![](/user_photo/45909_chhde.jpg)
- •Глава 3. Однофазные электрические цепи синусоидального тока
- •Периодические переменные эдс, напряжения и токи
- •3.2. Явление электромагнитной индукции
- •3.3. Явление самоиндукции и эдс самоиндукции. Индуктивность
- •3.4. Источник синусоидальной эдс
- •3.5. Волновые диаграммы токов и напряжений
- •3.6. Действующее и среднее значения синусоидального тока
- •3.7. Изображение синусоидальных эдс, напряжений и токов вращающимися векторами
- •3.8. Законы Кирхгофа для электрической цепи синусоидального тока
- •3.9. Особенности электрических цепей переменного тока
- •3.10. Электрическая цепь с активным сопротивлением
- •3.11. Электрическая цепь с индуктивностью
- •Электрическая цепь с ёмкостью
- •3.13. Электрическая цепь с последовательным соединением сопротивления, индуктивности и ёмкости
- •3.14. Резонанс напряжений
- •2. Расчёт цепи при резонансе напряжений.
- •3.15. Эквивалентные схемы пассивных двухполюсников переменного тока
- •3.16. Электрическая цепь с параллельным соединением приёмников
- •3.17. Резонанс токов
- •3.18. Компенсация сдвига фаз
- •3.18. Комплексный метод расчёта цепей синусоидального тока
- •3.18.1. Общие сведения о комплексных числах
- •3.18.2. Изображение синусоидальных напряжений и токов комплексными числами
- •3.18.3. Закон Ома в комплексной форме
- •3.18.4. Комплексное сопротивление и комплексная проводимость
- •3.18.5. Законы Кирхгофа в комплексной форме
- •3.18.6. Определение мощности по комплексным напряжению и току
- •3.18.7. Применение методов расчёта цепей постоянного тока к расчёту цепей синусоидального тока
- •1. Классический метод.
- •2. Символический (комплексный) метод.
- •Важнейших открытий XIX века, заложивших фундамент «Теоретических основ электротехники»
- •Важнейших изобретений XIX, начала XX века в области электротехники
- •3.2. Явление электромагнитной индукции __________________________ 75
- •Часть 1. Линейные и нелинейные электрические цепи постоянного тока. Однофазные цепи синусоидального тока.
3.16. Электрическая цепь с параллельным соединением приёмников
Р
ассмотрим
электрическую цепь с параллельным
соединением катушки индуктивности с
сопротивлением R
и индуктивностью L
и
Рис. 3.35 Рис. 3.36
идеального конденсатора с ёмкостью С (рис. 3.35).
Заменим ветвь цепи с последовательным соединением R и L эквивалентной схемой с параллельным соединением G и BL (рис. 3.36). Определим проводимости этой схемы по формулам (3.99):
активная проводимость
;
индуктивная проводимость
;
ёмкостная проводимость
.
При параллельном соединении элементов цепи мгновенное значение тока i всей цепи, согласно первому закону Кирхгофа, равно алгебраической сумме мгновенных значений токов отдельных ветвей:
.
(3.101)
Определим
токи ветвей при заданном синусоидальном
напряжении
:
,
(3.102)
где
амплитудное значение активного тока в
сопротивлении RЭ.
Разделив левую и правую части этого
равенства на
,
получим действующее значение тока
. (3.103)
Ток в индуктивности iL определим из выражения:
,
а
именно
;
взяв интеграл от левой и правой частей
этого равенства, получим:
,
(3.104)
где
амплитуда тока в индуктивности LЭ.
Действующее значение этого тока
.
(3.105)
Ёмкостный ток
,
(3.106)
где
амплитуда тока в ёмкости С.
Действующее значение ёмкостного тока
.
(3.107)
Подставив в уравнение (3.101) выражения активного (3.102), индуктивного (3.104) и ёмкостного (3.106) токов, получим:
,
(3.108)
т. е. мгновенное значение тока в неразветвлённой части цепи изменяется по синусоидальному закону, так как он определяется суммой трёх синусоидальных величин. Определим величину этого тока из векторной диаграммы.
При построении векторной диаграммы для электрической цепи с параллельным соединением элементов (рис. 3.36) в качестве исходного вектора принимается вектор напряжения U, являющийся общим для всех элементов. Относительно вектора напряжения строятся векторы токов с учётом фазового сдвига. Сравнивая фазу напряжения с фазами токов iR, iL, iC (выражения (3.102), (3.104), (3.106)), видим, что активный ток iR совпадает по фазе с напряжением, индуктивный ток iL отстаёт от напряжения на угол , а ёмкостный ток iС опережает напряжение на угол .
П
оэтому
на векторной диаграмме для действующих
значений напряжения и токов (рис. 3.37)
вектор активного тока IR
совпадает по направлению с вектором U,
вектор индуктивного тока IL
отстаёт от вектора U
на угол 90,
а вектор ёмкостного тока IС
опережает вектор U
на угол 90.
Векторная диаграмма построена
Рис. 3.37 для случая, когда IL IС.
Сумма векторов IL и IR
определяет вектор тока в катушке IК, а сумма векторов IК и IС вектор тока в неразветвлённой части цепи I. Из векторной диаграммы видно, что ток I отстаёт от напряжения U на угол , так как IL IС, т. е. цепь имеет индуктивный характер нагрузки.
Соединив концы векторов IR и I, получим прямоугольный треугольник токов, катетами которого являются активный ток IR и реактивный ток IX = IL IС, а гипотенузой – ток в неразветвлённой части цепи I. Из треугольника тока имеем:
;
,
(3.109)
где
реактивная проводимость цепи.
,
(3.110)
где
полная проводимость цепи.
,
(3.111)
где
полная проводимость катушки индуктивности.
Разделим все стороны треугольника
токов
(
рис.
3.37) на общий множитель –
напряжение U,
получим прямоугольный треугольник
проводимостей (рис. 3.38), который подобен
треугольнику токов. Катетами
Рис. 3.38 треугольника проводимостей
являются активная G и реактивная
B проводимости, а гипотенузой – полная проводимость Y.
Из треугольника проводимостей имеем:
;
;
.
.
(3.112)
Из выражения (3.112) следует, что если BL BC , то угол сдвига фаз положителен ( 0), т. е. цепь имеет индуктивный характер; если BL BC , то 0, следовательно, цепь имеет ёмкостный характер.
Определим мощность каждой ветви и всей цепи (рис. 3.35) с учётом выражений (3.103), (3.105), (3.107), (3.109).
Активная мощность цепи
; (3.113)
Реактивная мощность цепи
; (3.114)
Индуктивная мощность ветви с катушкой
;
(3.115)
Ёмкостная мощность
.
(3.116)
Тогда
.
(3.117)
Полная мощность цепи
.
(3.118)
Полная мощность катушки
.
(3.119)
У
множив
каждую сторону треугольника токов на
U
или треугольника проводимостей на U2,
получим подобный им прямоугольный
треугольник мощностей (рис. 3.39),
для
Рис. 3.39 которого справедливы следую-
щие выражения:
; (3.120)
. (3.121)