книги из ГПНТБ / Кочергин, С. М. Образование текстур при электрокристаллизации металлов учеб. пособие
.pdf3) методы расчета текстур электролитических ос ков металлов.
Рассмотрим связь между ориентировкой кристаллов в исследуемом образце и интерференционными максиму мами на рентгенограмме, характеризующими текстуру вещества.
Предположим, что направление оси текстуры нам из вестно, и мы установили образец так, чтобы вертикаль ная ось вращения ело {АВ) совпала с осью текстуры на рис. 22.
Выберем в образце плоскость Р одного из кристалли ков, находящуюся на оси вращения образца. Положе-
Рис. 22. Схема образования текстурных максимумов на рентгенограмме
ние нормали к этой плоскости относительно оси будет характеризоваться углом AON. Плоскость Р будет от ражать рентгенов луч SO только при таких положениях, когда угол ее с лучом будет равен б'0 в соответствии с уравнением Вульфа — Брэггов. В общем случае при про извольном наклоне плоскости относительно оси враще ния, за один поворот кристаллика на 360° таких положе ний будет четыре и от плоскости Р на пленку отражен ные лучи попадут в точки I, II, III, IV. Если кристаллики расположены хаотично, то отражения от плоскостей других кристалликов попадут в другие точки фотопленки
40
и в результате образуется -оплошное кольцо / —V—II— Я—III—V'—IV—Н'\ плоскости кристалликов, имеющие другие углы (которые мы в общем случае в дальнейшем ■будем обозначать знаком 0), удовлетворяющие уравне нию Вульфа—Брэггов, приведут к возникновению других колец; в результате на фотопленке будет зафиксирована обычная рентгенограмма поликристаллического вещест ва— дебаеграмма. Если же кристаллики образца име ют преимущественную ориентировку, то на рентгенограм ме вместо равномерно затемненных дифракционных ко
лец образуются отдельные сгущения, называемые |
тек |
||||||||
стурными максимумами. Предположим, |
что |
центрами |
|||||||
этих |
максимумов |
являются |
точки I, |
II, |
III и IV на |
||||
рис. 22. На этом рисунке SO — пучок монохроматических |
|||||||||
рентгеновых |
лучей; |
0 —угол |
скольжения |
рентгенова |
|||||
луча |
к |
плоскости |
кристалла; |
N — нормаль |
к |
этой |
|||
плоскости; |
VV' — вертикальный диаметр |
дебаевского |
|||||||
кольца |
(проекция линии АВ на пленку); |
НН' — гори |
|||||||
зонтальный диаметр |
кольца; 6о — угол на рентгенограм |
||||||||
ме между направлением, параллельным оси |
вращения |
||||||||
образца |
(совпадающей с осью |
текстуры), |
и радиусом, |
||||||
проведенным из центра рентгенограммы на |
текстурный |
||||||||
максимум. |
|
|
|
|
|
|
|
||
Если бы отражающая плоскость была не наклонной, |
|||||||||
а параллельной оси вращения |
(т. е. вертикальной), |
то |
вместо четырех отраженных лучей возникло бы только два. Горизонтальная плоскость, параллельная пучку первичных рентгеновских лучей, не дает ни одного отра жения (0 = 0°).
Если ось вращения образца совпадает с осью тексту ры, расположение текстурных максимумов на дебаевских кольцах будет симметричным. Если же постепенно ме нять угол между осью вращения образца и осью тексту ры, то одна пара максимумов на кольце будет расходить ся, а другая—сходиться, потом сольется и исчезнет.
Кристаллографически идентичные плоскости, имею щие одинаковые, но равнозначные и расположенные в различном порядке индексы, могут создать на одном и том же кольце шесть — восемь и более текстурных мак симумов.
При совпадении оси вращения образца с осью тексту ры ось вращения образца будет иметь индексы оси текстуры [мши].
Для кристаллов кубической системы индексы плоско-
41.
сти Р (hkl) и индексы нормали О/V к этой плоскости [ыуоу] совпадают по значениям. Угол р между осью вра щения п нормалью ON к отражающей плоскости опреде ляется из формулы:
cos p = |
------ |
и h + k v + |
/ w |
— |
(4) |
---- — |
|
||||
|
V и 2 -|- v 2 + ш- • ) К2 |
|
/г2 -)- / 2 |
|
Индексы отражающей плоскости {hkl) для анализи руемого дебаевского кольца известны из результатов
Рис. 23. |
Схема |
для определен 1 Я |
Рис. 24. Схема для |
определения нн- |
нндексов |
оси |
текстуры в случае |
дексов оси текстуры |
в общем случае |
перпендикулярности оси к первич |
|
|
||
ному |
пуяку |
рентгеновых лучей |
|
|
пндпцпровання рентгенограммы. Следовательно, чтобы определить индексы ,осп текстуры [uvw), нужно вычис лить значение р по данным рентгенограммы.
Н. Е. Успенский и С.Т. Коиобеевскпй, впервые исполь зовавшие рентгеноструктурный анализ для изучения текстур металлов, показали, что
|
cos р = cos о cos О, |
|
(5) |
|
где б — угол, определяющий |
положение максимума |
на |
||
данном кольце (рис. 23). |
при условии, |
что |
||
Формула (5) |
справедлива |
лишь |
||
пучок первичных |
рентгеновых лучей |
перпендикулярен |
оси текстуры. В общем случае, когда ось текстуры обра
зует с первичным рентгеновым пучком угол (3 |
(рис. 24): |
|
cos р = cos о sin р cos 0 + |
cos Р sin 0, |
(6) |
задача определения индексов оси |
становится |
сложнее. |
42
На рис. 25 схематически изображены два кольца рентгенограммы, имеющие текстурные максимумы.
Текстурный максимум В'В” любой рентгенограммы полностью характеризуется четырьмя параметрами:
1)угловой протяженностью текстурного максимума;
2)интенсивностью (степенью почернения) макси
мума;
3)расстоянием ОВ от центра текстурного максиму ма В до места прохождения пучка первичных рентгено'- вых лучей О на рентгенограмме;
4)углом ф, образуемым прямой ОВ и горизонталь ной или вертикальной осью рентгенограммы.
Угловая протяженность текстурного максимума В'В" определяет характер рассеивания расположения кристал ликов или совершенство текстуры. Чем больше процент одинаково ориентироваи-
ных кристалликов, тем выше совершенство тек стуры, тем больше анизо тропия свойств металла.
Вслучае максимальной ориентации, близкой к 100%, текстурные макси мумы на рентгенограммах превращаются в точки. По мере уменьшения совер шенства текстуры длина текстурных максимумов В'В" возрастает, и при
неориентированном рас положении кристаллитов дебаевские кольца на
рентгенограмме зачерняются равномерно. Однако протя женность текстурного максимума зависит не только от степени совершенства текстуры, но также от применяе мого излучения и расстояния между образцом и плен кой. Поэтому для сравнения совершенства текстуры на разных рентгенограммах необходимо длину текстурного максимума В'В" выразить не в единицах длины, а в градусах угла В'ОВ", равного разности углов срг и cpi-
На рентгенограмме, снятой на плоскую пленку, угол между текстурным максимумом и вертикальной или горизонтальной осью может быть измерен непосредствен но, например, транспортиром или полярной сеткой. Рас
43
стояние ОВ от центра рентгенограммы до текстурного максимума измеряется на негатоскопе (при просмотре рентгенограммы на просвет) с точностью до 0,1 или 0,2 мм при индицировашш рентгенограммы.
Из соотношения
tg26 = ^ , |
(7) |
где R — расстояние между образцом п пленкой вычисля ют значение брэгговского угла 0.
На рентгенограммах, полученных в цилиндрических камерах, нужно для измерения углов cpi и ср2 применять более сложную сетку, приведенную в соответствие с диа метром камеры. Такая сетка, являющаяся проекцией полярной сетки на поверхность цилиндра, изображена на рис. 48.
Некоторые исследователи совершенство текстуры вы
ражают в условной пятп-оеми-десятибалльной |
шкале. |
Оценка совершенства текстуры в баллах |
произво |
дится на основе линейных размеров текстурных |
макси |
мумов. Но так как интенсивность максимума снижается постепенно, то нельзя определить точно место располо жения начала и конца максимума и определение длины столь же условно, сколь и определение углов ф[ и сргОбщая ошибка при тщательной работе может быть не
более |
10%, что удовлетворяет |
многих исследователей. |
А. |
В. Леонтьев предлагает для подсчета изменений |
|
совершенства текстуры в баллах |
при сравнении текстур |
всерии рентгенограмм, формулу
Б= 10 (1 ------— min—V
\Лпах ^min 1
-где |
Б — количество баллов |
по |
десятибалльной си |
|
|
стеме; |
|
|
|
|
/min — минимальная длина текстурного максимума |
|||
|
на исследуемой линии в серии рентгенограмм; |
|||
|
/шах — максимальная длина |
текстурного |
максиму |
|
|
ма, которая в пределе равна общей длине де |
|||
|
баевской линии на рентгенограмме без макси |
|||
|
мумов. |
|
экспериментальном |
|
|
Формула проверена на большом |
|||
материале, но в ней учитывается лишь длина |
текстур |
|||
ных максимумов. |
|
|
|
|
|
Для более полной характеристики совершенства тек |
|||
стуры необходимо учитывать не только длину |
максиму |
мов, но и интегральную интенсивность почернения участ
44
ков линии рентгенограммы, расположенных вблизи мак симумов. Однако практическое осуществление фотомеърирования рентгенограммы с текстурными максимумами сложно и применяется редко.
Для деталей характеристики сложных текстур, воз никающих в процессе обработки металлов и сплавов, в настоящее время выпускаются рентгеновские дифракто метры, на которых совершенство (и пнднцирование) текстур определяются автоматически.
КОНСТРУКЦИЯ КАМЕР ДЛЯ ПОЛУЧЕНИЯ РЕНТГЕНОГРАММ ВЕЩЕСТВ,
ИМЕЮЩИХ ТЕКСТУРУ
Рентгенограммы для различных целей рентгенострук турного анализа получают в различных рентгеновских камерах. Многие из этих камер с успехом могут быть при менены при получении рентгенограмм, используемых для анализа текстур.
Из всего разнообразия типов рентгеновских камер рассмотрим здесь только те камеры, которые успешно применяются для анализа текстур электроосажденных металлов.
Камеры с плоскими кассетами
Камеры с плоскими кассетами конструируются обы чно так, чтобы на них можно было проводить как пря мую, так и обратную съемку. Иногда камеры такого ти па называют камерами для съемки лауэграмм, имея в виду основное назначение этих камер — получение рент генограмм с неподвижных монокристаллов. Так как угол поворота очень важен для анализа лауэграмм, то обычно такие камеры имеют большой горизонтальный лимб, вертикальная ось которого совпадает с осью го ниометрической головки, позволяющей менять угол установки образца относительно вертикальной оси лим ба (рис. 26).
Камера для рентгеновской структурной съемки не подвижных монокристаллов (РКСО) изображена на рис. 27 в положении для прямой съемки. Рентгенограмма текстуры тянутой алюминиевой проволоки, полученная прямой съемкой в такой камере, приведена на рис. 28.
Для использования тонких плоских образцов, по вернутых относительно рентгенового луча лишь на не-
45