книги из ГПНТБ / Андреев Д.П. Механически перестраиваемые приборы СВЧ и разделительные фильтры
.pdfЗначения проводимостей |
определяются следующим |
образом |
|||
[35]: |
|
|
|
|
|
у |
2Ь |
In |
|
т ( т ) ' с - “Э‘ + |
(3.21> |
= — |
4 + |
||||
|
Л |
4о |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Уі |
|
1 |
|
|
|
ъ\ |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
1 |
s in ------ |
|
|
(3.22) |
|
|
Л |
|
|
|
|
Ь' |
|
b' |
|
|
а0 = — < 1, t > |
|
|
|||
|
О |
|
|
|
|
где
b — высота волновода;
t — толщина емкостной диафрагмы;
b'— ширина зазора в емкостной диафрагме.
Нагруженная добротность емкостного резонатора вычисляется с помощью частотной характеристики согласно ф-ле (3.3) анало гично тому, как это выполнено для индуктивного резонатора. От личие состоит в том, что здесь используется классическая матри
ца передачи вместо волновой: |
|
||
'А |
В' |
(3.23) |
|
С |
D |
||
|
Частотная характеристика однозвенного фильтра может быть вы числена по формуле вносимых потерь через элементы матрицы пе редачи [2]:
= 1 + |
X2 = 1 ------ (В— С)\ |
(3.24) |
Р* |
4 |
|
Откуда следует, что |
|
|
X = ~ ( В |
— С)1). |
(3.25) |
Для нахождения элементов матрицы передачи В и С предста вим рассматриваемый четырехполюсник как каскадное соединение пяти более простых четырехполюсников. Тогда матрица передачи найдется как произведение матриц передачи составляющих четы рехполюсников.
Произведя почленное перемножение матриц, получим следую щие выражения для элементов матрицы:
A=D = [(1 — а у)* — а у(2— а у)] ^cos kl — |
sin kl |
|
— а (1 — а у) ^sin Щ+ С cos%- ~ j + |
|
|
+ г/(1 — ау) (2 — ay)^Csin2^ — sinÄ/j |
; |
(3.26) |
‘) Знак «плюс» выбран из условия положительных значений добротности.
91
В = і |2<х(1 — а у) cos kl — Сa2cos2 ----
—C(l— а y)2sin2— +[(1—ау)2—а2—аС (1—ay)]sinWj ;
2 |
(3.27) |
С = і |2у (1 — а у) (2 — а у) cos kl -]- С(1 — а у)2cos2 |
-f- |
+ Су2(2 — а у)2sin2 + [(1 — а у)2— у2(2 — а у)2 - |
|
— Су{ 1— а у) (2 — а у)] sin kl). |
(3.23) |
Подставляя найденные выражения для В и С в ф-лу (3.25), по лучим:
Х = — 1(1—ау) [а—у(2 —аy)]cos kl + і[у(2—ау)—а]Х
ХІУ (2—ау)+а+С(1—ау)] sin kl — ~ [а2+(1—ау)2] X
X cos2 К1—«а У)г + У2(2 — ау)2] sin2~ . (3.29)
Чтобы определить нагруженную добротность'по ф-ле (3.3), не обходимо найти производную безразмерной расстройки X по ча стоте. Поскольку величины у, a, k, входящие в выражение для X, зависят от частоты, производная имеет вид
d X _ ö X _ ö y _ j _ ö X d a _ l дХ_ dk_ |
(3.30) |
||||
d a |
ду d со |
д а d со |
dk d со |
||
|
Ввиду малой зависимости емкостной проводимости элемента пе-
dC
рестройки от частоты (см. стр. 83) производная — принята рав- d со
ной нулю. Дифференцируя выражение (3.21) по со, находим
dy |
|
|
|
ь |
1П^ + - ^ + |
|
||
|
- |
f i r |
Л |
А |
|
|||
d со |
|
4а, |
|
|
||||
+ |
т |
Л 1 |
2\4 . |
b n t |
cos-“л t |
(3.31) |
||
|
|
~лГ |
||||||
|
|
|
|
|||||
Поскольку |
а = — = — sin |
А |
|
то |
|
|
||
|
Уі |
Ъ |
|
|
|
|
|
|
d а |
|
2а0 |
n t •cos |
2nt |
|
(3.32) |
||
d © |
|
|
|
|
|
|
|
■ - W
92
Дифференцируя выражение для волнового числа |
(k = |
2л |
|
— ) по со, |
|||
получим |
|
|
Л |
|
|
|
|
dk _ |
|
|
(3.33) |
d со |
|
|
|
|
|
|
|
(“f ) j |
|
|
|
Приведем выражения для производных от X: |
|
|
|
— =[3(1 — а y)2-f-а-—1] cos kl — Ссс(1— а у) cos2— + |
|||
ду |
|
|
2 |
+ С(1 — а у) [2у (2—ау)— а] sin2-^---- |
|
|
|
— | 2у (1— а у) (2— а у)+ -j- [3 (1—га у)2+ а 2 —l]jsin&; |
|||
|
|
|
(3.34) |
= \ys(2 — а у )+ а+ |
[1—2а у+ Зу2— 2а у3]) sin kt — |
||
— [1 — 2а у + Зу2— 2а у3] cos kl — С [у(1—ау)— а] cos2-^---- |
|||
— Су [у2(2 — а у )+ (1 — а у)] sin2-у |
(3.35) |
||
Ц = / |( 1 — а у) [а — у (2 — а у)] sin kl-\- |
|^а2— |
|
|
— у2(2 — а у)2] cos kl + |
|[а—у(2— а у)] (1 — а у) cos kl — |
||
---- [а2— у2(2 — а у)2] sin kl\\ . |
|
(3.36) |
Подставляя полученные значения производных в ф-лу (3.3), полу чим выражение для нагруженной добротности емкостного резона тора, перестраиваемого емкостью:
Q = |
2I |
Ь_ In ■ |
|
|
|
„2\4 + |
|
|
'Акр / |
I Л |
4а0 ' |
т 3 |
+ Т |
І ) |
|
» |
|
+ ( т / (‘ - |
|
1 |
п t. |
“ Ы |
х |
«3(1—«чгУЧ-«*—1JCOS ы - |
||
|
■9* + £ |
Т |
||||||
|
|
|
|
COS2 I — |
Р |
|
|
|
— 2у (1 — а у) (2 — а у) sin kl} -f- |
|
nt |
2nt |
|
||||
|
----cos-----X |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
Л |
Л |
|
X {— (1 — 2а у + Зу2— 2а у3)cos kl -f- [у3(2 — а у)+ а] sin kl) —
93
f
kl
j(l — a y ) [ y ( 2 ~ ay) — a]sin kl +
2 |
- £ ) |
|
|
|
|
|
|
+ |
I(/2С2 —«У ? — a ~] cosA/ + |
_Ma X |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
^■Kpy |
* < T |
ln— + - ^ + — |
( l - « 5 )4 + |
|||||
4a„ |
|
3 |
|
2 |
|||
+ ( — Tc1 - |
ao)4+ |
— |
— |
|
|
||
' Л / ' |
0/ |
|
2<x0 |
Л |
т ) |
I х |
|
|
|
|
|
|
cos* |
||
X I---- — [ 3 ( 1 |
— а y f + |
|
|
kl |
|||
а2— 1] sinkt— a ( l — ay) cos2— |
|||||||
+ (1 — а у) {4y — 2а у2— а) sin2 -^Л + |
|
||||||
+ |
С а0 |
n t |
cos |
(— (1— 2а у + Зу2— 2а у3) sin kl |
|||
|
|
||||||
|
|
|
|
Л |
(. 2 |
|
|
U K P /
А/
+ [а — 1/(1 — ау)\ cos2 - у — у [(1—at/)+t/2'(2—а у)] sin2-y j-
Ш |
1 |
— а у) cos kl — |
|
4 |
М 2 ■|[г/(2 — а г/) — а] (1 |
||
|
^кР/ |
|
|
---- ^-\у%(2 — а y f — а2] sin kl |
|
(3.37) |
|
В полученной |
формуле отношение частот заменено |
отношением |
длин волн. Значение проводимости емкостного винта настройки С
.находится из ф-лы і(3.і29) іпірй условии Х=0:
Q _____ 2(1 — а, у) [а — у{2 — а у)] cos kl — [а2 — у2 (2 |
— а у)2] sin kl_______ |
|
kl |
+ |
kl |
(1 — а у ) 2+ [а— у (2 —а у)] (1—ау) sin kl + а 2 cos2 — |
у2(2 — а //)2 sin — |
|
|
|
(3.38) |
где kl — электрическая длина резонатора, соответствующая от
сутствию в резонансной полости настроечного винта, т. е. |
С— 0. |
|
Тогда |
2(1 — а у) |
I |
kl = arc tg |
(3.39) |
|
|
а + У(2 — а у) |
|
Учитывая, что |
k = — ■Л = |
|
|
Л ’ |
|
94
получим: |
|
|
|
кі = 2 я ^ — |
Л/ |
1 - ( А ' |
(3.40) |
X Х кр |
V |
U K P |
|
Сравнивая ф-лы (3.39) и (3.40), получаем выражение для /:
I |
I X |
1 |
= - arctg- |
2(1 — ау) |
(3.41) |
|
ХКр |
2я Х кр 1^ |
j |
а + у (2 — а //) |
|||
|
|
Остальные величины, входящие в ф-лу (3.37), определяются сле дующими выражениями:
а0 = т-Ь' |
(3.42) |
*кр |
|
где т — коэффициент, зависящий от сечения волновода; |
|
a = |
• |
Го |
t |
ЯкР |
Г~ |
1— |
— |
|
|
|
(3.43) |
||
cc0sm |
L |
2я ------- |
- л / |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
А.кр |
^ |
V |
|
|
ѴчсР/ |
|
|
|
|
|
J_ = J_^p А _ / М 2. |
|
|
|
|
(3.44) |
||||||||
Л |
от |
X |
К |
|
|
U K P / |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
1'-L |
= %L |
|
b |
t ,/I Z T X f |
|
|
|
|
(3.45) |
||||
[ Л |
ХкР |
X |
|
|
|
W |
P / |
|
|
|
|
|
|
|
V ' - i t |
In — |
+ |
2 |
М |
г - |
Л |
|
|||||
|
|
|
|||||||||||
У = |
|
|
|
|
|
— + 1 |
\^кр7 . |
О—“ЭТ + |
|||||
г ( - Т |
|
|
4а0 |
3 |
|
32 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
\Хкр / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
+ — tg Я ■І_ |
|
V |
|
|
)2 |
|
|
|
(3.46) |
||||
|
сер |
_ |
Хкр |
X |
|
|
Ѵ^кр / . |
|
|
|
|
Поскольку рабочий диапазон частот волновода составляет око ло 50 %; а емкостный винт настройки может перестраивать резо натор только в пределах 8-4-12%, то для расчета разделим частот ный диапазон волновода условно на четыре участка со следующи-
X ' |
|
ми значениями — : |
^ |
^КР |
|
— — 0,50; 0,55; 0,60; |
0,65. |
7і<р |
|
Эти значения соответствуют длинам резонатора — , выбранным
Х кр
на верхней частоте диапазона перестройки.
95
Для определения — по ф-ле (3.41) у вычисляется для четы-
,Ä-KP
рех значений — =0,50; 0,55; 0,60; 0,65. Ц-КР
Пределы изменения параметров — и — выбраны из конструк
|
|
|
|
цій |
ЦцР |
|
|
тивных соображений и составляют соответственно: |
|
||||||
— = |
0,01; |
0,02; |
0,04; 0,08; |
|
|
|
|
Ц-кР |
|
|
|
|
|
|
|
— = |
0,005; |
0,01; |
0,02; |
0,04. |
|
|
|
^КР |
|
|
|
|
|
|
|
Для указанных значений параметров по ф-ле |
(3.37) |
была рас- |
|||||
|
|
|
X |
для |
т = 4, что |
соответствует ис- |
|
считана зависимость Q от — |
|||||||
пользованию |
|
|
^кР |
|
с соотношением |
сторон а = |
|
стандартного волновода |
|||||||
= 26. На рис. 3.14 построены зависимости Q от |
% |
|
|||||
— для четырех |
Ццр диапазонов перестройки, перекрывающих диапазон использования волновода.
По ф-ле (3.37) проведен расчет зависимости нагруженной доб ротности емкостного резонатора от частоты для различных зазо ров 6' емкостной диафрагмы при толщине диафрагмы t= 8 мм. Ре зультаты вычислений в диапазоне частот 3400=3800 МГц приведе ны на рис. 3.15.
Рис. 3.14. Зависимость нагруженной добротности емкостного резонатора от длины волны
96
Q
260 |
V, |
220 |
ч s |
180 |
|
m wo
50
40
30
Т=0,01 |
т=0,55 |
|
лкр |
|
лкр |
■ѵі |
ч ■S |
Ь' 1 1 |
|
h o ,005 |
|
|
|
■s'Чр |
ч.S ,
0 54 |
0 58 |
0 58 |
0 80 |
0 82 |
0 64 |
0,BSlKV |
Рис. 3.14. (продолжение). Зависимость нагруженной добротности емко стного резонатора от длины волны
4—150
97
8
8
Рис. 3.14. (продолжение). Зависимость нагруженной добротности емко стного резонатора от длины волны
98
Q
стного резонатора от длины волны
4' |
:®9 |
в
Рис. 3.15. Зависимость нагруженной добротности емкостного резонатора сечением 34X72 мм от частоты
Ряс. 3-.I4 (продолжение). За |
Рис. 3.16. Зависимость нагруженной добротно |
|
висимость |
нагруженной доб |
сти емкостного резонатора сечением 34X72 мм |
ротное™ |
емкостного резонато |
от величины зазора |
ра от длины ВОЛНЫ
100