книги из ГПНТБ / Чугаев Р.Р. Подземный контур гидротехнических сооружений (проектирование подземных частей плотин на нескальном основании)
.pdfваться не следует (при расчете надо принимать действительный водоупор).
В частном случае, когда 7 \ |
= Т 2 = со и Sj = |
s2 = s, |
= ± |
— =0,318 4 - . |
(137) |
0 |
0,2 |
0А |
OB |
0,8 |
W |
Рис. 54
4°. Максимальный выходной градиент / вых в случае схемы с пониженным дном нижнего бьефа 1
Схемой с пониженным дном нижнего бьефа будем называть случай, представленный на схеме а рис. 55. Выходным живым сечением яв ляется линия abc.
Если точка Ь представляет собой пересечение двух прямых линий, то величина градиента напора в этой точке будет равна бесконечности. Однако, допуская в практике применение такого рода схем подземного контура, можно полагать, что в действительности угол в точке b бу дет как. бы скруглен, и практически мы не будем получать в этой точке бесконечно большие градиенты.
Имея в виду сказанное, С. Н. Нумеров заменил для расчета лома ную линию abc на схеме а (рис. 55) линией abc на схеме б, где участок1
11 Здесь также приводятся (в начале настоящего пункта) результаты точ ного математического решения С. Н. Нумерова.
100
представляет.собой эллипс, подобранный так, что во всех его точках выходные градиенты одинаковы. 1
Рассмотрим указанный выход фильтрационного потока, в случае Т '= со имеем:
(138)
Ло d0
где d0— высота дренажного слоя; / вых — искомый выходной гра диент (одинаков для всех точек эллиптического очертания дренажа);
8,0
Ю
6,0
5 . 0
50
5 . 0
1°
1.0
0 |
5 0 |
8 ,0 |
1 2 ,0 |
1 6 ,0 |
2 0 ,0 |
2 5 ,0 |
2 8 , 0 |
3 2 ,0 |
З В ,О |
Щ О |
5 5 ,0 |
5 8 ,0 |
5 2 ,0 |
Рис. 55
h — потеря напора вдоль выходной горизонтальной части подземного контура длиной L; т)0 — коэффициент, определяемый из уравнения
— 1 |
Щд "у |
I |
пт],; |
(139) |
1 + |
' |
4 |
||
|
4 ) |
|
Для величины г|0 по формуле (139) на рис. 55 нами построен соот
ветствующий график.
Необходимо отметить, что / вых можно также представить в виде:
|
|
= |
|
|
(140) |
1 Г о ри зон тал ь ная |
полуось |
, |
2 . |
||
этого эллипса I |
= |
— |
а0, где а„ — в ерти кал ь |
||
ная полуось данного |
эллипса. |
|
|
|
|
101
где |
J __ L_. |
(141) |
|
|
|
11o d0 |
|
|
|
|
|
Можно дать следующие приближенные формулы: |
|
||
а) |
в случае |
„ x / w |
(142) |
|
|
0 < Ш о < Ю |
|
б) |
в случае |
/ ~ 1 +0,25L/d0; |
(143) |
|
|
||
|
|
|
(144) |
|
|
/да2,75 + 0,075Ш о. |
(145) |
Если условиться расстояние L при расчете / ВЬІХ выбирать всегда так, чтобы оно удовлетворяло зависимости (144), то для определения искомого выходного градиента в случае схемы а на рис. 55 можно окон чательно рекомендовать следующую формулу:
Jвых |
(146) |
Разумеется, данная формула, относящаяся к случаю Т = оо, мо жет применяться и в случаях Т ф со при условии, однако, что вели чина d0 достаточно мала (что в практике и должно иметь место).
5°. Общий ход расчета максимального выходного градиента по методу коэффициентов сопротивления
Обращаясь к определению / ВЬІХ для заданного подземного контура, необходимо различать два случая:
1 Случай Трасч = Тд;
2 случай Трасч = Т’ак (когда при построении эпюры противо давления была принята условная поверхность водоупора, ограничи вающая снизу так называемую активную зону фильтрации по напору).
1. Случай Трасч = Тд. В этом случае, исходя из величин § и А, найденных при расчете эпюры противодавления, величину Увых сле дует определять: в случае обычного выходного фрагмента (см. схемы на рис. 51) по формуле (117) или (118); в случае выходного фрагмента в виде чистого шпунта по графику на рис. 54; в случае схемы с пони женным дном нижнего бьефа (рис. 55) по формуле (146).
2. Случай Трасч > Так (т. е. когда Гд> Т ак). Здесь прежде всего по формуле (58) вычисляем величину Так. Затем поступаем следую щим образом.
Если Так Тд, то для расчета градиентов принимаем новое рас четное положение поверхности водоупора, определяемое размером
Трасч, причем считаем, что |
т » |
_ |
т |
|
|
|
|
1 расч — |
•* д- |
|
|
(1 4 /) |
|
Для величины Т р асч вычисляем |
заново |
значения £, |
/г и затем, |
|||
исходя из этих новых значений, находим |
/ ВЬІХ по зависимостям, ука |
|||||
занным выше, в п. 1, причем величины а |
и 7 \, |
входящие в формулы |
||||
(117) и (118), определяем, |
разумеется, исходя |
из величины Тр'аСч • |
102
Если Так<*Тл, то для расчета / пых принимаем: |
|
Т расч = Так. |
(148) |
Далее, найдя для величины Трасч новые значения |
£, 2 £ ; h, aT, |
величину / ПЬІХ определяем по зависимостям, указанным выше в п. 1.
Однако при весьма больших |
TR (например, |
при Т д = оо) в рас |
|||||
сматриваемом случае |
лучше |
применять: |
|
|
|||
а) вместо формул |
(117) |
и (118)— зависимость |
|||||
/ = |
1,1 —----- — |
= 1,1 -=і |
|
(149) |
|||
|
’ |
V |
уп |
"rrJ' |
1 и”' |
а |
Т , |
|
|
2 |
С" |
аТ |
|
где значком два штриха обозначены величины, вычисленные для но
вого расчетного |
положения водоупора (для |
Трасч); |
1,1 — коэффици |
||||
ент запаса; |
|
54 — формулу |
(137) |
(если s1 = |
s2 . |
||
б) вместо графика на рис. |
|||||||
23. |
Пример фильтрационного |
расчета заданного |
подземного контура |
|
|||
|
|
по методу коэффициентов сопротивления |
|
|
|||
Д а н |
подземный |
ко н тур 1— 2 — а — 3 — 4 — 6 — 5 , |
представленны й на рис. 56. |
||||
Г р у н т основания — |
однородный изотропны й, T R = |
оо, Z - = 10 м, гл уб и н а |
воды |
в ни ж нем бьефе равна нулю ; остальные размеры (в м етрах) указаны на р и сун ке .
Д л и н а |
горизонтальной про екц ии |
ко н ту р а /„ = 5 + -20 = 25 м\ длина вер |
||
ти кал ь ной |
про екц ии ко н ту р а s0 = |
5 м. |
|
|
О тн о ш е н и е • |
|
|
|
|
|
, |
, |
25 |
. |
|
*O/SQ — — |
— 5, |
||
|
|
|
.5 |
|
103
в связи с этим глубина активной зоны фильтрации по напору согласно формуле (54) или (55)
7'âK= 0,5/Q= 2,5SQ = 0,5- 25 = 2,5-5 = 12,5 м.
Так как Тд > Тзк, то расчетное заглубление водоупора для построения
эпюры противодавления и для определения напора на острие выходного шпунта [формулы (61) и (62)]:
^расч = ^ а к = 12.5 М.
Глубину активной зоны фильтрации по выходным градиентам согласно формуле (58) принимаем:
Тзк = 2-12,5 = 25 м.
Так как Тд > Гак,- то расчетное заглубление водоупора при определении
максимального выходного пьезометрического уклона 7ВЬІХ на поверхности дна нижнего бьефа [формулы (65) и (66)]:
"^расч ” ^ак = 25 М.
1°. Построение эпюры противодавления
Находим коэффициенты сопротивления для отдельных элементов контура при расчетном водоупоре, определяемом размером Т,расч1
а) коэффициент сопротивления на вход (для входной точки 1) согласно
формуле |
(83) £вх = 0,44; |
|
|
|
|
участка 1—2 контура |
|
б) коэффициент сопротивления для горизонтального |
|||||||
согласно |
формуле (90) |
£° = |
(5 — 0,5-5) : 12,5 = 0,20; |
2—3 согласно фор |
|||
в) коэффициент |
сопротивления внутреннего |
шпунта |
|||||
муле (70) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 , 5 - J - |
|
|
|
Сш = |
— |
+ |
1.5 - — |
Н--------------— |
---- = 0 ,8 9 ; |
|
|
|
‘2.5 |
12.5 |
j _ o . 7 B . J _ |
|
||
|
|
|
|
|
|
12,5 |
|
г) коэффициент сопротивления горизонтального участка 3—4 согласно |
|||||||
формуле |
(90) |
|
|
2 0 - 0 ,5 |
• (5 + 2,5) |
, оп. |
|
|
|
|
|
|
—- 1 .3 0 ,
д) коэффициент |
сопротивления |
выходного |
элемента |
подземного контура |
||||
4—б—5 согласно формулам (70) и (81) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
0,5 —2_15_ |
|
|
|
г |
0 |
I |
1 с |
2,5 |
. |
12,5 |
|
. |
Свых— . _ |
_ + |
11 5 |
—_ |
-|-------------------— [-0.44 — 0,86. |
|
|||
|
12,5 |
|
12’5 |
1 - 0 ,7 5 - 2 '5 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
12,5 |
|
|
Суммарный коэффициент сопротивления подземного контура
2 £ = 0,44 + 0,20 + 0 ,8 9 + 1,30 + 0,86 = 3,69.
Величина
10
: 2,71.
2 £ |
3,69 |
104
Потери напора на отдельных элементах контура согласно формуле (96):
Л1 = т -0 ,44 = 2,71-0,44 = 1,19 м;
/ij_2 = |
2,71-0,20 |
= |
0,54 |
ж; |
/г2_ 3 = |
2,71-0,89 |
= |
2,41 |
м; |
Л3_ 4 = |
2,71 -1,30 |
= |
3,53 |
м; |
Л4_ 5 = |
2,71 -0,86 |
= |
2,33 |
м. |
По найденным потерям напора на рис. 56 строим пьезометрическую (сплош ную) линию РР, как указано на рис. 42.
Далее рассматриваем вопрос о поправке б к найденной пьезометрической линии.
Выходной элемент контура 4—5. В соответствии с формулой (102) вычис ляем:
Tt |
I |
1 |
/12,5 |
1 |
) = 0,167; |
— |
= - ^ - = 0,2. |
4 \7 \ |
3 і |
4 |
\ 12,5 |
3 |
1 |
7 \ |
12,5 |
Как видно, неравенство (102) оказывается невыдержанным. В связи с этим поправочный коэффициент б в формуле (100) принимаем равным единице, при чем найденную пьезометрическую линию на выходном конце контура оставляем
без |
изменения. |
s = |
Входной элемент контура [точка 1]. Так как для входного элемента контура |
0 и Т-у = Т г, то ясно, что неравенство (102) в данном случае будет выдер |
жано. |
Поправочный коэффициент б в формуле (100) согласно графику на рис. 45 |
|
равен |
нулю, и, следовательно, |
|
|
(Л1)д = (й в х )д = |
0.Л 1 = 0. |
В соответствии с этим значением (/ij) |
на входном конце подземного контура |
уточняем пьезометрическую линию; при таком уточнении точка С (рис. 44), от меченная на рис. 56 буквой Л4, берется на расстоянии, равном 0,1-5 = 0,5 м от конца флютбета.
2°. Определение напора на острие выходного шпунта (в точке о)
Согласно формулам (109) и (112) имеем:
/іос = f0,8 — 0,3 • |
2,33 = 1,72 м. |
\12,5/
3°. Определение максимального выходного пьезометрического уклона / ВЫх
на поверхности дна нижнего бьефа
Исходя из величины Т'^асч = 25 м, определяем, пользуясь в соответствую
щих случаях, например, графиком на рис. 30, численные значения коэффици ентов £ и 2 £:
£вх = |
0,44; |
е; = 0,Ю; |
£ш = 0,38; |
|||
С = 0 ,6 5 ; |
£вых — 0,62; |
2 ^ ' = 2>19- |
||||
Далее, имея |
|
|
|
|
|
|
7*1 ^расч |
25 м |
и |
sBbIX = s = |
2,5 лі, |
||
определяем: |
|
|
|
|
|
|
s/Tx = |
2,5/25 = |
0,1 |
и T J T X= |
Г,0, |
причем по графику на рис. 51 находим коэффициент а = 0,4. ' Наконец, по формуле (149) вычисляем
10 |
1 |
• 0 ,50. |
J вы'х — 1,1' 2,19 |
0,40-25 |
105
24. Замечания о способе Бляя. Коэффициенты сопротивления для распластанного подземного контура
Как известно, Бляй предлагал считать, что напор вдоль подзем ного контура падает по л и н е й н о м у закону.
Представим на рис. 57 произвольный подземный контур, состоя щий, например, из пяти элементов: двух шпунтов длиной соответст венно sx и s2, одного вертикального уступа высотой а и двух горизон тальных участков длиной соответственно I', I". Потери напора вдоль
|
|
|
|
|
каждого |
из |
пяти |
перечис |
|
Іо |
|
|
|
|
ленных |
участков |
контура |
||
|
|
|
|
|
обозначим: |
hlt |
h‘2> |
hз> |
|
|
|
|
|
|
/І4, hb. |
|
|
|
(96): |
|
|
|
|
|
Согласно формуле |
||||
|
|
|
|
|
К = Z£BX/ 2 £, |
|
|
||
|
|
|
|
|
h = |
/У£, |
1(150) |
||
|
|
|
|
|
AE= Z U */2 S, |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Рис. 57 |
|
|
|
или, учитывая дополнительно |
(113): |
|
|
|
|
|
|
||
^ |
hi |
/*а |
ha |
h |
ha |
Я_ |
|
|
(151) |
2 £ |
£ßx |
Sr |
С |
С |
^вых |
k |
’ |
|
|
где^; — коэффициент сопротивления первого горизонтального участка подземного контура; £" — коэффициент сопротивления второго гори зонтального участка подземного контура.
Согласно Бляю можем написать:
|
|
|
(152) |
|
ha |
|
|
где llt /2, /3, /4, |
|
) |
|
/ 5 — длины |
соответствующих участков |
подземного |
|
контура l i ~ 2 s i , |
Іг = /'; / 3 = |
а и т. д.; L — длина всего подземного |
|
контура, |
L — І1+ |
І24~^3 + U+ ^5 • |
(153) |
|
Разумеется, величины /lf /2, /3, /4, /6, прямо пропорционально ко торым по Бляю напор Z распределяется между отдельными элемен тами подземного контура, не являются коэффициентами сопротивле-
106
ния, так как эти величины вовсе не удовлетворяют соотношению (39). Мы можем утверждать лишь, что для того, чтобы результаты расчета по нашему методу совпали с результатами расчета по методу Бляя, «числа Бляя»
IJL-, IJL] l3IL
■должны быть соответственно равны соотношениям |
|
|||||||
|
|
£,р/2 £; |
е;с/2 |
£. |
• |
|
||
Имея это в виду, перепишем уравнения Бляя (152) в виде: |
|
|||||||
|
|
Ä4 = Z |
Г к . |
L |
' |
|
|
|
|
|
.Гср |
Гер. |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
h2 = Z |
^2 . |
L |
' , |
■ |
|
(154) |
|
|
|
Тср |
Гср _ |
|
|
|
|
или в виде |
|
|
|
|
■ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z |
К |
/*2 |
_ ^3 |
|
hi |
_ |
^5 |
(155) |
L |
h |
h |
^3 |
|
и |
|
h |
|
|
|
|
||||||
Тср |
Гер |
Гср |
ГСр |
|
Тср |
Гер |
|
|
где |
|
|
Тг + Т2 > |
|
|
|
||
|
|
Тср - |
|
|
-(156) |
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
причем считаем, что Т х относительно мало отличается 1 от Т 2. Используя соотношение (155), дополнительно учтем, что для пер
вого и второго прямоугольных фрагментов основания (длиной соот
ветственно |
/ 2 = |
/' и |
/4 = |
Г) |
приведенный расход qlk может |
быть |
|||
с известным приближением представлен в виде |
[см. формулы |
(39) и |
|||||||
(113)1: |
|
я_ |
|
|
^ср. — |
|
|
|
|
|
|
|
‘h4 |
0Jср-Т1 ср> |
(157) |
||||
|
|
k |
|
|
|
U |
|
|
|
где Jcp — средний, градиент |
напора для |
горизонтальных участков |
|||||||
подземного |
контура. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Учитывая (157), зависимости (155) можно переписать в виде: |
|||||||||
|
Z |
|
|
h2 _ ^3 |
_ ^4 |
_ ^5 |
_ Я |
[1581 |
|
|
L |
І1 |
|
І2 |
Із |
lj |
ІЗ |
k |
|
|
fj1 |
*Т1 |
ф |
ф |
ф |
ф |
1 ср |
|
|
|
1 ср |
1 ср |
1 ср |
1 ср |
* ср |
|
|
Сопоставляя (158) с (151), приходим к -следующему выводу: если -дополнительно к известному предложению Бляя (о линейном падении напора вдоль подземного контура) учесть соотношение (157), то ока зывается, что при расчете по способу Бляя мы по существу также мо
1 Если мы не примем этого предположения, |
то метод Бляя приведет нас - |
|
к явному абсурду (см. ниже). |
.. |
. |
107
жем оперировать коэффициентами сопротивления, причем значения этих коэффициентов будут равны:1
(£вх) б — ^ с р — 2 si/7 'cp, |
|
[ Q B = k/TCP= i'/Tcp, |
(159) |
[ £ у с ) ъ = У Т ср = а / Т ср и т - Д-
В общем случае коэффициент сопротивления любой части подзем ного контура длиной І согласно (159) равняется:
ит,ср» |
(160) |
коэффициент же сопротивления всего подземного контура в соответст вии со (159)
Ж ) ъ = и т ср. |
(161) |
Сопоставим найденные «коэффициенты сопротивления Бляя» (даю щие линейное падение напора вдоль подземного контура) с нашими коэффициентами сопротивления, найденными на основании точного математического решения. При этом, ограничиваясь рассмотрением только входного и промежуточного шпунтового фрагментов, нанесем на соответствующие графики (см. рис. 30 и 32) зависимости
( У б = / : № - |
(162) |
( U B = /= .№ ) , |
(163) |
вычисленные по формулам (159), в которых |
Тср и Т х связаны уравне |
нием (156). Как видно, эти зависимости выразились прямыми лини ями (показанными на графиках штриховыми линиями).
Из рассмотрения графиков на рис. 30 и 32 можно сделать следую щие выводы в отношении способа Бляя.
1. Способ Бляя дает возможность совершенно точно учитывать потери напора на внутреннем шпунте, когда соблюдаются следующие условия:
(164)
/ —0,5 (Sx + s2) ~ /,
т. е. величиной 0,5 (sx -j- s2) можно пренебрегать по сравнению с дли ной I горизонтального элемента контура.
Как видно, коэффициенты сопротивления Бляя для этого случая практически совпадают с коэффициентами сопротивления, определен ными точным математическим методом (см. рис. 30).
2.Способ Бляя принципиально неправильно учитывает потери на
вход и на выход (см. рис. 32); здесь Бляй вовсе не учитывает потери
1 Высказанное положение справедливо в случае, когда Т х и Т , не сильно различаются, причем допустимо оперировать средним значением Тср.
108
напора на поворот потока; в результате для этого случая мы получаем сильно заниженные значения (£ВХ)Б и (£ВЫХ)Б. Однако если бы к зна
чениям (£вх) б |
и (£вых) б прибавили поясненную |
выше величину |
£ч. п = 0,44, то |
при условиях (164) получили бы на |
рис. 32 кривую |
Бляя, практически совпадающую с точной математической кривой. Как видно из приведенного анализа способа Бляя, для условий (164) можно рекомендовать только две весьма простые формулы для
коэффициентов сопротивления: |
|
|
|
S.„ = |
U 7 ’cp, |
|
(165) |
£вх = “ 2— f-0,44; |
£вь1Х= |
^ + 0,44, |
(166) |
* ср |
|
* ср |
|
гДе £вн — коэффициент сопротивления любого внутреннего элемента подземного контура (заключенного в промежутке между входным и
выходным элементом |
контура); |
/вн— длина рассматриваемого |
внут |
|||
реннего элемента контура; |
/вх и |
/вых — соответственно |
длины |
вход |
||
ного и выходного элементов контура (для рис. |
57 /вх = |
2 Sj и |
/вых = |
|||
= 2s2 -f- а). |
|
|
|
|
|
|
25. |
Способ |
удлиненной контурной |
линии |
|
|
Рассмотрим случай подземного контура, удовлетворяющего усло виям (164). В этом случае для коэффициентов сопротивления £ будем иметь только две формулы: (165) и (166). Пользуясь этими двумя за
висимостями и |
переходя от коэффициентов сопротивления к |
в и р |
т у а л ь н ы м |
длинам % (пропорционально которым напор |
будет |
распределяться между отдельными элементами контура), получаем следующие выражения для этих длин:
а) для |
любого в н у т р е н н е г о элемента контура |
|||
|
K* = ZmT = lB«, |
(167) |
||
б) для |
в х о д н о г о или |
в ы х о д н о г о |
элемента контура |
|
|
*ta = |
*B*+ |
0,447’; |
(168) |
|
^ь,х=+вь,х + 0,447. |
(169) |
||
П о л н а я в и р т у а л ь н а я |
д л и н а |
Л всего рассматривае |
мого контура в указанном простейшем случае выразится согласно за висимостям (167) — (169), формулой
Л = 2 /вн + /вх+ /вых+ 2 • 0,447 = L + 0,887, |
(170) |
где L — полная д е й с т в и т е л ь н а я длина подземного контура [см. формулу (153)].
Легко видеть, что для случая, удовлетворяющего условиям (164), в соответствии со всем сказанным выше может быть предложен сле дующий весьма простой способ построения эпюры избыточного проти
водавления. |
|
Имея величину 1 7, разворачиваем |
заданный подземный контур |
1 Под величиной Т здесь надо понимать |
Трасч. |
109