![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Любутин О.С. Автоматизация производства стеклянного волокна
.pdfкаждого из них составляют уравнение статики и уравне ние связи между звеньями. При разбивке объекта на звенья чаще всего полагают, что каждое звено есть эле мент с сосредоточенными параметрами и в первом при ближении движение его выходной координаты описыва ется дифференциальным уравнением первого порядка в полных производных. Обоснование этих допущений пред ставляет значительные трудности, усугубляемые тем, что не имеется каких-либо априорных качественных или ко личественных критериев проверки справедливости сде ланных упрощении и предположений.
Затем к уравнению статики каждого звена добавля ется часть, учитывающая изменение во времени выходнон координаты при небольших вариациях входных ве личин за малый промежуток времени Д/(Д/-> 0). Таким образом получают уравнения в приращениях, из кото рых впоследствие вычитают уравнения статики. Разде лив приращения выходных координат на Д/, получают систему дифференциальных уравнений в обыкновенных производных.
Наибольшие трудности возникают при нахождении численных значений коэффициентов полученных уравне ний. Для этого необходимо знать геометрию агрегата, коэффициенты теплопередачи, теплоемкостей и т. п. Для получения этих сведений в большинстве случаев (в про изводстве стекловолокна, в частности) необходима по становка специальных экспериментов.
Критерием правильности составленных уравнений яв ляется совпадение с точностью 15—40% [56] численных решений с экспериментальными переходными функция
ми, полученными |
при различных нагрузках |
агрегата |
|||
и определенных возмущениях. |
|
|
|
||
Основным |
преимуществом |
аналитического |
способа |
||
составления |
математического |
описания |
является воз |
||
можность учесть |
физическую |
сущность |
описываемых |
процессов, а также получение уравнений динамики про ектируемых объектов.
При применении экспериментально-аналитического
метода |
уравнения статики |
или |
динамики составляют в |
общем |
виде, а определение |
всех |
коэффициентов произ |
водят |
экспериментальным |
способом — путем снятия ря |
|
да переходных функций с конкретного объекта и после |
дующего подбора численных значений коэффициентов. Критерием подбора служит близость численного реше-
100
ния дифференциального уравнения и экспериментальной переходной функции. Для большей достоверности значе ний коэффициентов уравнений значения подбирают не сколько раз с последующим усреднением результатов. Полученные таким образом уравнения статики и дина-
Рнс. 38. Структурная схема
математической |
модели |
стекло |
||
плавильного сосуда |
||||
1—загрузка |
стсклошарнков; |
2—элек |
||
трообогрев; |
3 — обрыв |
стекловолок |
||
на; 4— намотка |
нити |
на |
бобину |
мики справедливы только для одного конкретного объ екта или процесса.
Экспериментальный метод получения математическо го описания позволяет наиболее быстро и просто иметь достаточно точное описание конкретного объекта. Мето дика получения характеристик исследуемого объекта достаточно хорошо разработана [58].
На рис. 38 представлена структурная схема стекло плавильного сосуда. Этому рисунку соответствуют сле дующие особенности производства стекловолокна: плав ление стеклянных шариков и нагрев стекломассы вслед ствие пропускания электрического тока; наличие нагре той до высокой температуры фильерной пластины, неизолированной со стороны окружающей среды и пото му подвергающейся ее воздействиям; одновременное вы тягивание через фильеры сотен стеклянных волокон, со бираемых в нить; дискретный характер загрузки стеклян
ных шариков; |
сравнительно |
частая (через 4—6 мин) |
смена бобин |
с намотанным |
стекловолокном. |
10)
Как объект регулирования температуры стеклопла вильный сосуд представляет собой систему с распреде ленными параметрами, температура в различных точках которого, и тем более в направлении движения стекло массы, различна. С точки зрения выработки стеклово локна для нас важна температура стекломассы над фнльерной пластиной t2. Величина ее в свою очередь за висит от температуры стенки сосуда і\ и, следовательно, от электрической мощности N, режима загрузки стекло шариков и влияния среды со стороны фнльерной плас
тины |
(температуры |
скорости движения воздуха и на |
|||||
личия |
обрыва |
стеклонити), воздействующих |
через |
тем |
|||
пературу фнльерной пластины /3 . |
|
по описа |
|||||
Так как составить |
систему регулирования |
||||||
нию объекта |
в частных |
производных мы не можем, то |
|||||
при описании |
процесса |
|
выработки |
стекловолокна |
как |
||
объекта регулирования |
|
теплового режима примем |
сле |
||||
дующие упрощающие допущения: |
|
|
|
||||
платиновая стенка |
и |
граничащая |
с ней стекломасса |
рассматриваются как системы с сосредоточенными пара метрами;
внешняя поверхность стенки идеально изолирована; характеристики материала стенки (теплоемкость и удельный вес, а также коэффициенты теплоотдачи) при нимаются неизменными в рассматриваемом интервале
изменения температур; |
|
|
|
передачей |
тепла за |
счет теплопроводности по |
стенке |
к фнльерной |
пластине |
ввиду малой толщины |
стенки |
(0,5 мм) пренебрегаем; процессы, наблюдающиеся при движении стекломас
сы в фильерах и в зоне формования стекловолокна, не рассматриваются.
Тогда рассматриваемый объект в переходном режи ме будет характеризоваться следующей системой обык новенных дифференциальных уравнений:
1) |
нагрев |
стенок: |
|
|
|
CiViVidtt + cc12F12 (^ — t2) dx = |
k[ qdx; |
(24) |
|
2) |
нагрев |
стекломассы: |
|
|
|
c2y2V2dt2 |
+ a23F23 (t2 —13 ) dx = a12F12 |
(tL — Q dx; |
(25) |
3) |
нагрев фнльерной пластины: |
|
|
|
с3У3Ѵзаіз + |
«34^34 (h — tù àx = a2 3 F2 3 |
(/a —13 ) dx + |
|
|
|
|
+ K_qdx, |
|
(26) |
102
здесь с — теплоемкость; у — удельный вес; У —объем; а — коэффи циент теплоотдачи; F — площадь.
После некоторых преобразовании уравнения (24)— (26) удобно представить в следующем виде:
|
Tl^L-dx + |
ti |
= tt |
+ kLq; |
(27) |
|
7 , 2 - 7 L + ^ 2 |
= |
^ i |
+ ^ 3 ; |
(28) |
|
dx |
|
|
|
|
T3 |
— + ts = ado + aji + k„q. |
(29) |
|||
|
dx |
|
|
|
|
Здесь комплексы физических величин, характеризующих конструктивные и технологические параметры, представ лены в виде постоянных времени:
|
|
т21 |
= с27г^2 |
|
|
|
|
|
«12^12 |
•^23 |
|
^32 |
= |
СзУзУ.з . |
«23^23 |
а32^32 |
|||
7*, |
СзѴз^з . |
|
|
-^ЛіТгЗ |
34 |
«34^31 |
|
|
Г » + Г М |
|
т л = - |
Тзітзі |
|
|
|
|
Т'зг Т 1 |
34 |
|
а коэффициенты равны: ft',
*і = — = - ; h = k\Tu;
Для решения системы уравнений (27)— (29) используем преоб разование Лапласа по переменной т. Тогда система уравнений при мет вид:
( 7 > |
+ І ) М Р ) |
= М Р ) + |
М ( Р ) ; |
|
(30) |
( Г І Р + |
1 ) М Р ) = FL А (р) + |
«з h (р); |
(Зі ) |
||
(Тз Р + 1 ) U (Р) = а 2 |
(Р) + «4 ^ |
(р) + ft, |
<7 (Р) - |
(32) |
Из системы уравнений (30) — (32) посредством соответствующих преобразований можно получить в операторном виде выражения для переходных характеристик интересующих нас температур от внеш
них воздействий — теплового потока q и температуры внешней сре ды t,.
Температура стенки
t |
_ [аз ЧЛ- h 1(Т2р + 1) (7\ р + О - Д2 аз!) Я (Р) + |
аз я« h (Р) |
|
(TiP+l)(T2p+l)(Tsp+l)-ai(T3pi-l)-a2a3(TiP+l) |
' |
|
|
(33) |
103
Температура |
|
стекломассы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
[о,*! |
(Т3р+ |
n + |
|
fljfc, |
( 7 \ р - |
D I X |
|
|
|||||
|
'2 |
(Р) |
= (Ті |
р + ]) |
( Т 2 |
р + |
I) |
( Т 3 |
р + |
I) - |
|
0 l x |
|
|
|||
|
|
|
|
Xg(p) |
+ |
\aaat{T,p |
|
+ |
|
\)\tt(p) |
|
|
|
(34) |
|||
|
|
|
|
Х ( Г 3 р - | - 1 ) - я . А ( Г , р + 1) |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Температура |
фнльеріюй |
пластины |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
<э (р) |
= |
{gi а а |
*і |
+ |
|
р + |
1 ) ( Г 2 ) р |
+ |
1) - |
я,]} X |
|
|||||
|
|
|
|
( 7 \ р + 1 ) ( 7 2 р + 1 ) ( Г 3 р + 1 ) - а і Х |
|
|
|||||||||||
|
|
X q (Р) -1- а., |
[(7*1 Р + |
1) (Г 2 |
р + |
|
|
I ) - |
аЛ h |
(р) |
(35) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
a, a3(TlP+ |
|
|
1) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Соответствующие переходные функции после применения обрат |
|||||||||||||||||
ного преобразования Лапласа к выражениям |
(33) — (35) |
будут иметь |
|||||||||||||||
следующий вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
а) |
при |
возмущении |
по |
тепловыделению |
|
|
|
|
|
||||||||
/і (т) = L" |
|
а3 |
* а - ? - * і 1(ТіР+ |
1 ) ( Г а р |
+ |
1) — аг |
о,] |
<7(Р) |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
Л(р) |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(36) |
к (т) = |
—1 |
о 3 |
й „ С Г і Р + |
І) + |
|
о, /г, ( Т з р + |
1) |
|
(37) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
Л(р) |
|
|
|
|
|
<7(р) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
/з (X) = |
/ - 1 |
ai a, At • *2 [ ( Г , р + І ) ( Г а р + 1 ) - а г |
] |
|
(38) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<?(р) |
б) при возмущении по температуре |
внешней среды |
|||||||
|
|
h |
(т) |
= /.— ! |
а3 |
аА |
|
|
|
|
|
|
|
А(Р) |
|
|
|
|
|
|
|
сіз at |
(7\ |
р + |
1) |
(Р) |
|
'2 (1) = |
£ |
|
Л(р) |
' j |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||
h (т) |
= L—1 |
a,î(TlP+ |
1 ) ( Г 2 р + |
1) |
<4 (Р) |
|||
|
|
Л(р) |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||
Здесь |
А (р) = [ТіР |
+ |
1){ТіР |
+ |
1) ( Г а Р + |
1) - Ai (T'a Р + |
||
|
|
+ 1) — f l j f l j ( T l P + 1). |
|
(39)
(40)
(41)
На рис. 39 приведены графики переходных процессов изменения температур стеики t\, стекломассы t2 и фильерной пластины t3 при ступенчатом изменении тепловы
деления q и температуры внешней |
с р е д ы . К р и в ы е |
по |
||||
лучены |
при |
решении уравнений |
(39) — (41) |
при |
Т\ = |
|
— 8 сек, Т2=3 |
сек, Г 3 = 1 5 сек. |
|
получения |
|||
Схема |
экспериментальной |
установки для |
||||
динамических |
характеристик |
стеклоплавильного сосуда |
||||
представлена |
на рис. 40. Показанная на схеме |
контроль- |
104
ио-нзмерительиая и регулирующая аппаратура дает возможность непрерывно регистрировать параметры с вы сокой точностью (до десятых долей градуса по отклоне нию температуры и до единиц ватт потребляемой мощ ности) в виде записи на одной диаграммной ленте.
Эксперименты прово дили на стандартном 200-фильерном стекло плавильном сосуде с обо гревом от сети перемен ного тока напряжением 380 е через силовой тран-
! |
J t |
5 |
t |
Ï D s |
|
|
Z, |
пин |
|
|
|
Рис. 39. Кривые |
переходных |
|
|||
процессов |
при |
|
возмущении |
|
|
по тепловыделению |
и по тем |
Рис. 40. Схема эксперименталь |
|||
пературе |
внешней |
среды |
ной установки |
сформатор типа ОСУ-20/0,5. Контролировали следующие параметры: температуру стенки сосуда t\, температуру стекломассы t2, температуру фильериой пластины /3 , на пряжение тока UJ и силу тока І\ в первичной цепи тран сформатора, напряжение тока Ѵ% на сосуде, число обо ротов п наматывающего аппарата. Уровень стекломас сы Ii автоматически регулировался регулятором уровня. Для измерения температуры стенки рабочий конец термопары был приварен к средней части боковой на клонной стенки сосуда. Термопару для измерения тем пературы стекла устанавливали в платиновом патроне, погруженном в стекло до оси сосуда. Термопара для
105
измерения температуры |
фильерной |
пластины |
приварена |
к поверхности в средней |
ее части |
рядом с |
фильерами. |
Для измерения э. д. с. термопар |
использованы изме |
рительный и регулирующий блоки высокоточного регу
лятора температуры типа |
ВРТ-2. При этом регулирую |
||
щий |
блок устанавливали |
для работы в качестве |
усили |
теля. |
Выходные сигналы |
от всех регулирующих |
блоков |
ВРТ-2 регистрировали на многоточечном регистрирую щем приборе РП типа Н-370. Схема для измерения на пряжения на сосуде включала термопреобразователь ти па ВРТ-2 и прибор для регистрации тока типа Н-370. Также контролировали значения напряжения первичной цепи (вольтметром V) и тока (амперметром А) через трансформатор тока н число оборотов наматывающего аппарата (с помощью стробоскопа).
Экспериментальные динамические характеристики регистрировались в виде кривых разгона и импульсных функций. Использование последних было вызвано необ ходимостью получения четкого графика начального уча стка кривой разгона и нежелательностью нанесения дли тельного возмущения сравнительно большой величины, нарушающей нормальный ход технологического процес са. Возмущения по тепловыделению в стенке наносились скачкообразным изменением ручного задания регулято ра. Величина возмущения выбиралась таким образом (разная для различных типов сосудов), чтобы отклоне ние температуры стенки находилось в пределах 5° С. Для получения импульсных характеристик величина воз мущения была больше (4000 er, 5 сек):
Возмущение изменением температуры окружающей среды в ступенчатой форме нанести не представлялось возможным. Однако почти идеальным ступенчатым воз мущением со стороны подфильерной зоны является обрыв стеклонити, равнозначный скачкообразному умень шению температуры среды. Кстати, именно обрыв стек лонити и является наиболее резким воздействием на про цесс изменения температуры со стороны подфильерной зоны. Возмущение со стороны загрузки стеклошариков наносилось либо прекращением загрузки, либо уменьше
нием числа загружаемых стеклошариков на |
30%. |
|
Как видно из аналитических |
выражений |
(36) — (41) |
и экспериментальных данных |
(рис. 41), динамические |
характеристики стеклоплавильного сосуда по различным каналам связаны между собой и имеют различные вы-
106
ражения в зависимости от температуры стенки сосуда, стекломассы, фильерноп пластины или внешнего воздей ствия— электрической мощности, загрузки стеклошарнков, обрыва стеклонити, влияния окружающей среды, скорости намотки.
Канал «потребляемая мощность — температура стен ки», используемый в качестве регулирующего, резко от личается по величине постоянной времени от других ка-
а>
Рис. 41. Эксперименталь ные кривые разгона и пе реходных процессов в САР при возмущении по току и обрыву нити
налов. Кривая разгона по этому каналу имеет два уча стка (рис. 41, а). Длительность первого составляет 20— 30 сек. Затем значение температуры медленно прибли жается к новому установившемуся состоянию с общей длительностью переходного процесса, равной 20—30 мин. Первый участок кривой разгона имеет экспоненциаль ный характер с постоянной времени 5—10 сек, величина которой целиком определяется тепловой емкостью стен ки сосуда. Общая же длительность переходного процесса зависит от тепловой емкости стекломассы, заключенной Б сосуде, постоянная, времени нагрева которой находит ся в пределах 5—10 мин.
Совершенно иные динамические характеристики по каналам, характеризующим изменение температуры •стенки от возмущений, поступающих со стороны загруз
ки |
стеклянных |
шариков (сверху) и со |
стороны фильер- |
|||
ной |
пластины |
в |
результате |
обрыва |
стеклонити |
(рис. |
•41, б), изменения параметров |
окружающей среды |
и ско |
||||
рости вытягивания |
(снизу) |
(рис. 41, е). Длительность |
||||
переходных процессов по этим каналам |
велика, целиком |
107
определяется тепловой емкостью и теплопроводностью стекломассы и составляет 20—30 мин при наличии чи стого запаздывания до 1,5—2 сек.
АВТОМАТИЧЕСКОЕ РЕГУЛИРОВАНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ В ДВУХСТАДИЙНОМ ПРОЦЕССЕ ВЫРАБОТКИ СТЕКЛЯННОГО ВОЛОКНА
Анализ динамических характеристик стеклоплавиль ного сосуда дает возможность выбрать регулируемый параметр, место расположения датчика температуры, а также регулятор и определить его оптимальные настрой ки. Особое значение имеет выбор места установки дат чика температуры — термопары, тем более, что темпера тура в различных точках стеклоплавильного сосуда раз лична.
С точки зрения процесса выработки стекловолокна важна прежде всего температура идущей на формование стекломассы в нижней части сосуда. Однако использо вание этой температуры в качестве регулируемой в од ноконтурной системе автоматического регулирования, где управляющим воздействием является электрическая мощность обогрева, не обеспечивает высокого качества процесса регулирования вследствие большой инерцион ности канала «электрическая мощность — температура стекломассы». Минимальное время для устранения вли яния колебаний тока пли напряжения обогрева на про цесс выработки может быть обеспечено только разме щением горячего спая термопары в самом тепловыделя ющем элементе, в данном случае в одной из точек стек лоплавильного сосуда. При этом при выборе точного места установки термопары руководствуются следующи ми соображениями.
Наиболее выгодно |
было бы поместить термопару на |
|||||
фильерной пластине. |
В этом |
случае |
мы |
учитывали |
бы |
|
влияние |
не только колебаний |
мощности |
обогрева, но и |
|||
влияние |
возмущений, |
проникающих |
в стекломассу |
че |
||
рез фильерную пластину со |
стороны |
окружающей |
сре |
ды (обрыв волокна, температура и скорость движения окружающего воздуха и др.) практически в момент на чала их воздействия, своевременно нейтрализуя их изме нением мощности обогрева. Однако фильерная пластина весьма чувствительна к воздействиям со стороны подфильерной зоны и мощности обогрева. Эти воздействия.
108
вызывая резкие и значительные изменения температуры фильерной пластины, значительно изменяют величину греющего тока, протекающего по сосуду, что нарушает нормальную работу последнего, поскольку эти измене ния тока являются реакцией регулятора на импульсы, еще не проникшие через фильерную пластину и не выз вавшие изменения температуры стекломассы.
С другой стороны, необходимо иметь в виду, что пе ремещение термопары по стенке сосуда вверх увеличи вает разницу в динамических характеристиках каналов, отражающих влияние загрузки стеклошариков на тем пературу стеики сосуда и температуру фильерной пла стины. При этом чем выше взята точка регулирования температуры стенки, тем быстрее доходит сюда управ ляющий импульс по сравнению с каналом «изменение температуры фильерной пластины — загрузка стеклоша риков». В таком случае регулятор, реагируя на темпера туру стенки, будет оказывать упреждающее регулирую щее воздействие на температуру фильерной пластины. Поэтому для автоматического регулирования температу ры стенки устанавливать термопару рекомендуется в точке, расположенной под изоляцией в средней части бо ковой наклонной стенки сосуда на расстоянии 20—30 мм от фильерной пластины.
Для описания динамических свойств канала регули рования температуры с достаточной для практики точ ностью можно воспользоваться дифференциальным урав
нением нагрева стенки, что подтверждается |
эксперимен |
||||||
тальными |
кривыми разгона |
и переходными |
процессами |
||||
в САР, |
длительность которых |
составляет |
4—10 |
сек |
|||
(рис. 41,6). |
Длительность |
переходных |
процессов |
при |
|||
возмущениях, |
поступающих |
со |
стороны |
подфильерной |
зоны, например, в результате обрыва и загрузки стек лошариков (рис. 41, б), измеряется минутами со значи тельно большим динамическим отклонением от заданно го значения. Поэтому возмущения со стороны подфиль ерной зоны и загрузки стеклошариков являются наиболее серьезными. По этой причине оптимальную настройку
САР температуры |
стеики следует производить именно |
по этим каналам. |
|
Таким образом, |
в настоящее время автоматическое |
регулирование теплового режима стеклоплавильного со суда сводится к системе автоматического регулирования (САР) температуры стенки в рекомендуемой точке. Сле-
109