|
|
1 |
(38)
(39)
X — коэффициент теплопроводности, ккал/(м2-сек); Q — скрытая теплота испарения при температуре поверхности капли Ts, ккал/кг;
М — молекулярный вес пара; |
І 0 — температура |
окружающей |
среды, °К; Ts — температура |
поверхности капли, |
°К; Ф — доля |
тепла, проходящего через пленку вокруг испаряющейся капли и достигающего ее поверхности; pf — давление в окружающей среде; Nuq — тепловое число Нуссельта; Num — диффузионное число Нуссельта; р' — логарифм среднего давления недиффундирующего газа в неподвижном слое; Ср — теплоемкость диффундирующего пара, ккал/(м3сек).
19
Если скорость движущегося воздуха направлена по касательной к каплям, то теплообмен капли с внешней средой при Re > 2 0 0 описывается так:
Nuq = к j/R ePr, |
(40) |
|
где Re = Fp0/V|0; Pr == CPoi W |
ѵ — относительная скорость меж |
ду каплей и воздухом, м/сек; р0 — плотность внешней среды, кг/м3; ц0 — динамическая вязкость внешней среды, спз; — теплопро водность внешней среды, ккал/(кг• град); СРо — коэффициент, зави сящий от системы измерения.
Рекомендованные скоррелированные данные для диффузионного
числа Нуссельта следующие: |
|
|
Num = l,5Re°>S5Sc1/'1 при |
5 < Re<400; |
(41) |
NuM = 0,43Re°*56Sc1/3 при |
400 <'R e<10% |
(42) |
где Sc — число Шмидта, равное т](/(Ро^)-
Ошибка в значениях скорости испарения, вычисленных по урав нениям (38)—(42), составляет 5—10%. Как следует из вышеприве денных данных, на скорость испарения нефтепродуктов влияют их свойства и внешние условия.
Свойства нефтепродуктов, влияющие на скорость испарения
На интенсивность испарения нефтепродуктов оказывают влияние давление насыщенных паров, фракционный состав и средняя тем пература кипения, коэффициент диффузии. Меньше влияют на испа ряемость теплоемкость, теплопроводность, теплота испарения, по верхностное натяжение. Косвенное влияние оказывают вязкость, плотность и другие свойства нефтепродуктов.
Давление насыщенных паров. Для нефтепродуктов, являющихся сложными многокомпонентными жидкостями, давление насыщеных паров зависит от температуры, соотношения жидкой и паровой фаз и состава топлив и масел. При испарении топлив сначала испа ряются преимущественно легкие фракции с высоким давлением насыщенных паров. Поэтому давление насыщенного пара топлива всегда выше на 10—20%, чем следовало бы ожидать по закону адди тивности.
На рис. 4 показана зависимость давления насыщенных паров нефтепродуктов от температуры. Из рисунка видно, что максималь ное давление насыщенных паров имеют, естественно, бензины, кото рые характеризуются интенсивным нарастанием давления при тем пературах выше 60—80° С. Реактивные топлива по давлению насы щенных паров располагаются в соответствии с фракционным соста вом: максимальное давление насыщенных паров имеет топливо Т-2, минимальное — Т-5. Дизельные топлива характеризуются меньшим давлением насыщенного пара.
20
3000 мм pm. cm.
Рис. 4. Влияние температуры на давление насыщенных паров нефтепродуктов (средние данные) при соотношении жидкой и паровой фаз 1 : 4.
1 _ б -70; г — Т-2; з — ТС-1; 4 — Т-1; 5 — ДЗ; в — Т-5; 7 — изо-
октан; 8 — топливо с пределами кипения 238—350° С. Сплошная линия — исходные топлива, штрихпунктирная—дегазированные.
Приведенные экспериментальные данные с достаточной точностью подчиняются уравнению
1g p s = - A l T + B, |
(43) |
где А и В — постоянные; Т — температура, |
°К. |
В табл. 6 приведены значения коэффициентов А и Б и темпера турные пределы применения формулы (43) для некоторых топлив. Давление насыщенных паров после удаления из топлив газов умень шается (рис. 4), поэтому в табл. 6 приведены значения коэффициен
тов А и В |
дегазированных топлив. |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 6 |
|
|
Значения коэффициентов Л и В в уравнении (43) |
|
|
|||||
|
|
|
Исходные топлива |
Дегазированные топлива |
||||
Нефтепродукты |
Пределы |
А |
В |
Пределы |
А |
в |
||
|
|
температуры, |
температуры, |
|||||
|
|
|
°С |
|
|
°С |
|
|
.Т-2 |
|
20—90 |
1090 |
5,728 |
38-160 |
1436 |
6,522 |
|
|
|
90-155 |
1300 |
6,312 |
||||
|
|
|
|
|
||||
ТС-1 |
|
30-90 |
1080 |
5,194 |
38-200 |
1954 |
7,411 |
|
|
|
90-200 |
1727 |
6,977 |
||||
|
|
|
|
|
||||
Т-1 |
|
20—90 |
816 |
4,248 |
38-200 |
1853 |
7,089 |
|
|
|
90—200 |
1737 |
6,850 |
||||
|
|
|
|
|
||||
Т-5 |
|
20-100 |
638 |
3,463 |
40-200 |
1886 |
6,694 |
|
|
|
100-200 |
1698 |
6,324 |
||||
|
|
|
|
|
||||
ДЗ |
|
40-200 |
1715 |
6,378 |
— |
— |
— |
|
|
|
20-100 |
871 |
4,175 |
||||
|
|
100-200 |
1677 |
6,330 |
|
|
|
|
Топливо с пределами |
20-120 |
333 |
2,410 |
— |
— |
— |
||
кипения |
120-200 |
1625 |
5,700 |
|||||
238-350 °С |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для расчета давления насыщенных паров используют также |
||||||||
известное |
уравнение |
Антуана: |
|
|
|
|
||
|
|
|
]gps = A - B l ( C + t). |
|
(44) |
|||
Значения коэффициентов А, |
В и С приведены в справочнике |
[48]. |
||||||
Давление насыщенных паров моторных топлив при внешнем |
||||||||
давлении 1,033 кгс/см2 |
г 0° С можно рассчитать также по формуле |
|||||||
|
lgPs = 11,3 — 4770/(568 — ts), |
мм рт. ст.. |
|
(45) |
где ts — температура кипения топлив, °С.
22
Для определения давления насыщенных паров топлив в интер вале от —30 до +100° С можно использовать формулу П. А. Рыба кова:
Ps = Ps8-10-1430/:r+4'6, мм рт. ст., |
(46) |
где р 38 — давление насыщенного пара при 38° С, мм рт. ст. Соотношение объемов, занимаемых жидкой и паровой фазами,
оказывает существенное влияние на давление насыщенных паров (рис. 5). С увеличением соотношения жидкой и паровой фаз ѴЖІѴП давление насыщенных паров возрастает. За истинное значение
Соотношение жидкой и паровой фаз
Рис. 5. Влияние соотношения жидкой и паровой фаз на давление насыщенных паров топлив.
1 _ т-2, |
100° С; |
2 — Т-2, |
60° С; |
3 — Т-1, |
100° С; 4 — |
|
Т-5, 100° С; 5 — ДЗ, |
100° С. |
|
||
следует принимать |
давление насыщенных паров при соотношении |
||||
Ѵж/Ѵп, когда ѴП |
оо. |
жидкой |
и паровой |
фаз обычно возрастает |
|
Различие в составах |
с понижением температуры и давления, при которых происходит испарение топлива, при низких температурах пары богаче легкими фракциями. Давление насыщенных паров над криволинейной поверх ностью несколько выше, чем над плоской. Однако влияние кривизны поверхности испарения на давление насыщенных паров не очень значительно. Например, давление насыщенного пара у поверхности капли диаметром 0,3 мкм на 3% выше, чем над плоской поверх ностью.
Фракционный состав и средняя температура кипения. Фракци онный состав оказывает существенное влияние на скорость испаре ния. Важное значение имеет не только температура начала кипения,
23
но и температура выкипания головных фракций. С облегчением фракционного состава возрастает значение температур выкипания средних и даже концевых фракций. При понижении температур выкипания 10, 50 и 90% скорость испарения увеличивается.
Автомобильные бензины характеризуются близким фракционным составом. Бензины А-72, А-76, АИ-93 и АИ-98 имеют практически одинаковый фракционный состав и, следовательно, скорость испаре ния. Автомобильный бензин «Экстра» по фракционному составу приближается к авиационным бензинам Б-100/130, Б-95/130, Б-91/115, Б-70 и БА. Эти бензины имеют также практически одина ковый фракционный состав и отличаются от автомобильных бензи нов пониженными температурами выкипания средних, концевых фракций и конца кипения (рис. 6).
По сравнению с летними зимние сорта автомобильных бензинов имеют более легкий фракционный состав, что объясняется особен ностями их применения. Скорость испарения зимних сортов бензина, особенно в летний период, значительно выше скорости испарения летних сортов. Интересно отметить, что начало кипения и темпера тура кипения головных фракций у зимних сортов бензина значи тельно ниже, чем у авиационных и летних бензинов. Реактивные топлива по фракционному составу располагаются в следующий возрастающий ряд: ТС-1 (Т-7), Т-1, Т-5 (Т-6). Топливо Т-2 имеет широкий фракционный состав: температура начала 'его кипения лежит в пределах 60—80° С, а конец кипения выше, чем у топлива ТС-1 (реально 250—270° С). Начало кипения дизельных топлив практически совпадает с началом кипения реактивных топлив Т-5 и Т-6, а конец кипения лежит значительно выше. Еще более тяжелый фракционный состав имеют котельные топлива. Склонность их к испарению весьма невелика.
Часто возникает необходимость в определении средней темпера туры кипения топлив, как ориентировочной характеристики склон ности к испарению. Приближенно эта температура равна темпера туре выкипания 50% топлива по стандартному методу. С большей точностью среднюю температуру кипения можно определить по сле дующей формуле:
|
*Хр |
С1 ( Б — * о ) ~ Ь с 2 р 2 — Б ) - Ь « 3 |
0 з — *2)~Ь • • • + « « ( * / ! — |
t n - l ) |
°с, |
(47) |
|
|
•-ср |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||
где |
t0 — температура начала кипения топлива, |
°С; |
і г, |
t2, f3, |
. . ., |
||
|
— температуры кипения отдельных фракций, |
°С; |
tn — темпе |
||||
ратура кицения последней фракции, °С; сг, с2, с3, . . ., |
сп — тепло |
||||||
емкость топлива в интервале температур t ± — t0, t2 — t iy t3 |
— t 2, |
||||||
. . |
tn — tn_ l, ккал/(кг-град); |
ccp — средняя |
теплоемкость |
топ |
|||
лива , ккал/(кг • град). |
|
|
|
|
|
По формуле (47) средняя температура кипения топлива опреде ляется с достаточной для практики точностью.
Коэффициент диффузии. Несмотря на то, что коэффициент диф фузии входит практически во все уравнения скорости испарения,
.24
°с
Объем Выкипающего нефтепродукта, %
Рис. 6. Фракционный состав некоторых топлив.
1 — А-72; |
2 — А-68; |
з — бензин «Экстра»; 4 — Б-100/130; |
|
5 — АЗ-66; |
6 — Т-2; |
7 — TG-1; |
8 — Т-1; 9 — Т-6; 10 — ДА; |
|
|
11 — ДЗ; |
12 — ДЛ. |
25
коэффициенты диффузии нефтепродуктов исследованы недостаточно. Процесс диффузии описывается, как известно, уравнением Фика:
dG = — ö - J - k s d t , |
(48) |
где dG — количество вещества, прошедшее за время dx через поверх ность dS, кг; dcldx — градиент концентрации, кг/м4; D — коэф фициент диффузии, мѴсек.
Наиболее удовлетворительные результаты получаются при опре делении коэффициента диффузии (при 760 мм рт. ст. и 0° С) по фор муле [40]:
|
D0 = A Ѵ ііМь- цмп |
о |
(49) |
||
|
(ѴТв+3у 7 Д 2 |
|
|
|
|
где М ъ и М п — молекулярные |
веса воздуха |
и паров |
топлива; |
Ѵв |
|
и Ѵл — молярные |
объемы воздуха и паров топлива, |
м3/моль; А |
и |
||
В — постоянные, |
подбираемые |
экспериментально. |
|
|
|
Коэффициент диффузии газов и паров нефтепродуктов в воздухе |
|||||
зависит от температуры и давления: |
|
|
|
||
|
D = 4 |
ir Y JT' |
|
(50) |
где т = 1,5 -f- 2,0. В небольшом интервале температур изменение коэффициента диффузии с температурой можно принимать линейным.
В расчетах используют также коэффициент диффузии Dp, отне сенный к градиенту давления паров. Коэффициенты диффузии Dp и D связаны между собою уравнением
Dp —- Dl(RnT), |
(51) |
где Rn — газовая1 постоянная пара; Т — температура, |
°К. |
Если рассматривать диффузию как некоторый активационный процесс, то в этом случае коэффициент диффузии и энергия актива ции процесса будут связаны соотношением
lg = — 3,28 — 0,55Е, |
(52) |
где Е — энергия активации. На основании этого |
эмпирического |
уравнения составлена номограмма, с помощью которой можно опре делить коэффициенты диффузии «-алканов С5 — С32 с точностью ±2,5 % при температурах от —50 до 300° С и давлениях до 15 кгс/см2 [73].
При одинаковом молекулярном весе наибольшие коэффициенты диффузии имеют арены, а наименьшие — цикланы. Алкановые углеводороды занимают промежуточное положение. Различие в коэф фициентах диффузии паров разных углеводородов уменьшается с увеличением молекулярного веса. Коэффициент диффузии умень шается с увеличением молекулярного веса углеводородов и значи тельно увеличивается при повышении температуры (табл. 7).
26