книги из ГПНТБ / Алексеев А.И. Колебательные цепи. Параллельный контур учеб. пособие для курсантов ХВВУ

Учео'ное пособие посвяиіено анализу частотных характеристик простых и сложных параллельных контуров.

Иллюстраций - 51, таблиц ~ 6, библиография ~ 7 наименований.

Параллельный контур монет быть образован либо параллельным соединением индуктивности и емкости (в простейшем случае), либо параллельным соединениям двух и более ветвей, каждая из которых, в свою очередь, может представлять последовательное соединение нескольких элементов (в сложных схемах ветвь может быть образова­ на смешанным соединением различных элементов).

В теории колебательных цепей различают несколько схемных мо­ дификаций параллельных контуров.На рис.І изображены схемы простей­ шего из них - параллельного контура первого вида.

Рис. I .

Идеальный параллельный контур (рис. І,а ) образован парад- - лельным соединением идеальных индуктивности и емкости. Основой для получения двух других схем (рис. І,б ,в ) послужила схема, составлен­ ная из параллельно соединенных реальных катушки индуктивности и конденсатора (рис. 2).

Если пересчитать сопротивление потерь Rc -диэлектрика кон­ денсатора в эквивалентное последовательное сопротивление "Зс , то получим схему простого параллельцого контура, изображенную на рис. 2,6 .

тивления потерь Rc в диэлектрике конденсатора в одну общую ветвь. Для основной эквивалентной схемы (рис» І,в ) и ее исходной мо­

дификации (рис. 2 ,в)

нительно невелики. В лучшем случае принятием специальных мер по

инженерной практике для расчета эквивалентных параметров тоже пользуются приближенными соотношениями

о« (COL)2 .

Потери в диэлектрике конденсатора, как правило, пренебрежи­ мо малы по-сравнению с потерями в катушке индуктивности( Qc ^ QL), поэтому в большинстве случаев для простого параллельного контура в основной эквивалентной схеме принимают

(II)

ое

где СОр - резонансная частота исходной схемы.

Иногда в практических схемах для обеспечения заданных час­ тотных характеристик параллельно к контуру подключают специальное

(рис. 3,в) видов. Они отличаются характером элемента, непосредст­ венно подключенного к зажимам контура. В известной по этому разде­ лу литературе контур второго вида рассматривается как параллель­

§ 2. ЧАСТОТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ИДЕАЛЬНОГО ПАРАЛЛЕЛЬНОГО КОНТУРА

Входное сопротивление (рис. 4) идеального параллельного кон­

тура

Z„ =

JB іиС -к

где ê , - реактивные проводимости емкости и индуктивности со­ ответственно;

В- полная реактивная проводимость цепи.

Сучетом характеристических параметров колебательной цепи

Модуль и аргумент входного сопротивления идеального парал­ лельного контура

ного параллельного контура равно бесконечности. Физически это оз­ начает, что на этой частоте амплитуды токов в ветвях контура со­ вершенно одинаковы. Подводами? к контуру T0iOn= |3 L- 3 t | на этой

частоте уменьшается до нуля и остается равным нулю независимо от величины приложенного к контуру напряжения, хотя в ветвях контура при этом могут протекать значительные по величине токи.

На резонансной частоте суммарная энергия электрического поля

T . e . между полями индуктивности и емкости происходит обмен энер­ гиям! (вся энергия магнитного поля индуктиьности преобразуется в энергию электрического поля емкости и обратно) без участия в этом процессе источника.электрической энергии. Контур можно отключить