книги из ГПНТБ / Алексеев А.И. Колебательные цепи. Параллельный контур учеб. пособие для курсантов ХВВУ

Суммарная мгновенная мощность положительна в любой момент времени. Следовательно, при выполнении условия = UCc ма^с

между цепью и источником энергии не происходит обмен энергией. Сравнивая соотношения для мгновенной мощности в сопротивле­

нии потерь контура p it') и суммарной мощности р t4f ) , нетруд-

но заметить, что они отличаются только величиной текущей фазы. Это указывает на то, что в процессе обмена энергиями между полями емкости и индуктивности участвует источник электрической энергии (процессы собственно потребления энергии в сопротивлении потерь контура и поступления энергии от источника к контуру не совпадают по времени).

Колебательный процесс обмена энергиями между полями емкости и индуктивности в простом параллельном контуре сопровождается не­ обратимыми потерями части энергии на сопротивлении потерь контура.

Вследствие этого суммарный запас энергии в контуре на резонаноной частоте изменяется во времени, но максимальные ветчины энер­ гии полей емкости и индуктивности, остаются одинаковыми за счет по­ стоянного притока энергии от источника. Энергия, поступающая от источника электрической энергии в контур, компенсирует потери час­ ти накопленной в контуре энергии на сопротивлении потерь контура.

При оценке величины добротности такой колебательной цепи удоб­ но пользоваться соотношением вида

Для анализируемой цепи (рис, II,а )

уменьшается пропорционально величине емкости контура в степени 3/2.

Соответственно для неизменных величин амплитуды тока в ин­ дуктивной ветви контура и емкости контура увеличение индуктивнос­ ти контура приводит к пропорциональному увеличению средней величи­ ны энергии, накопленной в контуре на резонансной частоте, так как

увеличивается при этом пропорционально лишь величине индуктивнос­ ти контура в степени 1/2.

Таким образом, теоретически добротность простого параллель­ ного контура возрастает с увеличением индуктивности и уменьшением емкости контура. Этот вывод получен в предположении, что сопротив­ ление потерь контура не зависит от величин емкости и индуктивнос­ ти контура.

В действительности сопротивление потерь зависит как от индук­ тивности, так и от емкости контура. Сопротивление потерь - это прежде всего конструктивный параметр катушки индуктивности, кото­ рый ’зависит не только от конструкции катушки, но и от ее рабочей частоты.

Первое определяет зависимость сопротивления потерь контура от величины индуктивности, так как естественно предположить, что величина индуктивности существенно влияет на выбор конструктивных характеристик катушки.

Второе, т .ѳ . зависимость сопротивления потерь контура от ве­ личины рабочей (резонансной) частоты объясняет влияние емкости на потери в контуре.

При постоянной 'величине индуктивности уменьшение -емкости при­ водит к увеличению резонансной частоты контура. Минимальная ем­ кость контура ограничена собственной (паразитной) емкостью кэтуш­ ки индуктивности, которая определяет собственную резонансную час­ тоту катушки.

Увеличение резонансной частоты контура при уменьшении его ем-

■осе приводит в увеличению сопротивления потерь. Это замедляет скорость возростения добротности контуре с уыекьаеннем емкости.

Потери в контур* резко увеличиваются при приближения pesoважной частоты контура в частоте собственного резонанса катушки мдукавнооти, поэтому для величин еикоотя контура, близких к соб­ ственной емкости катушки индуктивности, добротность контура уиеиьшаотоя пря уиеяьиеняи еикоотя. ТНшчная аавиояиооть добротности простого оарилжльного контуре от величянн «пости контура при иоотойипой вешрне индуктивяоотя приведши иа рис. 12.

В тех олучаих, когда резонансная часто» иоитура задана, м а — во ооответотвувяри подборой иовструкфя иатуиш шцупшмоти и валичивв еикоотя обеспечить предельно высокую иа дмяой чаотона добротноотв иоитура.

Вине уша отмечанооь, что схема, изобрахеииаи иа р е . 15,б, ' изняется основной швиназентной схемой реальногошрижмааого иои­ тура. Она иоиэт бить поаучева либо птзіптитшп преобравсвашш исходной схемы простом параллельного коитур (рио. D ,a), жбо вквнвалентиым преобразованием более оаоквой наш (р о . Х3,в) б иувтирувцим сопротивлением .

Для основной эквивалентной схемы (р о . 13,6)

средняя величина энергия, накопленной в контура » рвдощжжй чро-.. тоте, равна

ного контура, являющегося частью анализируемой схемы (рис. 14,а ), то для нее справедливы все закономерности, которые иллюстрируют зависимость добротности такого контура от величин индуктивности

ределяющие добротность цепи, существенно отличаются от ранее рас­ смотренных для простого параллельного контура.

Подчеркивая специфичность физических процессов в такой цепи, авторы некоторых работ по исследованию характеристик параллельно­

го контура называют ее вполне параллельным контуром,что,очевидно, имеет свой смысл.